Квантование орбит

В 1913 г. Нильс Бор интерпретировал ряд линий, удовлетворяющих указанному уравнению — серии Бальмера, — как эмиссионный спектр атома водорода. Следуя Резерфорду, Бор считал, что атом водорода состоит из ядра, несущего один положительный заряд, и одного планетарного электрона, двигающегося только на какой-либо одной из дискретных квантованных орбит. С каждой орбитой ассоциировано определенное значение энергии. С тех пор теория Бора стала яснее благодаря введению более новых идей статистической механики и не была дискредитирована. Теория современной спектроскопии привела к таким успехам, что не приходится сомневаться в том, что в разрядных трубках, содержащих газообразный водород, имеются свободные нейтральные атомы водорода. [c.92]

Число п, определяющее размеры радиусов квантованных орбит, скорости движения электронов и их энергию, названо главным квантовым числом. В дальнейшем Зоммерфельд усовершенствовал теорию Бора. Он предположил, что в атоме могут быть не только круговые, [c.50]

Г-н Иоффе. — Да, это случайное соответствие. (Заканчивает выступление некоторыми соображениями о способах, которыми может осуществляться электрическая проводимость, и выделяет особый характер проводимости металлов. В металле электрон может двигаться по квантованной орбите, на которой он проходит через целый ряд ядер, так как его движение определено электрическими полями, в которых он последовательно оказывается. Таким образом, можно провести аналогию между задачей проводимости металлов и эффектом Штарка). [c.232]

Если их учесть, то теоретическое значение становится равным 198307 см-1, что находится в согласии с опытным значением. Это является важным достижением квантовой механики, так как известно, что старая теория квантованных орбит приводила к неправильным значениям. [c.337]

Теория эффекта Штарка в водороде явилась первым приложением теории возмущений в квантовой механике. Оказалось, что положение линий водорода при учете эффектов первого порядка (т. е. пропорциональных напряженности поля) такое же, как и по теории квантованных орбит. Однако учет эффектов второго и третьего порядка в квантовой механике дает результаты, отличные от старой теории. Экспериментальные работы, в которых изучался эффект сильных полей, обнаружили согласие с новой теорией. При очень больших полях становится существенной другая сторона эффекта — исчезновение квантования энергии под действием поля. Это проявляется в смещении границы серии Бальмера в красную сторону, причем часть шкалы частот, которая при отсутствии поля принадлежала линейному спектру, теперь заполняется непрерывным спектром. [c.380]

Фиг. 64. Классические пределы энергий квантованных орбит атома водорода в электрическом поле.

Первое теоретическое рассмотрение особых черт задачи в этой области было произведено Робертсоном и Дьюи ) с точки зрения классических квантованных орбит. В этой теории можно квантовать только такие орбиты, движение по которым носит условно-периодический характер, так что верхней границей дискретного спектра энергии является максимальное значение, при котором существуют условно-периодические орбиты. [c.387]

Число п, определяюп ее размеры радиусов квантованных орбит, скорости движения электронов и их энергию, было названо главным квантовым, числом. В дальнейшем Зоммерфельд усовершенствовал теорию Бора. Он предположил, что в атоме могут быть не толь (о круговые, но и эллиптические орбиты электронов, и на основании этого объяснил происхождение тонкой структуры спектра водорода. [c.44]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология