Нивелирная высота

Таким образом, нивелирная высота. г, называемая также геометр и-ческим (высотным) напором, характеризует удельную потенциальную энергию положения данной точки над выбранной плоскостью сравнения (см. рис. П-З), а пьезометрический напор — удельную потенциальную энергию давле-н и я в этой точке. Сумма указанных энергий, называемая полным гидростатическим напором, или просто статическим напором, равна общей потенциальной энергии, приходящейся на единицу веса жидкости. [c.33]

Член г в уравнении гидростатики (уравнение (11,17)], представляющий собой высоту расположения данной точки над произвольно выбранной плоскостью сравнения, называется нивелирной высотой. Она, [c.32]

Т. е. в каждом сечении потока при установившемся движении вязкой жидкости сумма статического и динамического напоров, нивелирной высоты и потерянного напора есть величина постоянная и равная общему гидродинамическому напору Н. [c.101]

Следовательно, согласно основному уравнению гидростатики, для каждой точки покоящейся жидкости сумма нивелирной высоты и пьезометрического напора есть величина постоянная. [c.32]

Пусть для точек, лежащих на оси трубопровода в поперечных сечениях 1—1 и 2—2, нивелирные высоты равны и соответственно. Установим в каждой из этих точек две вертикальные открытые так называемые пьезометрические трубки, у одной из которых нижний конец загнут навстречу потоку жидкости в трубопроводе. [c.57]

В тех случаях, когда движение жидкости является безнапорным и происходит под действием разности нивелирных высот, условие подобия потоков формулируется иначе. Здесь приходится вводить иной критерий подобия — число Фруда, пропорциональное отношению сил инерции к силам тяжести. Однако для подавляющего большинства интересующих нас задач в области машиностроения этот критерий не имеет значения, и он рассматриваться не будет. [c.70]

Б машиностроении приходится иметь дело главным образом с такими трубопроводами, движение жидкости в которых обусловлено работой насоса. В некоторых специальных устройствах применяется газобаллонная подача жидкости, т. е. используется давление газа. Течение жидкости за счет разности уровней (разности нивелирных высот) осуществляется во вспомогательных устройствах, а также в гидротехнике и водоснабжении. [c.137]

Пусть простой трубопровод постоянного сечения расположен произвольно в пространстве (рис. 1.95), имеет общую длину I и диаметр ё и содержит ряд местных сопротивлений. В начальном сечении (1—1) имеем нивелирную высоту 2 и избыточное давление а в конечном (2—2) — соответственно и р - Скорость потока в этих сечениях вследствие постоянства диаметра трубы одинакова и равна V. [c.137]

Точка пересечения кривой потребного напора с осью абсцисс при Az = А2 < О (точка А) определяет собой расход при движении жидкости самотеком, т. 0. за счет лишь разности нивелирных высот Az. Потребный напор в этом случае ранен нулю, так как давление в начале и в конце трубопровода равно атмосферному (за начало трубопровода считаем свободную поверхность в верхнем резервуаре) такой трубопровод условимся называть самотечным (рис. 1.97). Если в конце самотечного трубопровода происходит истечение жидкости в атмосферу, то в уравнении (1.138) для потребного напора к потерям напора следует добавить скоростной напор. [c.139]

Возьмем трубу длиной I и диаметром й, произвольно расположенную в пространстве (рис. 1.100), и обозначим нивелирные высоты начального 1—1) и конечного 2—2) ее сечений соответственно через 2 и 22- Пусть в этой трубе движется жидкость с ускорением, которое в обш ем случае может быть переменным по времени и равным [c.153]

Z — величина, выражающая потенциальную энергию положения и называемая нивелирной высотой или геометрическим напором, в м ply — потенциальная энергия давления, называемая пьезометрическим или статическим напором, в м [c.104]

В случае протекания жидкости по горизонтальному трубопроводу, лри установившемся движении, нивелирные высоты для всех сечений трубопровода будут одни и те же следовательно, величина г из уравнения Бернулли может быть в этом случае исключена, и уравнение примет следуюш.ий вид [c.47]

Газ движется но трубопроводу благодаря тому, что его потенциальная энергия в начале трубопровода больше, чем в конце. Этот перепад потенциальной энергии может быть создан тем или иным способом. Пусть трубопровод расположен произвольно в иространстве (рис. 3.50), имеет общую длину 1 и содержит в себе ряд местных сопротивлений. Пусть в начальном сечении 1-1 геометрическая (нивелирная) высота 21 и давление рх, а в конечном сечении 2-2 -соответственно 22 и р2- [c.827]

