Переменность свойств жидкости, уче

СПОСОБЫ УЧЕТА ПЕРЕМЕННОСТИ СВОЙСТВ ЖИДКОСТИ [c.474]

В работе [256] проведено подробное экспериментальное исследование этой проблемы с анализом эффекта запирания течения в вертикальных концевых зонах. При этом во избежание внешних потерь тепла и влияния переменности свойств жидкости использовался метод измерений массопереноса. Неточности, возникающие вследствие сильного изменения свойств жидкости, наглядно подтверждаются результатами анализа [82]. Установлено, что при малых значениях параметра й/Н)Яа, где с1 — расстояние между пластинами, Н — высота полости и Ка — число Рэлея, рассчитанное по ширине с1, влияние втекающего течения весьма велико, однако оно становится пренебрежимо малым при ( (/Я) Ра > 10. На рис. 14.2.6 представлены результаты расчета теплообмена, полученные как для открытых, так и блокированных концевых зон. [c.251]

В заключительной части главы рассматриваются другие особенности течений, включая эффекты переноса тепла в холодной воде, переменные свойства жидкости, среды, не подчиняющиеся закону Дарси, и, наконец, влияние анизотропии среды. В дополнение к представленному анализу приводятся экспериментальные результаты (если они имеются). [c.364]

Новиков И. И. Условия подобия процессов передачи тепла при переменных свойствах жидкости. — В кн. Вопросы теплоотдачи и гидравлики двухфазных сред. М.—Л., 1961, с. 7—13. [c.70]

Ранее (см. 9.4) это значение Nu было получено другим способом. Выражение типа (10.10) может быть получено и для течения в кольцевом канале (в пространстве между двумя коаксиальными трубами). Наряду с интегралом Лайона для нахождения чисел Нуссельта используют метод непосредственного интегрирования уравнения энергии, а при переменных свойствах жидкости и для условий течения на начальном гидродинамическом участке — полную систему уравнений конвективного теплообмена. Для замыкания системы применяют различные модели турбулентности (составляют уравнение баланса турбулентной энергии, вводят гипотезы для V.J, и др.). Иногда привлекают методы теории пограничного слоя. [c.267]

Сравнительные данные продолжительности испарения воды, этилового спирта и бензина Б 95/130 (в поршневом двигателе внутреннего сгорания при впрыске бензина во всасывающий трубопровод) при рс= dem и переменной температуре в конечный момент сжатия приведены на рис. 48. Из рис. 48 видно, какое влияние на продолжительность испарения оказывают дисперсность распыливания (медианный диаметр капель м), физические свойства жидкости и условия испарения. Так, например, продолжительность испарения 80% (л исп=0,8) капель спектра распыливания при температуре воздуха /с=204°С составляет [c.119]

В уравнении (4. 16) коэффициент теплоотдачи а является переменной величиной и зависит от многих факторов, например от физических свойств жидкости, скорости движения последней, конструкции теплообменного аппарата и др. Кроме того, указанные выше факторы должны быть увязаны между собой. Это создает определенные трудности при нахождении коэффициента теплоотдачи а даже опытным путем. [c.56]

Выберем в качестве независимых переменных свойства первой фазы — жидкости тогда зависимыми переменными будут свойства 2-ой фазы — насыщенного пара. Продифференцируем вначале (9.8) (9.10) и приравняем производные нулю для условия равновесия в двухфазной системе [c.159]

Переменными, определяющими протекание гомогенных реакций, являются температура и давление в системе и состав фазы. Форма сосуда, свойства поверхности стенок, соприкасающихся с рассматриваемой фазой, и диффузионные свойства жидкости не должны влиять на скорость гомогенной реакции. Таким образом, для скорости образования компонента А можно написать [c.27]

Лабунцов [94] показал, что если физические свойства конденсата относить к температуре насыщения Тц, то переменность физических свойств жидкостей с температурой можно учесть поправкой [c.128]

Утечка жидкости в общем зависит [234, 297, 448] от многих переменных скоростей газа в полном сечении аппарата Шр и отверстиях решетки высоты исходного слоя жидкости кд, диаметра отверстия о и его формы, свободного сечения решетки 8 , толщины решетки б, физических свойств жидкости и газа и др. Существенно [13, 247, 248], что на величину утечки в противоточных аппаратах оказывает влияние высота пены Н (рис. 1.28). В перекрестноточных аппаратах зависимость утечки жидкости от перечисленных параметров сама по себе достаточно сложна. Кроме того, перекрестный ток газовой и жидкой фаз еще больше усложняет это явление по сравне- [c.78]

В тех случаях, когда имеет место кипение жидкости или конденсация пара, при численном анализе нужно учитывать два новых фактора. Первый состоит в том, что при практически постоянной температуре плотность и другие свойства среды изменяются значительно. Таким образом, проблема переменности свойств, с которой в некоторой степени приходится иметь дело и при анализе однофазных течений, в данном случае приобретает большое количественное значение. [c.39]

Достоверность этого уравнения подтверждена опытными данными многих исследователей [98, П5], получавших в зависимости от конфигурации отверстия опытные значения Сое = 1.5-ь - 2. Это вполне закономерно, поскольку для сухого отверстия /о//вых 0. а величина То в зависимости от отношения S/do изменяется в пределах от 0,7 до 0. При струйном истечении в жидкость газ выходит из отверстия в виде расширяющегося факела, распадающегося в дальнейшем на отдельные пузыри. В этом случае /о//аых 0 переменная по длине струи величина /а х пропорциональна /о и в основном определяется свойствами жидкости. [c.101]

С физической точки зрения наличие переменной скорости сдвига в поперечном сечении канала воздействует на неньютоновскую эффективную вязкость, зависящую от у. Таким образом, реологические свойства жидкости зависят от ее продольной координаты. Следовательно, отклонение от линейности становится функцией угла подъема винтовой линии только если величина угла подъема винтового канала приближается к нулю, то поведение жидкости в нем оказывается таким же, как и между параллельными пластинами. [c.424]

Описание свойств жидкости через уравнение состояния, как это было в случае газов, нецелесообразно. Это уравнение, если бы его удалось выразить единой математической формулой, было бы исключительно громоздким и неудобным для использования настолько сложна структура жидкости. Кроме того, значительное влияние на свойства жидкости оказывают тела, с которыми она контактирует. В связи с этим свойства жидкости принято описывать относительно простыми формулами, содержащими ограниченное число переменных, характеризующих рассматриваемую жидкость во взаимодействии с определенным телом газом, несмешивающейся жидкостью и т. п. Так, зависимость давления жидкости, находящейся в равновесии с собственным паром, от ее температуры описывается графиками или таблицами (см. Приложения 1.2 п 1.3 я //, диагр. 2 и 3). По этим данным можно определять температуру кипения жидкости при заданном давлении и ее испаряемость при данной температуре. [c.32]

Погрешность измерений не превышает 6%. Оборудование ротаметров электрическими датчиками позволяет производить непрерывную запись их показаний. Однако недостатком их является зависимость показаний от физических свойств жидкостей и невозможность измерять переменные во времени расходы. [c.93]

Проблемы, связанные с переменными свойствами, существенно отличаются для газов и для жидкостей. Теплопроводность, вязкость и плотность газов сильно изменяются с температурой. С другой стороны, единственным свойством жидкости, существенно зависящим от температуры, является вязкость, но зато вязкость, как правило, изменяется [c.75]

Если <С 1, влияние плотности можно считать малым. Но количественную оценку сделаем позднее при рассмотрении влияния переменности физических свойств жидкости. [c.53]

Аналогичный анализ был выполнен в работе [27], где рассматривались различные законы нагрева, включая линейный рост температуры стенки и синусоидальное изменение плотности теплового потока на поверхности. В работах [37, 38] были рассмотрены те же условия с добавлением влияния отсоса на стенке. В работах [47, 48] проведен анализ нестационарного течения в условиях естественной и вынужденной конвекции около бесконечной вертикальной плоской поверхности при переменной интенсивности отсоса, колеблющейся температуре стенки и наличии массообмена. Работа [28] была посвящена исследованию влияния переменности теплофизических свойств жидкости на характеристики переходного процесса опять-таки в режиме одномерной теплопроводности. [c.440]

ВЛИЯНИЕ ПЕРЕМЕННОСТИ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ЖИДКОСТИ [c.474]

