Начальный гидродинамический

Из-за начального гидродинамически неустановившегося потока основная линия впитанной массы была неопределенной. Поэтому объем пор каждой сферы (и, следовательно, пористость) определяли как массу пара, конденсировавшегося на сфере при давлении насыщенного пара. Эту массу адсорбированного пара затем вычитали из конечной массы впитываемой жидкости, чтобы установить тарирующую массу (или основную линию [c.248]

Отсюда видно, что начальное гидродинамическое давление р всюду равно произведению потенциала ускорений 7 на плотность р. Соответствующая подстановка в формулу (8) дает [c.201]

Режимы течения. Начальный гидродинамический участок [c.235]

Характерной особенностью течения в трубах является наличие участка гидродинамической стабилизации (начального гидродинамического участка). На этом участке происходит перестройка профиля скорости (рис. 8.3, а), а пограничный слой (рис. 8.3, б) нарастает до размера, равного радиусу трубы. [c.237]

Рис. 8.3. Формирование профиля скорости (а) и пограничный слой (б) на начальном гидродинамическом участке трубы

Сделаем грубую оценку длины начального гидродинамического участка /цд, для ламинарного течения в трубе. Полагая 5 = Гд, х = и о = у, из формулы Ых = 51 получаем [c.238]

Как указывалось выше (см. 8.1), при Ке < Ке р длина начального гидродинамического участка при определенных условиях может быть большой и превышать длину (высоту) теплообменного аппарата. Для теплоносителя с числом Рг 1 / т г- жидких металлов Рг 1, для технических масел Рг 1. В первом случае во втором / / р. Эти оценки показывают, что на практике процесс теплообмена в трубах может происходить в условиях постоянного нарастания теплового и динамического пограничных слоев, т.е. в отсутствии гидродинамической и тепловой стабилизаций. При этом коэффициент теплоотдачи изменяется на всем протяжении трубы, а его среднее значение даже для длинной трубы (в отличие от турбулентного режима течения) существенно зависит от //с/. При расчете гидравлического сопротивления необходимо также учитывать зависимость коэффициента сопротивления трения от продольной (осевой) координаты трубы. [c.247]

Ранее (см. 9.4) это значение Nu было получено другим способом. Выражение типа (10.10) может быть получено и для течения в кольцевом канале (в пространстве между двумя коаксиальными трубами). Наряду с интегралом Лайона для нахождения чисел Нуссельта используют метод непосредственного интегрирования уравнения энергии, а при переменных свойствах жидкости и для условий течения на начальном гидродинамическом участке — полную систему уравнений конвективного теплообмена. Для замыкания системы применяют различные модели турбулентности (составляют уравнение баланса турбулентной энергии, вводят гипотезы для V.J, и др.). Иногда привлекают методы теории пограничного слоя. [c.267]

Здесь 1 — поправка, учитывающая начальный гидродинамический участок пограничного слоя в канале, что сушественно при расчетах химических и нефтехимических аппаратов с небольшой [c.289]

По формуле (1.180) оцениваем длину 1-е начального гидродинамического участка и сопоставляем его с длиной канала и =120 мм [c.190]

Как отмечалось в 8-1, длины начальных гидродинамического и теплового участков зависят от ряда факторов, например, от числа Рейнольдса, степени турбулентности потока на входе, начального распределения скорости, тепловых граничных условий и т. п. От этих же факторов зависят и поправочные коэффициенты е и ei. Поэтому используемые Б настоящее время в расчетной практике значения поправочных коэффициентов не являются универсальными и отражают специфику опытных исследований, в результате которых они были получены. Чем меньше l/d (или x/d), тем больше может быть различие поправочных коэффициентов и тем больше может быть ошибка расчета. [c.215]

Вязкость электролита и скорость его истечения. Начальные гидродинамические условия протекания раствора в межэлектродном пространстве, т. е. кинематическая вязкость, давление и скорость истечения также оказывают влияние на диффузионную стадию электродной реакции и, следовательно, на анодный потенциал и анодный выход по току. От гидродинамического режима зависит характер электрического поля в зазоре и распределение тока на поверхности анода, а также температура [11, 12]. [c.80]

Гидродинамический начальный участок наблюдается как при ламинарном, так и при турбулентном течении. Однако при Re>Reкpl течение в начальном участке может развиваться своеобразно. В передней части трубы может существовать ламинарная форма течения. Образующийся ламинарный пограничный слой при достижении критической толщины переходит в турбулентный. Толщина последнего быстро растет, пока не заполнит все течение трубы. Зона начального участка в месте изменения режима течения характеризуется перемежаемостью движения. Изменение режима течения может произойти и за пределами начального гидродинамического участка. [c.201]