Типы возбуждения

Помимо теплового излучения газы, жидкости и твердые тела могут давать люминесцентное излучение, возбуждаемое под воздействием света, электрического тока, химических реакций и других возбудителей (кроме теплового). По Видеману-Вавилову, к люминесценции относят излучение, превышающее тепловое излучение при данной температуре и имеющее длительность, значительно превосходящую период возбуждающих световых волн [1]. Явления люминесценции классифицируют по типу возбуждения и характеристикам элементарных процессов. [c.93]

При поглощении света молекулы вещества участвуют в трех типах возбуждения, или переходов, — электронных, колебательных и вращательных. Если связывающий (или несвязывающий) электрон в молекуле переходит под действием излучения из основного состояния на незанятую молекулярную орбиталь с более высокой энергией, то этот переход характеризуется изменением электронного состояния молекулы. Электронным переходам соответствуют относительно высокие энергии и частоты (от 209 до 627 кДж/моль). Для такого возбуждения электронов необходимо излучение в видимой и ультрафиолетовой частях спектра. [c.157]

В системе взаимодействующих электронов возможен еще один тип возбуждений. Вследствие кулоновского взаимодействия могут возникать коллективные колебания плотности электронов, так называемые плазменные колебания. В пределе больших длин волн частота этих колебаний равна плазменной частоте [c.76]

Описанный здесь механизм возбуждения ускользнул от внимания Рэлея. Принципиальная разница между обоими типами возбуждения акустических колебаний теплоподводом видна, в частности, из того, что в одном случае результат эффекта связан с фазовым сдвигом между теплоподводом и давлением, а в другом—между теплоподводом и скоростью. [c.81]

Принципиальное отличие рассматриваемого случая от изучавшихся ранее заключается в том, что вместо возмущения теплоподвода или скорости распространения пламени здесь появляется возмущение газообразования. Поскольку газообразование, вообще говоря, пе обязательно должно быть связано с теплоподводом (горением), то этот тип возбуждения акустических колебаний мыслим в устройствах, в которых полностью исключено горение или теплоподвод, по в которых происходит газообразование (нанример, испарение сильно перегретой жидкости, которая впрыскивается в камеру с пониженным давлением), если, конечно, это газообразование будет тем или иным образом зависеть от колебаний давления или скорости. [c.487]

ГИЯ возбуждения снижается до тепловой энергии, однако при этом может происходить химическая реакция, а также изменение состава и спектра поглощения (гл. 18). Возбужденная молекула может также испускать квант излучения. Такое испускание называется флуоресценцией или фосфоресценцией в зависимости от типа возбужденного состояния (разд. 18.3). [c.482]

Умножение элементарного эффекта разделения в противоточном течении. Типы возбуждения потока и принцип суперпозиции [c.182]

Анализ гидродинамики центрифуги существенно упрощают два принятых выше допущения 1) вследствие принципа суперпозиции (см. 4.1) каждый тип возбуждения может быть исследован отдельно 2) общий поток можно разделить на симметричную и антисимметричную части и каждую из них рассмотреть независимо. [c.193]

Они дают возможность моделировать реальную центрифугу со всеми типами возбуждения и учитывать сложную внутреннюю геометрию, например диафрагмы с отверстиями, детали ввода питания и отбора. Получаемые результаты очень полезны для физического понимания детальной структуры течения и источников его возбуждения. [c.201]

Закончим этот раздел некоторыми результатами по внешнему возбуждению. Этот тип возбуждения изучал асимптотическим методом Барк [4.11] типичная диаграмма результатов из его работы представлена на рис. 4.14. Рассматриваемая центрифуга состоит из двух концентрических цилиндров со следующими характеристиками [c.207]

Возбуждения первого класса возникают при типичном ядерном масштабе энергий порядка 10 МэВ. Вместе с тем, шкала Л-возбуждений устанавливается разностью масс ДN и составляет около 300 МэВ. Поэтому, на первый взгляд, эти два типа возбуждений должны были бы скорее казаться несвязанными. Тем не менее, при заданной величине основополагающих спин-изоспиновых взаимодействий низкоэнергетические спин-изоспиновые моды и Д-изобара оказываются тесно связанными, и возникнут сейчас в таком контексте, который будет подчеркивать их взаимосвязь. [c.398]

Почти все значения константы Гамакера, вычисленные при использовании оптических констант, получены с учетом только взаимодействий на частотах, лежащих в ультрафиолетовой области спектра, что соответствует основным типам возбуждений рассматриваемых атомов. Недавняя работа по межмолекулярным силам [18] показала, однако, что существенный резонанс может возникнуть и в других областях спектра, в особенности в инфракрасной, и что при определенных условиях эти области также могут вносить вклад в полную силу притяжения между молекулами. В принципе, для того чтобы принять во внимание эти дополнительные вклады, обычную константу Гамакера можно заменить новой константой А = Л1 + Л-з + +. .., где Лх, Л. и т. д. — константы, соответствующие каждой частотной моде. [c.20]

Основным электронным состоянием молекулы PS должно быть состояние поскольку именно таким является основное состояние всех изостерических молекул (РО, N0, NS, SiF, СС1, SiH и др.). Типы возбужденных электронных состояний PS, переходы с которых в состояние X Ylr наблюдались в работе [1402], в этой работе не определялись. В настоящем Справочнике эти состояния рассматриваются как состояния и на основании аналогии с молекулой NS (см. табл. 99). [c.410]

Анализ вращательной структуры полос PbF в работах [2947, 3463, 34641 не проводился и тип возбужденных состояний этой молекулы был определен Рочестером [34641 по виду полос и по аналогии с двухатомными молекулами галоидных соединений других элементов IV группы Величина расщепления компонентов состояния Х-П молекулы PbF была вычислена Рочестером по началам полос систем — Х Пу и Она хорошо [c.927]

В настоящее время инверсная населенность и генерация на нейтральных атомах в газовом разряде получена более чем на 450 переходах, принадлежащих 29 элементам (рис. ЗЗЛ и табл, 33.1). По типу возбуждения газовые лазеры можно разделить на три большие группы [c.672]

Для создания инверсии в полупроводниках используют четыре типа возбуждения инжекцию носителей [c.755]

Крестиком помечены осуществленные, а крестиком в скобках — возможные, но еще не осуществленные типы возбуждения [c.756]

Излучение света в ходе экзотермических реакций атомов и простых радикалов наиболее вероятно при низких давлениях газа в разряде. Чаще всего приходится встречаться с двумя типами возбужденных состояний 1) электронно-возбужденными и 2) колебательно- (т. е. неравновесно) возбужденными частицами в основном электронном состоянии. Реакции, приводящие к первому типу возбуждения, рассмотрены в обзорной работе, опубликованной в 1968 г. [И], [c.324]

В последние годы очень широкое распространение получили разрядные лампы с полым катодом. Интерес к этому типу возбуждения вызван главным образом популярностью метода, известного под назрани-ем атомно-абсорбционной спектроскопии. [c.94]

При неупругом взаимодействии с ядрами вещества электроны теряют энергию в кулоновском поле ядер и вызывают эмиссию рентгеновского излучения со сплошным спектром. Неупругие столкновения могут вызвать ионизацию атомов, в результате чего возникают характеристические рентгеновские лучи или Оже-электроны. Если неупругие взаимодействия происходят между первичным пучком электронов зонда и слабо связанными внешними электронами вещества, испускаются вторичные электроны, имеющие энергию не выше нескольких десятков электрон-вольт. Кроме процессов, связанных с возбуждением внутренних и валентных оболочек атома, существуют плазменное и фононное возбуждения. Первый тип возбуждения характеризуется осцилляцией свободных электронов объекта в месте прохождения первичного пучка за счет энергии последнего. Фононное возбуждение является результатом взаимодействия зонда с кристаллической решеткой, что приводит к колебаниям атомов в решетке, испусканию световых квантов и в конечном счете к локальному разогреву вещества. Время элементарного акта возбуждения электронов внутренних оболочек атома и плазменного возбуждения составляет 10 с, процесс передачи энергии решетке длится 10" °—10 с. [c.218]

Поскольку сечение ионизации атомов для электронных столкновений лежит в пределах 10 см и слабо зависит от энергии зонда, такой тип возбуждения обеспечивает ОЭС высокую чувствительность. Недостатком является относительно высокий фон, для уменьшения которого приходится фиксировать не сам. сигнал тока Оже-электронов, а производную от этого сигнала.. Вторичная ионизация за счет отраженных электронов также влияет на ток Оже-электронов и усложняет количественную интерпретацию. [c.234]

В спектре ацетона имеется еще один вид поглощения с Ямакс 1900 А (максимум на рис. 2-9 не показан), который обусловлен возбуждением другого рода. Этот тип возбуждения может вызвать переход электрона с одной из связывающих орбиталей (называемых я-орбиталями, см. гл. 5) двойной связи [c.47]

Понятие симметрии играет важную роль во всех е стественных науках. Свойствами симметрии обладают структуры мно1их молекул, ионов, образуемых ими реагирующих систем. Симметрия волновых функций точно соответствует свойствам симметрии ядерных конфигура1Ц1Й, и именно сферическая симметрия водородоподобного атома является причиной наличия одной л-, трех р-,, пяти семи /-орбиталей и т. д., вырождения уровней л-МО в линейных молекулах, структурных искажений, вызываемых эффектом Яна— Теллера первого порядка, и пр. Зная свойства симметрии волновых функций различных электронных состояний, можно, не прибегая к прямым расчетам, определить возможность переходов от одного состояния в другое и получить тем самым представление о характере спектров молекул. По этим свойствам можно судить также об условиях (пространственной ориентации, типе возбуждения), в которых возможны или невозможны реакции между отдельными молекулами. Во всех случаях получаемая информация имеет качественный характер, однако она имеет принципиальное значение для целей классификации и выработки основных принципов. [c.184]

При электронном возбуждении частицы один (или несколько) из электронов ггереходит на молекулярную орбиталь с более высокой энергией. Многие наиболее существенные для понимания механизма фотохимических превращений моменты могут быть рассмотрены на примере частицы, у которой возбуждаемый электрон в основном состоянии находится на двухцентровой молекулярной орбитали. В этом случае потенциальная энергия химической связи и может быть с достаточной степенью точности представлена как функция расстояния между ядрами К, т. е. изображена в виде кривой потенциальной энергии. Для дальнейшего изложения следует рассмотреть три возможных типа возбужденных состояний частицы. Кривые потенциальной энергии этих состояний вместе с кривой для основного состояния представлены на рис. 47. При этом здесь и ниже речь будет идти главным образом о частицах, у которых в основном состоянии суммарный электронный спин равен нулю. Такие состояния называются синглетными. Основное синглетное состояние будет далее обозначаться как 5о- [c.154]

Тип Возбуждение Пусковые данные при J- 10 , кг-м2 Масса, т Основные раэмеры, м Цена, тыс. руб- [c.308]

Обратимся теперь к рассмотрению второго элементарного процесса. Поскольку изучение этого типа возбуждения акустических колебаний теплоподводом во многом будет аналогично проведенному выше, изложим соответ-ствую1цие результаты более кратко. [c.98]

Механизм Л. заключается в образовании под действием энергии от внеш. или внутр, источника возбужденных состояний атомов, молекул, кристаллов и послед, испускании ими квантов света (фотонов). По типу возбуждения выделяют фотолюминесценцию (источник энергии возбуждения-свет), радиолюминесценцию (радиоактивное излучение), рентгеиолюминесценцию (рентге- [c.614]

М.п. классифицируют по типу возбуждения. Атом (молекула) может резонансно поглотить одновременно п фотонов, если их суммарная энергия равна разности энергий начального (Ед) и конечного (Е ) состояний (рис. 1,а). Вероятность такого поглощения пропорциональна интенсивности света в п-й степени. Процесс легко реализуется при облучении лазерными импульсами для п = 2 (см. Двухквантовые реакции), т. к. требует интенсивностей 10 -10 Вт/см . Для трехквантовых процессов (и = 3) требуются более высокие интенсивности света ( [c.99]

Рассмотрим три типа возбуждения. Численные расчеты выполнены по программе Лахарга. Результаты, представленные на рис. 4.8, относятся к возбуждению циркуляции отборником, который моделируется диском того же радиуса, что и ротор, вращающимся с угловой скоростью О — 60, несколько меньшей скорости ротора й. Изображены графики относительной плотности тока рУг/ри- аа, где а — число Россби ДО/Й, в зависимости от растянутой радиальной координаты =А (1—г /а ) для различных сечений по высоте ротора. Использование растянутой радиальной координаты 5 позволяет показать слой Стюартсона вблизи стенки в более крупном масштабе. Отметим, что 5=0 соответст- [c.203]

Интересно сравнить эти результаты с результатами, полученными другими методами, например с численными решениями полной системы гидродинамических уравнений. В качестве базового варианта для сравнения примем центрифугу, исследованную в разд. 4.2.4 и 4.3.4 при соответствующем скоростном параметре Л = 25, в которой поток возбуждается диском, расположенным на одной крышке и вращающимся с угловой скоростью, несколько меньшей, чем ротор. На рис. П.2 приведены радиальный профиль осевой скорости в среднем сечении центрифуги (2/а = 5), полученный численным методом, а также первая собственная функция по Гингу, умноженная на постоянную, которая выбрана из условия совпадения максимума скорости на оси ротора. Приведенные профили различаются значительно, но следует отметить, что осевое расстояние 2/а=5 от источника возмущения недостаточно, чтобы собственные функции Гинга более высоких порядков полностью затухли. С другой стороны, разделительный КПД согласно решению Гинга составляет 30%, в то время как наш метод оптимизации дает 43%. Это различие объяснимо, если принять во внимание механизм возбуждения в расчетах Гинга возбуждение затухает с удалением от крышки, а при методе оптимизации, описанном в разд. 4.3.4, различные типы возбуждения налагаются друг на друга и оптимизируются. [c.232]

Усовершенствование техники обработки полученных результатов и их физической интерпретации. В качестве примера можно привести анализ взаимодействия электронов (например, в методе дифракции. медленных электронов) с твердым тело.м. По результатам экспериментов рассматривается разный характер явлений взаимодействия (от дальиодействующих сил при больших расстояниях электрона от поверхности до неупругого возбуждения плазмо-иов или других типов возбуждений электронов), предсказывается зависимость длины пробега и времени жизни от энергии электрона и т. д. Существуют стандартные программы для ана-лиза геометрической структуры по упругой дифракции медленных электронов (работы Андерсена, Дюка и др.), по определению дисперсии поверхностных плазмонов, по неупругой дифракци, медленных электронов и т. д. В ряде случаев это позволяет дать модельное описание чистых металлов и сплавов, а также комплексов, адсорбированных на поверхности. [c.150]

В спектроскопических экспериментах электронные переходы обычно происходят при более высоких энергиях, чем колебательные, которые в свою очередь имеют более высокие энергии, чем вращательные переходы. Реальные спектральные переходы происходят между состояниями, в которых следует различать все трн тнпа возбуждений (электронный, колебательный и вращательный). При такнх переходах может изменяться любой тип возбуждения. Поэтому общие правила отбора представляют собой комбинацию правил отбора для переходов всех трех типов. Выведите общие правила отбора для переходов в инфракрасной областн спектра двухатомной молекулы. [c.89]

Кроме электродинамического взаимодействия в ЭМА-преобразователях существуют магнитное взаимодействие полюсов (катушка с переменным током I на рис. 1.40, а взаимодействует с ОК, намагниченным постоянным магнитом) и магнитострикция (под действием переменного магнитного поля катушки с током область вблизи поверхности ОК расширяется и сжимается, т.е. колеблется). Эти два эффекта возникают только в ферромагнитных материалах. В некоторых конструкциях преобразователей магнитострикция используется как основной эффект для возбуждения и приема упругих колебаний, например волн 8Н-типа. Возбуждение колебаний в ферритах, обладающих очень слабой электропроводностью, происходит за счет анизотропной магнитост-рикции [151]. [c.72]

В совместных работах Готлиба и Даринского [129, 130] получены уравнения динамики таких средних для цепей на кубической и тетраэдрической решетках с кинетическими единицами типа рассмотренных в первой части обзора. В пренебрежении краевыми эффектами получены выражения для времен релаксации в зависимости от термодинамических и кинетических параметров цепочек, а также от волнового числа г] , характеризующего тип возбуждения системы, и дано [c.26]

Допустим сначала, что ядро возбуждается пробным полем с фотоноподобной кинематикой Iql -о). Такая ситуация типична для широкого класса процессов, в которых релятивистская частица рассеивается в направлении вперед. Мы ожидаем, что в спектре будут видны два основных типа возбуждений, схематически показанные на рис. 10.11, а. [c.414]

Окончательное решение вопроса о типе возбужденного электронного состояния, связанного с основной системой в спектре СЗ, и о природе возмущающих состояний стало возможным после детального анализа вращательной структуры полос в широком интервале значений и, выполненного Лагерквистом, Уэстерлундом, Райтом и Барроу [2537] специально для уточнения типа верхнего электронного состояния этой системы. Спектр СЗ возбуждался в разряде через поток СЗ,, и фотографировался в первом и втором порядках 21-футовой решетки. В работе [2537] был выполнен анализ вращательной структуры 24 полос (о 5, у" 7). При проведении анализа для вращательных постоянных СЗ в основном состоянии были приняты значения, найденные Моклером и Бердом [2930] в результате исследования микроволнового спектра различных изотопных модификаций СЗ = 0,82005, а" = 0,00592 и О" = 1,34-10 ш" ) (вычислено по соотношению (1.36)). Найденные в работе [2537] колебательные и вращательные постоянные СЗ в состояниях и Л П принимаются в настоящем Справочнике и приведены в табл. 186. Исследование возмущений в состоянии ЛЧТ позволило авторам работы [2537] установить, что они вызваны взаимодействием с [c.637]

Поглощение света в видимой и ультрафиолетовой областях вызывает возбуждение электронов. Ближнее инфракрасное излучение возбуждает молекулы до высших колебател ьных состояний (высших частот движения молекул, изгибающих и растягивающих связи). Микроволны, энергия которых в расчете на один фотон очень мала, переводят молекулы как единое целое на высшие врапдательные уровни. Электронные и колебательные спектры широко используются для характеристики органических соединений. На рис. 28.2 суммированы соотношения между поглощением света в различных спектроскопических областях и типами возбуждения молекул, вызываемого поглощением света. [c.619]