Простые трубопроводы постоянного сечения

Измерение и регулирование расхода жидкости и паров. Приборы, предназначенные для измерения расхода, называются расходомерами. Принцип действия простейшего расходомера основан на измерении перепада давления на дроссельном устройстве постоянного сечения. На трубопроводе устанавливают сужающее дроссельное устройство — диафрагму с соединительными импульсными трубками и измерителем перепада давлений —дифференциальным манометром. При истечении жидкого или газообразного вещества через сужающее устройство часть потенциальной энергии переходит в кинетическую, средняя скорость потока в суженном сечении повышается, а статическое давление уменьшается. Разность давлений (Р = Р —Р2) тем больше, чем выше расход жидкости, и может служить мерой расхода. [c.86]

ПРОСТЫЕ ТРУБОПРОВОДЫ ПОСТОЯННОГО СЕЧЕНИЯ [c.137]

Выражения (VI.104) и (VI.106) справедливы только для простого трубопровода — постоянного сечения и без разветвлений. Но в любых системах трубопроводов условие резонанса определяется равенством [c.266]

Пусть простой трубопровод постоянного сечения расположен произвольно в пространстве (рис. 1.95), имеет общую длину I и диаметр ё и содержит ряд местных сопротивлений. В начальном сечении (1—1) имеем нивелирную высоту 2 и избыточное давление а в конечном (2—2) — соответственно и р - Скорость потока в этих сечениях вследствие постоянства диаметра трубы одинакова и равна V. [c.137]

Равномерным движением жидкости называется такое, при котором линейная скорость потока не меняется от одного сечения к другому. Движение несжимаемой жидкости в простом трубопроводе постоянного сечения при полном заполнении его является равномерным, так как линейная скорость постоянна по всей длине трубопровода. [c.28]

Рассмотрим движение жидкости через простой трубопровод, т. е. трубу постоянного сечения без ответвлений, на которой имеются арматура (вентили, краны) и фасонные части, представляющие собой местные сопротивления. [c.163]

Не рассматривая общее, весьма сложное доказательство, проиллюстрируем я-теорему на простом известном нам примере процесса трения потока в прямой круглой трубе постоянного сечения. Будем считать, что из некоторых соображений физического характера или из предварительных опытов известно, что величина разности давлений, теряемая вследствие трения потока в трубе, зависит от вязкости и плотности (для турбулентного потока) движущегося вещества, от средней расходной скорости его движения, а также от диаметра и длины трубопровода, на основе чего можно записать следующую неявную функциональную зависимость [c.92]

Исходным аналитическим выражением для расчета трубопроводов является уравнение Бернулли. Воспользуемся этим уравнением для простейшего случая течения реальной жидкости через простой трубопровод с одинаковым сечением по всей длине при условии его питания из резервуара с постоянным уровнем жидкости (рис. 56). Тогда [c.106]

Рассмотрим движение жидкости через простой трубопровод, т. е. трубу постоянного сечения без ответвлений, на которой находятся арматура (вентили, [c.116]

Рассмотрим движение жидкости в однородном трубопроводе. Вследствие ее малой сжимаемости можно пренебречь изменением плотности по длине трубопровода и принять р Ро. При этом в соответствии с уравнением (1.41) средняя по сечению скорость течения жидкости будет постоянной по длине трубопровода (и = Uo). При таких условиях интегрирование правой и левой частей уравнения (1.40) вьшолняется наиболее простым способом [c.37]

На основе изложенного можно сделать вывод, что второе и третье дифференциальные уравнения системы (1.29) превращаются в простые однородные уравнения дР/ду = О и дР/дг = О, из которых следует, что статическое давление в рассматриваемом горизонтальном потоке постоянно в пределах каждого из поперечных сечений трубопровода. Статическое давление, разумеется, изменяется от сечения к сечению, так как производная дР/дх оказывается отнюдь не равной нулю, поскольку именно градиент давления вдоль трубопровода и является причиной движения потока. [c.71]

Остаточное давление. Остроугольная диафрагма представляет гораздо более простое и дешевое устройство, чем труба Вентури, но последняя обладает важным преимуществом, заключающимся в том, что вызываемое ею постоянное падение давления много меньше, чем в случае диафрагмы. В последней резкое увеличение сечения от сечения диафрагмы к сечению трубопровода приводит к рассеиванию большого количества кинетической энергии вследствие ее превращения в тепло, тогда как в трубе Вентури постепенное возрастание поперечного сечения (от горловины) вызывает превращение кинетической энергии в механическую (изображаемую членом pv). Величина потери первоначального давления потока зависит от многих обстоятельств, но в хорошо изготовленной трубе Вентури при нормальных условиях остается примерно от 80 до 90 /о считанного разностного давления, тогда как в диафрагме, в зависимости от отношения диаметра диафрагмы к диаметру трубы, остается только от 5 до 50 /д. Постоянные потери напора для сопел являются промежуточными между потерями в трубе Вентури и в остроугольной диафрагме. [c.381]

Для вывода потока за пределы проточной части (в трубопровод к потребителю или промежуточный газоохладитель) применяют либо простейшую камеру постоянного сечения, либо улитку, сечение которой меняется вдоль окружности по определенному закону. Нагнетательная камера в виде улитки при правильном ее выполнении может служить не только сборником, но и для вывода потока за пределы проточной части, осуществляя при этом функции диффузора. Улитка, установленная непосредственно после выхода из колеса, называется бездиффузор-ной (рис. 153, б). В общем случае перед ней располагают лопаточный или безлопаточный диффузор. [c.360]

Трубопроводы и каналы элементов гидро- и пневмоси-стем могут иметь повороты, переходные участки, дроссельные и запорные устройства. При наличии таких местных сопротивлений трубопровод или канал представляют собой сложную гидравлическую или пневматическую линию. Сложную линию можно разделить на ряд участков, соединенных друг с другом посредством местных сопротивлений. Такие участки с постоянными по длине проходными сечениями будем называть простыми линиями. Длина простых линий должна быть достаточной для того, чтобы находящиеся на ее концах местные сопротивления ие имели взаимного влияния. Если потери давления в местных сопротивлениях малы по сравнению с потерями давления вследствие сопротивления трения трубопровода, то всю линию будем считать простой. [c.259]

Смысл различных слагаемых общего ускорения можно проиллюстрировать на простом примере движения потока в трубопроводе, например, непрерывно сужающегося сечения. Так, при постоянном расходе несжимаемой жидкости (V = onst) локальное ускорение потока равно нулю (dwJdx = 0) в любой точке внутри потока, но жидкость в каждой точке сужающегося потока ускоряется вследствие перемещения ее в более узкую часть трубопровода, где согласно уравнению расхода (1.15) ее скорость больше, чем в предыдущем сечении. (Если бы трубопровод, наоборот, расширялся по ходу движения потока, то по той же причине конвективное ускорение было бы отрицательной величиной, т. е. дю /дх < 0.) Если в сужающемся трубопроводе поток не постоянный, а, например, во времени возрастает, то помимо конвективного положи-dwx [c.44]