При анализе течений с учетом выталкивающей силы, проведенном в предыдущих главах, предполагалось, что теплофизические свойства жидкости постоянны с тем лишь исключением, что учитывалась переменность плотности в члене с объемными силами, входящем в уравнение движения. Это изменение играет существенную роль для описания выталкивающей силы. Однако уравнение неразрывности использовалось для несжимаемой среды. Такой подход позволяет анализировать течения жидкости с постоянными свойствами. Однако теплофизические свойства большинства жидкостей зависят от температуры и, если в окружающей среде создаются большие градиенты температуры, теплофизические свойства, как правило, существенно изменяются. Пренебрежение подобными изменениями может во многих случаях привести к серьезным погрешностям при расчете тепловых потоков. Теплофизические свойства, входящие в основные уравнения, включают термодинамические параметры и характеристики переноса. Термодинамические параметры определяются из равновесного состояния системы. К ним относятся температура, плотность и удельная теплоемкость жидкости. К характеристикам переноса относятся различные коэффициенты, определяющие скорости процессов, например коэффициент теплопроводности или вязкость. Опубликовано большое количество данных, позволяющих найти зависимость этих характеристик от температуры для различных жидкостей, представляющих практический интерес. Можно рекомендовать работу [32]. [c.474]

Влияние переменности теплофизических свойств жидкости 475 [c.475]

Проведем общий анализ характеристик переноса в течении около вертикальной изотермической поверхности, причем все теплофизические свойства жидкости считаются переменными. Членами с давлением и вязкой диссипацией пренебрегается. При использовании приближения пограничного слоя определяющие уравнения для течения жидкости с переменными теплофизическими свойствами в условиях естественной конвекции записываются следующим образом [c.476]

При анализе течения жидкости с переменными свойствами применяется обобщенное число Грасгофа, определенное формулой [c.480]

Влияние переменности свойств жидкости на перепад давления. Поскольку физические св011ства жидкости зависят от температуры, то вблизи поверхности холодной или горячей трубы они отличиы от свойств в объеме, вдали от поверхиости. Число Эйлера при наличии теплообмена Енг можно выразить через число Эйлера для изотермического течения Ей следующим образом [c.148]

Из других жидкостей наибольший практический интерес представляют различные масла и жидкие металлы. Масла имеют очень высокие, а жидкие металлы — очень низкие числа Прандтля. Вязкость масел очень сильно зависит от температуры. В работе [17] исследовалось влияние переменности свойств жидкости на теплообмен для веретенного масла и масла Mobilterm. Для вертикальной поверхности с постоянной плотностью теплового потока на стенке q" задачу решали интегральным методом. [c.489]

Наконец отметим, что посредством таких преобразований, как преобразование Дородницына, Иллингворта—Стюартсона, Хоуарта—Лиза, уравнения пограничного слоя в случае переменных свойств жидкости удается свести к обыкновенным дифференциальным уравнениям [22, 34, 53]. [c.170]

Как указывалось выше, значения физических свойств жидкости, входящих в расчетные формулы, выбирают по определяющей температуре = 0,5 Т . + Гоо). Этот метод учета переменности физических свойств является приближенным. Он справедлив, если температура в пограничном слое меняется мало, а сами свойства в области этой температуры изменяются незначительно. При давлениях, близких к критическому (в области термодинамической критической точки), свойства жидкости изменяются сильно и немонотонно. Тогда метод определяющей температуры теряет силу. При этом уравнения пограничного слоя, записанные в приближении Буссинеска (в уравнении движения учитывается лишь зависимость плотности от температуры в слагаемом, определяющем массовую силу), необходимо обобщить на случай реальной зависимости свойств от температуры. Вследствие сложной зависимости физических свойств от температуры и давления теоретический расчет теплоотдачи проводится для конкретных жидкостей при фиксированных значениях давления, (или и Т о- Путем численного интегрирования системы уравнений пограничного слоя, записанных для переменных свойств жидкости, для Н2О, СО2, N2 и Не получена формула Попова—Янькова [c.225]

Экстракционные процессы проводятся чаще всего при цостоян-ных давлении и температуре. В связи с этим свойства жидкостей (вязкость, плотность) и коэффициенты диффузии для рассматриваемой экстракционной системы можно считать постоянными. При постоянных размерах аппарата переменными величинами остаются, таким образом, скорости потоков фаз, входящие в состав критериев Рейнольдса. [c.305]

В трехкомпонентной системе имеются две независимые переменные концентрации жидкости. Поэтому проинтегрировать уравнение (188) возможно лиш ь при каком-нибудь определенном способе изменения состава жидкой фазы. При этом значение интеграла правой части уравнения (188), как это следует из свойств функции Ф,зависит только от начального и конечного состояний системы и не зависит от способа изменения состава между этими предельными состояниями. [c.161]

Относительно всех вводимых параметров необходимо сделать следующее замечание. Если свойства жидкости в рассматриваемом поле переменны, то недостаточно просто, скажем, привести значение удельной теплоемкости Ср, нужны еще сведения, при каких параметрах оиа бралась (например, рассчитывалась при среднемас-совых параметрах потока). [c.18]

Р. Заключение. Вьнне энтальпия, температура и состав жидкостей считались зависящими от одеюй пространственной переменной. В реальных теплообменниках свойства жидкости меняются в двух или трех направлениях в пространстве, а при каждом отклонении от стационарного состояния требуется еще учет временного фактора. Таким образом, для реального анализа теплообменников необходимо использовать дифференциальные уравнения в частных производных. Этот вопрос рассмотрен в 1.2.7. [c.28]

Уравиения (31) — (34), (37) и (39) пoJИIo тью универсальны. Они справедливы независимо от конкретных термодинамических свойств жидкости. И случае одномерного течения, когда все переменные постоянны в понеречи[11х сечениях (так называемое приближение трубки тока) ти уравнения можно упростить. В частности, корректирующие множители аир становятся равными единице. При описании течений сжимаемых жидкостей следует использовать уравнение энергии (34), тогда как для несжимаемых — уравнение (37). [c.101]

Сумма уравнений (53) и (54) приводит к уравнению для полной энергии. В случае трехмерно -о течения уравнения (50), (51) и (54) определяют пять скалярных переменных W, р и Т, зависящих от координат г и времени t. Знание термодинамических и переносных свойств позволяет замкнуть эту систему уравнений. В частности, должны быть известны зависимости () (Г, р), , T, р), р (Т, р), т) (Т, р) и Х Т, р), опнсьншющие свойства жидкости. Таким o6j)a- [c.102]

Метод отношения свойсгт. В этом методе все свойства рассчитываются ири среднемассовой те шературе жидкости, а затем все влияние переменности свойств описывается отношеннялш значений свойств нрн температура, стсики и среднемассовой. [c.125]

Последний метод является паиболее универсальным, так как получаемые в его рамках формулы могут приме-т1яться для любых жидкостей. В первых же двух методах переменность свойств различных газов и жидкостей учитывается по-разному. Как отмечалось в 113], примеиитель-по к внутренним течениям в каналах метод отношения свойств несколько лучше метода характерной температуры. В табл. 4 даны некоторые широко распростраиснные корреляционные ( юрмулы. [c.125]

Эти расхождения связаны, как можно полагать, с влиянием дополнительных краевых течений, пренебрежением переменностью физических свойств жидкости в пограничном слое, взаимодействием течений в середине пластины и отбрасыванием членов высших порядков малости в теоретическом анализе. Акройд [2] оценил влияние первых двух из этих причи н для горизонтальных пластин прямоугольной формы в плане. Во-первых, в анализе методом пограничного слоя для полубесконечной поверхности было учтено влияние переменности физических свойств жидкости. Представлены подробные расчеты для течений воздуха и воды. Затем был предложен метод расчета тепловых потоков на горизонтальных поверхностях прямоугольной формы в плане, как на рис. 5.3.8. Предполагаемая модель течения в пограничном слое согласуется с визуальной картиной течения над нагретыми горизонтальными поверхностями различной формы в плане, полученной в экспериментах [77] для воды. Постулируется существование четырех независимых друг от друга областей течения типа пограничного слоя, начинающего нарастать от четырех кромок пластины. Предполагается, что слияние этих течений происходит вдоль линий АВ, ВС, ОЕ, Ер и ВЕ. Предполагается далее, что на этих линиях течения отрываются от поверхности и поднимаются вверх. Если обозначить через д" средний тепловой поток на единицу площади верхней поверхности пластины, то [c.239]

Спэрроу и Грегг [31] рассматривали влияние переменности теплофизических свойств жидкости на характеристики свободноконвективного течения около вертикальной изотермической пластины. Цель исследования заключалась в нахождении подходящей определяющей температуры tr, чтобы решения для жидкостей с постоянными свойствами можно было применять для расчета характеристик течения жидкостей с переменными свойствами, если теплофизические свойства рассчитаны при этой определяющей температуре. Было рассмотрено пять моделей газов с переменными теплофизическими свойствами (табл. 8.3.1). Все они подчиняются уравнению состояния идеального газа [c.478]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология