Число Россби

Число Россби а определяют следующим образом [c.191]

I. Тепловое возбуждение (число Россби а=А7/7о) [c.194]

II. Механическое возбуждение (число Россби а = Л2/2) [c.194]

Поле плотности осевого потока рУг и функцию тока г15( , т]) для каждого способа возбуждения циркуляции получают из гидродинамического анализа. Затем вычисляются функции / (л) и /2(4), определенные выражением (4.86), после чего рассчитывают коэффициент разделения q и разделительную мощность 6(7. На рис. 4.16 представлен график зависимости и 6(7 от числа Россби. Число Россби представляет собой одно из следующих чисел 6Q/Q, АГ/Го, ЬТв/Та или бГу/Го соответственно для возбуждения циркуляции по 1, 2, 3 или 4-му типу. Следует отметить низкую эффективность бокового теплового возбуждения по сравнению с другими способами возбуждения циркуляции. [c.218]

Величины 8 и в зарубежной литературе носят названия чи-сел Россби и Экмана. Следует отметить, что число Россби е=ург , где Fг — модифицированное число Фруда гг=У 1а Ь . [c.65]

Число Экмана характеризует относительную роль сил вязкости по сравнению с силой Кориолиса, а число Россби — значение описывающего ускорение нелинейного конвективного члена по сравнению с членом, описывающим влияние силы Кориолиса. [c.65]

Основным фактором, характеризующим влияние центробежного поля на режим течения, является параметр вращения i o, который представляет собой отношение кориолисовых и инерционных сил и равен обратной величине числа Россби, т. е. / о = (й/г/иср. В приведенных примерах показано наличие турбулентности при о = 0, т. е. при отсутствии вращения и постепенная ламинаризация течения по мере возрастания параметра вращения Я о до 0,13. Критическое значение 7 о, при котором в потоке начинают появляться участки ламинарного движения, зависит от числа Рейнольдса. На основании результатов экспериментально-теоретических исследований Джонстон пришел к выводу, что течение с развитой турбулентностью не может существовать при больших параметрах вращения / о, Даже когда [c.34]

Нелинейные адвективные члены должны быть сохранены при описании динамики тех частей водоема, где велики значения числа Россби, например в мощных речных притоках или в прибрежном граничном слое. [c.113]

Рассмотрим три типа возбуждения. Численные расчеты выполнены по программе Лахарга. Результаты, представленные на рис. 4.8, относятся к возбуждению циркуляции отборником, который моделируется диском того же радиуса, что и ротор, вращающимся с угловой скоростью О — 60, несколько меньшей скорости ротора й. Изображены графики относительной плотности тока рУг/ри- аа, где а — число Россби ДО/Й, в зависимости от растянутой радиальной координаты =А (1—г /а ) для различных сечений по высоте ротора. Использование растянутой радиальной координаты 5 позволяет показать слой Стюартсона вблизи стенки в более крупном масштабе. Отметим, что 5=0 соответст- [c.203]

В формуле (4.95) г15ь 2, 11зз, 1154 — функции тока, соответственно относящиеся к механическому возбуждению, боковому тепловому возбуждению, возбуждению нагревом нижней крышки и возбуждением верхней крышки. Каждая из этих функций тока вычисляется при соответствующем числе Россби, равном 1%. Отметим, что функциональная зависимость ф] от радиуса вращающегося диска Го весьма слохчна чтобы исследовать ее, следует вычислить г , для ряда дискретных значений г о на отрезке [О, а]. [c.218]

Шаг 1. Определяем величину 6(7 для двух значений го, Р у), причем каждая из четырех основных функций тока г151( , 11), 11 г( , л), Фг( , л) и г 54( , г ) вычусляется с соответствующим числом Россби, равным 1%. Эти вычисления можно выполнить аналитически, с помощью соответствующего метода асимптотических разложений или численно с помощью ЭВМ. [c.219]

Если газ вводится через сопла, тангенциально расположенные на расстоянии 0,5 1 от оси трубы, то М = — 0,5С1ИУ1Л1 Е = с Т 0. Тогда т = 0,Ъ к к— )хш 1а — величина, пропорциональная числу Маха М= Ш)х1а п = = 2 n)Qj2Ъw Q2nT> G — величина, пропорциональная числу Россби о = ьУ1,/йУа- Число Россби, применяемое в [c.20]

Неустойчивость типа В слабо зависит от числа Россби и возникает при значениях Ке>Кенр, которое определяется из уравнения [c.77]

Энергия вращения вод океана вместе с Землей оценена, исходя из средней скорости 200 м/с, и составляет 3-10 Дж. Наибольшая линейная скорость иа экваторе — 460 м/с, а иа широте 30° она равна 230 м/с. Движения измеряются в океанах относительно системы отсчета, связанной с поверхностью Земли. Физический смысл этой относительности выражается параметрами подобия — числами Россби и Кибеля. [c.19]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология