Движение жидкости газа модель струи

Особенности гидродинамики клапанных контактных устройств при их использовании в аппаратах с восходящим движением жидкости и газа, а также аппаратов с восходящим прямотоком, секционированных тарелками с этими контактными устройствами, в литературе не освещены. Вместе с тем, даже визуальные наблюдения на прозрачных моделях обнаруживают специфику газожидкостного слоя и режимов в аппаратах этой конструкции. Действительно (рис. 44) при секционировании тарелками с эжекционными контактными клапанными устройствами [10] можно выделить следующие зоны контактирования I — зона срыва жидкости газовыми струями с поверхности слоя 2,4,6 — зоны спут-ного движения газа и жидкости 5 — зона удара газо- [c.174]

В модели функции распределения потоки.газа и жидкости рассматриваются как гомогенные среды, которые состоят из бесконечного числа струй, обладающих различным спектром времени пребывания, с поршневым режимом движения в каждой струйке. Для условий полного перемешивания жидкости по высоте вспененного слоя струи жидкости принимаются расположенными по всей плоскости контактного устройства, определяя тем самым влияние продольного перемешивания жидкости при отсутствии поперечной неравномерности. [c.254]

Применительно к расчету пеногенераторов возникает необходимость в учете ряда дополнительных специфических условий, определяющих работу эжектора в составе пенопроизводящего устройства. Прежде всего эти условия определяют строгую взаимосвязь параметров двухфазного потока на выходе из каждой ступени эжектора с параметрами процесса пенообразования на сетках и образующейся пены. Кроме того, так как вытекающая из насадка первой ступени эжектора струя газа и капель жидкости является источником энергии для работы второй ступени эжектора и при этом относительное содержание фаз может меняться в широких пределах, то использование модели равновесной двухфазной смеси может привести к большим погрешностям в расчетах. Для их устранения необходимо учитывать неравновесность состояния потока и, в первую очередь, механической неравновесности смеси, проявляющейся в с)тцественно различных скоростях движения газа и капель жидкости. [c.175]

При движении газа и жидкости через каналы, РЭА и т. п. распределение температур, скоростей, давлений и плотностей носит сложный характер и изменяется как в пространстве, так и во времени. В дальнейшем будет рассматриваться упрощенная, модель явления, а именно поток характеризуется средними по сечению параметрами (температурами, скоростями и т. п.), изменяющимися в направлении движения, что позволяет рассматривать одномерную задачу. Кроме того, движение считается установившимся, т. е. таким, при котором в любой точке потока его скорость, температура и т. д. не изменяются во времени. Дальнейшее упрощение модели связано с анализом установившегося движения идеальной несжимаемой жидкости. Допустим, что жидкость несжимаема и имеет во всех точках одну и ту же температуру (изотермическое течение), тогда р= onst. Кроме того, предположим, что в жидкости отсутствуют силы трения (идеальная жидкость), а также теплообмен между струей потока и окружающей средой (адиабатические границы). На основании закона сохранения энергии можно утверждать, что полная энергия (рис. 1.47, а) при переходе струи из сечения 1 в сечение 2 не изменяется и складывается из потенциальной энергии положения струи mgz), потенциальной энергии состояния (pV), определяемой давлением, и кинетической энергии (т 2/2) 2 [c.109]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология