Произведение радиуса корреляции

Следующий способ определения формы аномальных тел годится только для случая знакопеременных гравитационных и магнитных аномалий. Он основан на использовании произведения радиуса корреляции г на ширину энергетического спектра аномалий Р. [c.298]

Как было показано выше, в общем случае для знакопеременных гравитационных и магнитных аномалий произведение Р и г не является постоянной величиной, оно зависит от вертикальных и горизонтальных размеров аномальных тел. На примере аномалий от основных простейших тел рассмотрим закономерности изменения значения этого произведения. Вначале приведем для них выражения, определяющие значения произведения Рг, = у, (для знакопеременных аномалий г = г,). При этом формулы для нахождения Р даны в 2 главы 5, а выражения радиуса корреляции г, (при г = г,) определены в 3 настоящей главы. Эти выражения приведены для значений первой вертикальной или горизонтальной производной анома- [c.298]

Величина радиуса корреляции для разных видов поляризации могла бы быть найдена, если бы мы могли изучать распространение в диэлектрике периодического электрического поля соответствующей постоянно частоты и разной длины волны. Поскольку, однако, частота и длина волны электромагнитных волн однозначно связаны (их произведение есть скорость света), такие опыты неосуществимы. Предлагалось использовать с этой целью рассеяние нейтронов, позитрония, мюония и электронов с определенной энергией [201], но такие исследования еще не проводились. Пока что наши представления о пространственной корреляции ориентации диполе основаны на качественных рассуждениях и приближенных 0 eнкax. Так, для электронной и атомной поляризации можно ож дать их заметно корреляции лишь на очень малых расстояниях, вероятно, порядка долей ангстрема. Корреляция положения постоянных диполе , особенно в сильно структурированных жидкостях, должна проявляться на значительно больших расстояниях — порядка размеров молекулы. [c.83]

Выше мы считали, что малым параметром, по которому ведется разложение в (I. 4. 16), является т. е. предполагали существование межмолекулярных сил конечного радиуса. В реальных плазмах малым параметром, обеспечивающим возможность применения различных методов теории возмущений для решения цепочки Боголюбова, является, как сказано выше, отношение средней энергии кулоновского взаимодействия частиц к их средней кинетической энергии. Удерживая в цепочке члены разного порядка по этому параметру, можно получать различные уравнения, описывающие поведение частиц. Так, если мы полностью пренебрежем корреляциями между частицами, то Ж-частичнуи> функцию можно представить в виде произведения одночастичных функций. Подставляя такое ее выражение в (I. 4. 4) и выполняя ряд несложных преобразований (см. [21]), получаем следующее кинетическое уравнение [c.120]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология