Второй закон термодинамики для квазистатических процессов

Существенное упрощение происходит благодаря тому, что термодинамика ограничивается рассмотрением состояний равновесия (и квазистатических процессов). Так как существование и свойства равновесия тесно связаны со вторым законом термодинамики, то предварительно определим равновесие как состояние, к которому самопроизвольно стремится полностью изолированная от внешнего мира система, или как состояние, в котором термодинамические параметры системы не зависят от времени. Опыт показывает, что число параметров, полностью описывающих равновесное состояние, меньше, чем в любом неравновесном [c.14]

Формулу (1.5.24) часто называют основным термодинамическим соотношением. Она является обобщением первого и второго законов термодинамики на случай квазистатических процессов, в ходе которых происходит изменение числа элементов N макросистемы. [c.94]

Мы начали изложение второго закона термодинамики с квазистатических (обратимых) процессов. Исходным пунктом изучения был принцип Карно — Томсона или эквивалентный постулат Клаузиуса. [c.276]

Мнемонические термодинамические диаграммы. Уравнение Гиббса (3.1) является следствием применения первого и второго законов термодинамики к инфинитезимальному квазистатическому процессу, а уравнения (3.2) — (3.4) получаются далее путем повторного применения преобразования Лежандра (3.11). Если вы овладели двумя основными законами и запомнили определения термодинамических потенциалов, то для вас не представляет труда написать уравнения (3.1) — (3.4) с помощью приема, описанного выше. Однако еще лучше запомнить и следующий метод, так сказать, про черный день. [c.172]

Второе начало термодинамики. Направление естественных процессов. Второе начало термодинамики является результатом обобщения большого числа наблюдений н представляет собой один из фундаментальных законов природы. В формулировке, предложенной М. Планком и Кельвином (В. Томсон), второе начало утверждает, что невозможно построить периодически действующую машину, вся деятельность которой сводилась бы к поднятию некоторого груза и соответствующему охлаждению теплового резервуара. Р. Клаузиус предложил другую формулировку переход теплоты от холодного тела к более теплому не может происходить без компенсации. Компенсация означает, что для переноса теплоты от холодного тела к горячему в циклическом процессе нужно дополнительно затратить некоторую работу, переходящую в конечном счете в теплоту и поглощаемую нагретым телом. Если процесс нециклический, то компенсация означает изменение термодинамического состояния рабочего тела. Так, например, газ может производить работу расширения за счет поглощения теплоты, и в квазистатическом процессе вся теплота превратится в работу. Однако термодинамическое состояние газа в конце процесса будет отличаться от исходного. [c.38]