Россби высота

Для того, чтобы избежать ограничений, следующих из (13.2.5), необходимо, чтобы поля гг и 0 имели относительный сдвиг фаз. Это может произойти в различных ситуациях. Первый случай связан с задачей о возмущении, сосредоточенном между двумя горизонтальными границами (или между поверхностью и тропопаузой). Он рассмотрен в знаменитой работе Иди в 1949 г [182]. Задача имеет два решения, одно из которых затухает с расстоянием от верхней границы а другое — с расстоянием от нижней поверхности. Если две границы слоя удалены на расстояние порядка многих масштабов высоты Россби, то волны у каждой из поверхностей влияют друг на друга очень слабо и новые эффекты не возникают. Для того, чтобы взаимодействие волн было сильным и они заметно влияли друг на друга [c.308]

В пределе, когда расстояние между границами много больше высоты Россби, т. е. Я Як (как показывает (13.2.4), это соответствует коротковолновому пределу), обе функции th и th стремятся к единице, и (13.3.5) дает [c.310]

Иначе говоря, скорость с равна при этом скорости ветра на расстоянии от границы, равном одному масштабу высоты Россби. Таким образом, решение воспроизводит пограничные волны из разд. 13.2. [c.310]

В длинноволновом пределе, когда Я Як (т. е. расстояние между границами составляет лишь малую часть высоты Россби), из (1 3.5) следует, что [c.310]

Отношение N/f обычно порядка 100, так что радиус Россби примерно равен ста вертикальным масштабам т К Для вертикального масштаба, связанного с высотой тропопаузы, а порядка 1000 км. Этот масштаб преобладает на картах погоды в качестве масштаба циклонов и антициклонов. Его часто называют синоптическим масштабом . [c.257]

Решения затухают с высотой иа расстояниях порядка высоты Россби f LfN (см. (8.7.22)), которая значительно превосходит типичный масштаб высоты и/Ы для режимов распространяющихся волн и увеличивается пропорционально горизонтальному масштабу обтекаемого рельефа. Точное решение типа (8.8.26) можио найти и для случая кругового холма. (Такое решение рассмотрено в разд. 8.16 и представлено иа рис. 8.20). [c.351]

Рассмотрим три типа возбуждения. Численные расчеты выполнены по программе Лахарга. Результаты, представленные на рис. 4.8, относятся к возбуждению циркуляции отборником, который моделируется диском того же радиуса, что и ротор, вращающимся с угловой скоростью О — 60, несколько меньшей скорости ротора й. Изображены графики относительной плотности тока рУг/ри- аа, где а — число Россби ДО/Й, в зависимости от растянутой радиальной координаты =А (1—г /а ) для различных сечений по высоте ротора. Использование растянутой радиальной координаты 5 позволяет показать слой Стюартсона вблизи стенки в более крупном масштабе. Отметим, что 5=0 соответст- [c.203]

Рис. 13.6. Свойства наиболее неустойчивой волны Чарни (т. е. наиболее неустойчивого возмущения в течении на -плоскости с постоянным сдвигом скорости в предельном случае несжимаемой жидкости). Решение не зависит от координаты у. а) Линии тока агеострофического течения в плоскости Как следует из результатов разд. 12.10, у земли восходящий воздух оказывается связанным с потоком в область холода, а нисходящий — с течением, направленным к области тепла, (б) Изолинии (сплошные) нормальной составляющей скорости V и изэнтропы (штриховые) в плоскости (л , 2 ). Буквами В и Н обозначены места максимальных и минимальных значений теопотенциала. Здесь скорость V равна нулю. В точках, расположенных на нижней границе, а также на верхней кромке рисунка (но не течения) с 2 = 2//н, и обозначенных буквами Г и X, воздух имеет наибольшие и наименьшие значения температур. Маленький рисунок справа демонстрирует изменение меридионального потока тепла с высотой. На рисунке также показан уровень ведущего потока (5Ь). Высота Россби для данной волны определяется выражением (13.4.4). (С любезного разрешения П. Д. Киллворта.)

Справочник химика 21

Химия и химическая технология