Уравнение (6.2) [или (6.3)] называют основным уравнением гидростатики. Величину Z, характеризующую расстояние данной точки от произвольно выбранной горизонтальной плоскости отсчета (см. рис. 6-1), часто называют нивелирной высотой. Она выражается в единицах длины. Действительно, [c.94]

Таким образом, по физическому смыслу нивелирная высота представляет собой энергию (Н м), приходящуюся на единицу веса (Н) жидкости. Иными словами, нивелирная высота, называемая также геометрическим напором, характеризует удельную потенциальную энергию положения данной точки над произвольно выбранной плоскостью сравнения. [c.94]

Два первых слагаемых уравнения (6.12) были рассмотрены при анализе основного уравнения гидростатики z-нивелирная высота, или геометрический напор,-положение (высота) данной частицы жидкости относительно произвольно выбранной горизонтальной плоскости сравнения, или удельная потенциальная энергия положения p/(pgi)-статический, или пьезометрический, напор, равный давлению столба жидкости над рассматриваемым уровнем (в дан- [c.99]

Если из этой величины мы вычтем разность нивелирных высот точек а и й (Д Zab) и потерю напора па трение па участке аЬ (hub), то получим величину остаточного напора в точке Ь (отрезок ЬЬ ) [c.33]

Заметим на рисунке инжектор расположен горизонтально при вертикальном его расположении продольные профили р к w практически не изменятся, так как разница в величинах нивелирных высот для различных сечений инжектора намного меньше пьезометрических высот и скоростных напоров. [c.720]

В отличие от течения несжимаемой жидкости, для газа не сохраняется постоянство объемного расхода 2, а расход увеличивается вследствие расширения, вызванного понижением давления вдоль потока, а расширение приводит к изменению температуры (10.1). Поэтому уравнение Бернулли для идеального газа отличается от уравнения для идеальной жидкости. Если не учитывать разность нивелирных высот 2] и 22, поскольку плотность газа мала (для воздуха при атмосферном давлении р = 1,29 кг/м ), то уравнение Бернулли для политропического процесса можно записать в таком виде [c.276]

В. всасывания. Характеристика работы насосов, представляющая собой нивелирную высоту расположения насоса над уровнем жидкости. [c.86]

Последнее условие записано для произвольных точек покоящейся жидкости. Основное уравнение гидростатики (16) в этом виде формируется так для всякой точки покоящейся жидкости сумма пьезометрической и нивелирной высот —величина постоянная. [c.16]

Координата z называется нивелирной высотой. Величинау имеет также линейную размерность и называется пьезометрической высотой. Сумма + у называется гидростатическим напором. [c.19]

Кавитация может возникать во всех устройствах, где поток претерневает местное сужение с последующим расширением, например, в кранах, вентилях, задвижках, диафрагмах, жиклерах и др. В отдельных случаях возникновение кавитации возможно также и без расширения потока вслед за его сужением, а также в трубах постоянного сечения при увеличении нивелирной высоты и гидравлических потерь. [c.72]

Уравнение Бернулли для невязкой жидкости, перемеп ,ающейся без трения, формулируется следующим образом для любого сечения трубопровода, при установившемся движении идеальной жидкости, сумма скоростного и статического напоров и нивелирной высот ь есть величина постоянная. [c.46]

В уравнении (4.18) давление p , скорость ю и нивелирная высота /г, относятся к сечению А—А (рис. 8), а рг, ти кг — к сечению В—В. Уменьшение плогцади поперечного сечения потока и увеличение нивелирной высоты сечения В—В по отношению к сечению А — А приводит к такому изменению давления р, что полная удельная энергия потока остается неизменной. [c.39]

Основные процессы и аппараты химической технологии Изд.7 (1961) -- [ c.45 , c.47 ]

Основные процессы и аппараты Изд10 (2004) -- [ c.32 , c.56 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 5 (1950) -- [ c.46 , c.49 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 6 (1955) -- [ c.44 , c.46 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Часть 1 Издание 2 (1938) -- [ c.40 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 8 (1971) -- [ c.33 , c.34 , c.58 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология