Стокса закон ламинарного режима

Ламинарный режим имеет место при Не < 0,2, причем скорость осаждения определяется законом Стокса, так как коэффициент сопротивления [c.26]

Закон Стокса может не соблюдаться и при турбулентном режиме осаждения частиц. С увеличением скорости осаждения рвется слой дисперсионной среды, облегающий частицу, а сзади ее создаются завихрения, обусловливающие разность давлений, которая направлена против движения. В результате этого ламинарный режим движения частицы нарушается, и прн критерии Рейнольдса Ре > 2 зависимость силы трения от скорости движения возрастает (Ке = г р/т) й=2г). При развитой турбулентности (Ре > 500) сила трения пропорциональна квадрату скорости движения частиц. Неправильная форма частнц способствует турбулентности их движения при меньших скоростях. Таким образом, закон Стокса выполняется, если скорость осаждения частиц не превышает определенного значения. Уменьшение скорости достигается увеличением дисперсности частиц, вязкости и плотности среды (см. уравнение (IV. 7)]. [c.192]

Идеальной моделью движения жидкостей в порах является закон Стокса для течения жидкости в цилиндрическом капилляре. Вывод закона сводится к следующему. Предполагается ламинарный режим течения жидкости по цилиндрическому капилляру радиусом г и длиной I (рис. IV. 15). Каждый слой жидкости в капилляре течет со своей скоростью, возрастающей от нуля (около стенки капилляра) до и акс (в центре его). Сила внутреннего трения по цилиндрической границе движения радиусом х в соответствии с уравнением Ньютона равна [c.231]

Закон Стокса справедлив для частиц очень малого размера, осаждающихся с малой скоростью (ламинарный режим), когда на сопротивление движению частицы оказывает влияние только вязкость среды. С увеличением размера и скорости осаждения частиц линейный закон нарушается. Это вызывается возникновением турбулентности при обтекании движущейся частицы жидкостью, когда помимо вязкости на движение частицы начинают оказывать влияние инерционные силы. [c.183]

Идеальной моделью движения жидкости в порах является закон Стокса для течения жидкости в цилиндрическом капилляре. Вывод закона сводится к следующему. Предполагается ламинарный режим течения жидкости по цилиндрическому капилляру радиусом г и длиной I (рис. IV. 15). Каждый слой жидко- [c.271]

Формула Стокса справедлива при < 0,1 мм и соблюдении ряда других условий [21. При большем диаметре частицы гидравлический режим явлений, сопутствующих ее осаждению, переходит из ламинарного в турбулентный с соответствующим изменением самого закона. [c.102]

Локальное загрязнение создается крупными частицами, выпа-даюш ими из взрывного облака в районе взрыва. Механизм гравитационного оседания частиц исследован Келлогом, Раппом и Гин-филдом [259]. Скорость оседания частицы относительно окружающего ее воздуха определяется воздействием силы тяжести, силы Архимеда и возникающим при движении частицы в воздухе сопротивлением воздуха. Это сопротивление учитывается аэродинамической теорией. В простейшем случае (шарообразная частица и ламинарный режим движения) закон движения выражается формулой Стокса. [c.156]