Микромасштаб турбулентности

Рассмотрим взаимодействие с окружающей средой малых объемов жидкости, на движение которых оказывает влияние мелкомасштабная турбулентность. Очевидно, в этом случае рассматриваемый малый объем жидкости, или моль, должен быть соизмерим с микромасштабом турбулентного движения, В нашем случае [c.45]

Микромасштаб турбулентности х в струе с естественной интенсивностью пульсаций возрастает пропорционально продольной координате. Искусственная турбулизация струи ведет к заметному возрастанию микромасштаба в окрестности сопла. По мере удаления от устья вначале наблюдается некоторое уменьшение, а затем монотонное увеличение микромасштаба. [c.171]

Характерные масштабы газа в мелкомасштабном пульсационном движении. Эйлеровы временные микромасштабы турбулентности в неподвижной и подвижной системах координат определяют следующим образом [c.26]

Экспонента (4.3.9) хорошо аппроксимирует поведение автокорреляционной функции при больших числах Рейнольдса за исключением окрестности = О, т. к. она не удовлетворяет условию симметрии Ф (0) = 0. Этот дефект в поведении при С О приводит к тому, что дополнительная диссипация (4.3.6) при определении коэффициента диссипации согласно (4.3.8) не обращается в нуль для безынерционных частиц тр -> 0), а стремится к конечному пределу. Поэтому формулу (4.3.8) для коэффициента дополнительной диссипации Ар (так же, как и для коэффициента вовлечения и) можно использовать только для частиц, время релаксации которых больше временного микромасштаба турбулентности. [c.121]

Зададимся теперь вопросом о том, есть ли у турбулентности некие универсальные свойства, не зависящие от конкретных условий ее возбуждения Очевидно, что рассчитывать на обнаружение таких универсальных свойств можно только вдали от границ и на масштабах, существенно меньших размеров области, занятых турбулентным течением. Таким образом, мы начинаем изучение мелкомасштабной турбулентности, в смысле, что основной интерес представляют для нас масштабы 1 ь (ь - внешний, или интегральный масштаб турбулентности). В то же время, говоря о развитой турбулентности, мы подразумеваем, что числа Рейнольдса столь велики, что остается широкий диапазон возбужденных масштабов, удовлетворяющих это] условию. Иначе говоря, Х 1 ь, где X - микромасштаб турбулентности, характеризующий масштабы пульсаций скорости, на которых становится существенной вязкая диссипация. [c.7]

Причем приток энергии в течение и ее диссипация происходят в различных масштабах. Ситуацию поясняет рис.4.2, где схематически изображены функции В к) и Е к). Приток энергии происходит вблизи волнового числа к , соответствующего макромасштабу турбулентности Ь. Диссипация становится эффективной только на малых масштабах (больших волновых числах), так как В(к) к" и функция В(к) локализована вблизи волнового числа к (А.- микромасштаб турбулентности, называемый часто масштабом Колмогорова). Отметим, что площади, заключенные под обеими кривыми, должны быть в точности равны друг другу. Между двумя кривыми остается значительный (тем больший, чем больше число Рейнольдса) интервал масштабов к к ку, В которых В(к) = Е(к) = 0, а следовательно и Т(к) = 0. Этот интервал масштабов называют инерционным интервалом и его при- [c.11]

Различают продольный, вертикальный и поперечный пространственные масштабы, соотношения между которыми определяют особенности вихревых структур. Особый интерес представляет изучение максимального размера вихревых структур — макромасштаба и минимального размера — микромасштаба турбулентности. [c.52]

Полученные спектры позволили оценить микромасштабы турбулентности. Микромасштаб турбулентности /м характеризует среднее расстояние, в пределах которого мгновенная скорость изменяется на значение стандарта. Микромасштаб турбулентности /м связан со спектральной плотностью следующим соотношением [c.62]

Дамкеллер предположил [ ], что область, разделяющая режимы мелкомасштабной и крупномасштабной турбулентности, будет находиться там, где характерный размер турбулентного вихря (или микромасштаб турбулентности) й, грубо говоря, будет сравним с толщиной ламинарного пламени /ь, т. е. в промежуточной области имеет место соотношение [c.243]

Зависимость (8.1.5.2) соблюдается в области с Я, <к I, т. е. масштаб рассматриваемого объема должен быть меньше масштаба I основного движения (Ь = с( при движении потока в трубе диаметром с/), но больше микромасштаба турбулентности Х ,. Под Л, понимается такой минимальный масштаб пульсаций, которые благодаря вязкости полностью вырождаются и их энергия диссипируется в тепло. Численное значение микромасштаба турбулентности можно определить по формуле [34] [c.716]

Рис. 5-6. Общий характер поведения функций f, g ж к. Тэйло-ровский микромасштаб турбулентности К определяется точкой пересечения параболы, аппроксимирующей функцию g (г) при малых г, с осью г.

Пример 5-4. Затухание турбулентности позади решеткв. Положить г = О в уравнении Кармана — Ховарта и найти уравне-ние, описывающее зависимость величины г от времени (т. е. процесс затухания интенсивности турбулентности). Проинтегрировать уравнение затухания, применив выражение для микромасштаба турбулентности, пол5П1енное Тэйлором [7]. [c.164]

Здесь введена величина К, которую в литературе обычно называют микромасштабом турбулентности Тайлера. Геометрический смысл зт азанной величины проиллюстрирован на рис. 5-6. [c.164]

Рис 3 8 Коэффициент пространственной корреляции скорости и микромасштаб турбулентности 1 — интервал крупных энергосодержащих вихрей, 2 — так называемый инерционный интервал 3 — интервал диссипации, 4 — интервал универсального равновесия. Максимумы указанных кривых примерно соответствуют макро- и микромасштабам турбулентности [c.186]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология