Спектры линейность

Микроволновые спектры линейных молекул [c.54]

По мере увеличения числа циклов полосы поглощения смещаются в сторону длинных волн. Спектры нелинейно построенных полициклических ароматических углеводородов отличаются особой сложностью по сравнению со спектрами линейных изомеров. При исследовании состава нефтепродуктов возможно определение ароматических углеводородов по поглощению в области длин волн 210— 220 нм [61]. Разработан ряд методов количественного спектрального определения различных ароматических углеводородов в смесях (см., например, [62, с. 59—61]). Относительная ошибка определения составляет 2—3%. [c.134]

Для выбора исходного спектра наиболее просто использовать представления теоретической аэродинамики о точечном и линейном стоках при этом достигается достаточная точность (для не слишком близких к щели точек поля). Как известно, точечный сток характеризуется тем, что скорости всасывания в зоне его действия обратно пропорциональны квадрату расстояния от точки поля до центра стока. При линейном стоке скорости обратно пропорциональны указанному расстоянию. Спектры всасывания для круглых и квадратных отверстий с острыми кромками близко совпадают со спектром точечного стока спектры всасывания плоских (вытянутых) щелевидных насадков с хорошим приближением можно выразить через спектр линейного стока. [c.64]

Частоты переходов в спектрах линейных молекул и молекул типа симметричного волчка [c.270]

Особый интерес представляет определение числа компонентов в за> крытой системе. Согласно уравнению (2.2), в закрытой системе измене ния концентраций компонентов линейно зависимы. Поэтому ранг мат рицы изменений концентраций г (АС) должен быть на единицу меньшй г (С). Следовательно, ранг матрицы изменений оптических плотностей Д0= ЕАС/ тоже должен быть на единицу меньше r(D) (при условии что г(Е) = Пс, т. е. все спектры линейно независимы) [61]. [c.40]

Уравнение для частоты перехода в спектрах линейных молекул при Д/ = = 2 с учетом центробежного растяжения /) (Оо<Вя) [c.271]

Выбор материалов для спектральной оптики зависит в основном от их прозрачности и линейной дисперсии в рабочей области спектра. Линейная дисперсия представляет собой величину, измеряемую отношением расстояния между двумя близкими линиями на фокальной поверхности прибора к разности длин волн. Дисперсия показывает, на каком расстоянии друг от друга находятся две спектральные линии, если длины волн различаются на один ангстрем. [c.52]

Вращательные спектры линейных многоатомных радикалов совершенно аналогичны спектрам двухатомных молекул (стр. 56 и сл.), поэтому нет необходимости останавливаться на них подробно. Эти спектры проявляются в микроволновой области, но до сих пор наблюдался только один такой спектр для свободного радикала — для N O [121]. Спектр комбинационного рассеяния для какого-либо радикала не наблюдался, однако были получены спектры электронного спинового резонанса. Для линейных многоатомных молекул не было обнаружено ни одного спектра переориентации спина. [c.99]

Несколько первых вращательных линий в микроволновом спектре линейной молекулы O S имеют для указанных ниже изотопных составов следующие энергии (в волновых числах, см ) [c.75]

Спектр линейного процесса [c.274]

ВЗАИМНЫЕ СПЕКТРЫ ЛИНЕЙНЫХ ПРОЦЕССОВ [c.107]

Взаимный спектр линейной системы [c.111]

Рис 915. Сглаженные выборочные оценки фазового спектра линейного процесса (8 1 22) (W = 100, до выравнивания). [c.156]

Рис 9 17 Средние сглаженные фазовые спектры линейного процесса (8 1 22) после выравнивания. 5 = 10). [c.163]

Дайте теоретический анализ колебательного спектра линейной молекулы А—В—А. [c.436]

Рис. 8.3.9. а — обычный корреляционный спектр линейной трехспиновой системы h - h - 1т с Jkm = о и, следовательно, исчезающе малыми кросс-пиками между О и От,- б — схематическое изображение спектра эстафетной корреляции той же системы с кросс-пиками, центры которых расположены при (ui, oi) = (fit. Ят) и (Пт, fit). Из спектра видно, что Л и Лп имеют общего партнера взаимодействия и, следовательно, принадлежат одной и той же схеме взаимодействия. [c.523]

В настоящее время считается общепризнанным, что вязко-упругие свойства полимеров целиком зависят от их релаксационного спектра [19]. С другой стороны, релаксационный спектр линейных полимеров однозначно связан с характером их ММР. Отсюда вытекает важный принцип молекулярного подхода к оценке технологических свойств резиновых смесей — технологические свойства резиновых смесей на основе непластицирую-щихся каучуков практически полностью определяются молекулярно-массовым распределением исходного полимера, т. е. в первом приближении, ето средней молекулярной массой и индексом поли-дисперсности, М /М . К этой группе каучуков относятся титановый цис-полибутадиен (СКД), двойной сополимер этилена с пропиленом (СКЭП), гранс-полипентенамер (ТПП), а также полимеры литиевой полимеризации и некоторые другие эластомеры. [c.79]

На первый взгляд такие признаки нетрудно найти в колебательных спектрах. Линейный трехатомный комплекс с центральным протоном имеет центр симметрии, поэтому антисимметричное валентное колебание протона V3 и деформационное колебание V2 должны быть активны только в спектрах поглощения, а колебание Vx — только в комбинационном рассеянии. Однако альтернативный запрет должен строго выполняться лишь для изолированных систем А - - Н- , - А. Реально же объектом спектроскопических исследований служили радикалы, изолированные в твердых [c.230]

Спектро- Линейная Длина волны граф дисперсия, X, нл нм мм [c.12]

Первым этапом работы явилось исследование спектров линейных трехатомных молекул (СОг, НгО, OS, S2) (результаты будут опубликованы отдельно). Ниже рассматриваются [c.86]

Рис. 118. У иверсальный темпера-т у -ив а ар и ам т цы й ре. да кс ацнонны спектр линейных полимеров з текучем состоянии, а также релаксационный спектр для полимера с наибольшей ньютоновской вязкостью, равной миллиону муаа.

Рис. 8.3.1. Спектральная зависимость степени разделения Ка в продуктах И К МФД 5Рб [36] (вверху). Внизу — спектры ИК МФД и ЗРб, а также спектр линейного поглощения моды 1 3 ЗРб (мелкий пунктир)

Для работы со сложными спектрами применяют автоколлимацион-ные призменные спектрографы большой дисперсии или дифракционные приборы. Призменные приборы имеют в начале рабочей области спектра линейную дисперсию до 1 к мм, которая затем быстро уменьшается с ростом длины волны. Линейная дисперсия дифракционных спектрографов во всем рабочем диапазоне 2—8 к мм в зависимости от постоянной решетки и фокусного расстояния объектива. [c.125]

Колебательно-вращательные спектры линейных многоатомных радикалов очень похожи, конечно, на спектры стабильных линейных молекул (см. [II], гл. IV), если их основные электронные состояния относятся к типу Е. В этом случае вращательная структура колебательных переходов Ей—Е и Пц—Е для симметричных молекул должна быть в инфракрасной области совершенно такой же, как у электронных полосЕ — Е иП — Е двухатомных радикалов. Для симметричных линейных молекул типа ХУг только колебания va и V3 активны в инфракрасной области (рис. 53). Для несимметричных молекул все колебания активны в инфракрасной области (индексы g тя. и должны быть опущены). У радикалов такие спектры в газовой фазе еще не найдены, однако в твердой матрице при очень низкой температуре фундаментальные частоты в инфракрасной области были получены для ряда свободных радикалов, особенно Миллиганом и Джекоксом. Естественно, при этих условиях вращательная структура не наблюдается.- [c.99]

X. с. с. важны при анализе спектров линейных молекул с разрешенной тонкой структурой. Для каждого электронного состояния, относящегося к данному X. с. с., имеется вполне определ. зависимость вращат. уровней энергии от соотв. квантовых чисел, что приводи]- и к определ. впду спектра. Поэтому наблюдаемые спектры соотносят с ожидаемыми при заданных X. с. с. для обоих состояний, мел<ду к-рыми происходит переход, а все отклонения интерпретируют либо как указание на необходимость выбора других X. с. с., либо, если отклонения малы, как обусловленные дополнит, малыми возмущениями. Эксперим. данные свидетельствуют о том, что большинство состояний линейных молекул относится к промежут. случаям связи составляющих полного момента импульса молекулы, однако на практике этим часто пренебрегают и относят каждое состояние к определ. - чистому X. с. с. Н. Ф. Степанов, [c.671]

Развитие многоканальных анализаторов шло по пути перехода от приборов, подключаемых к внешней ЭВМ, к устройствам на основе встроенной мини-ЭВМ, причем самые последние системы соединяют лучшие достоинства обоих. В первых многоканальных анализаторах пользователь должен был буквально считать точки для определения номеров каналов, которые затем вручную преобразовывались в значения энергии. Для идентификации элементов сравнивались рассчитанные положения пиков с таблицами энергий известных рентгеновских линий. Следующее поколение имело индикатор, называемый указателем канала , который позволял высветить точку, соответствующую любому конкретному каналу на электронно-лучевой трубке. Одновременно информацию о его положении либо как номер канала, либо как энергию, а также соответствующее количество импульсов можно было прочесть прямо на числовой панели на экране. С появлением недорогих буквенных генераторов информация о счете и метки также могли воспроизводиться прямо на экране электронно-лучевой трубки. Позже появилась серия специальных особенностей, включая воспроизведение интересующих областей спектра, линейные маркеры и доступ к множеству вспомогательных устройств для хранения и восстановления спектральной 1инф0рмации. В режиме воспроизведения интересующих областей спектра пользователь часто с помощью указателя канала определяет серию энергетических интервалов, в которых регистрируется счет, соответствующий площади пиков. В этом режиме площади пиков можно нспользовать как предварительные данные для количественного анализа либо импульсы, соответствующие определенным элементам, можно передать на воспроизводящее устройство РЭМ для распределений элементов вдоль линии или карт распределения элементов. Линейные маркеры представляют собой серию вертикальных линий, положение которых соответствует энергиям основных линий любого выбранного элемента. [c.252]

В разделе 2.3.3 было показано, что любой спектр двухкомпонентной системы может быть представлен как линейная комбинация двух других спектров, относящихся к двум произвольным состояниям этой системы. Повторяя аналогичное рассуждение, можно придти к выводу, что любой спектр п-компонентной системы является линейной комбинацией не более чем п спектров, относящихся к п произвольным, но различным состояниям системы. Тем самым задача определения числа компонентов сводится к определению минимального числа спектров, линейная комбинация которых обеспечивает представление любой из семейства полученных спектральных кривых (иногда такую задачу называют установлением числа элементарных спектров в пакете ). [c.38]

Кроме того, для переходов в и Sj состояния 2-метилизоиндола и (1.179, а) на основе расчетов [550] предсказаны, а затем и экспериментально проверены направления поляризации поглощаемого света. Проверка заключалась в измерении спектров поглощения ориентированных молекул в поляризованном свете (спектры линейного дихроизма). Она подтвердила, что переходы Sg S2 поляризованы вдоль большей оси молекулы, тогда как переход So-> Si, который согласно расчетам должен быть поляризован вдоль короткой оси молекулы, на самом деле проявляет смешанную поляризацию, вызванную избыточной ко- [c.54]

Максимум поглощения в пятичленных гетероциклах, содержащих арильные заместители, в том числе и в арилтетразолах, связан с положением арильных групп в гетероциклической сопряженной системе [25]. Линейному сопряжению с арильным заместителем, находящимся в конце четырехатомной конъюгированной цепи, соответствует поглощение при 270—290 ммк. В том случае, когда арильный заместитель находится у среднего атома сопряженной системы, поглощение наблюдается при более низких длинах волн, а закономерность наглядно иллюстрируется спектрами линейно сопряженного 2,3-дифенил-5-гексилтетразолийхлорида (IV) [30] и 2-метил-5-фенилтетразола (V) [25]. [c.9]

В данной главе будет проведено полное рассмотрение квантовомеханического решения задачи о жестком ротаторе с использованием подхода Шредингера. Тем самым мы покажем, как осуществляется шредингеровское описание довольно сложной задачи, а кроме того, получим возможность обсуждать микроволновые спектры линейных молекул и сможем подойти к обсуждению свойств нелинейных молекул. Свойства углового момента, с которыми мы познакомимся в задаче о жестком [c.39]

Ионные токи отдельных компонентов должны бьггь пропорциональны содержанию их в пробе, а масс-спектры линейно налагаться и не зависеть от присутствия других компонентов. Для газообразных органических соединений это условие обеспечивается молекулярным режимом натекания исследуемой смеси в источник ионов. При таких измерениях жидкие и твердые органические соединения обычно переводят в парообразное состояние и поддерживают необходимую температуру подогрева системы напус- [c.865]

Вязкость т]о, входящая в формулы (5.1) и (5.2), представляет собой начальнзто (наибольшую ньютоновскую) вязкость, поскольку она выражается через релаксационный спектр линейного вязкоупругого тела как его первый момент, согласно формуле (1.98). [c.376]

ВИДНЫМ из рассмотрения их релаксационных спектров (рис. 20). Спектры разветвленных полимеров шире, чем спектры линейных ПВА. Как будет показано ниже, такая особенность спектральных характеристик присуща для полимеров с широким молекулярно-весовым распределением, в особенности для смеси двух фракций, у которой молекулярпо-весовое распределение становится [c.310]

Так же как из атомных спектров (линейных спектров) можно рассчитать работу ионизации, из молекулярных спектров (полосатых спектров) удается рассчитать работу диссоциации молекулы. При eiiOM следует обратить внимание, диссоциирует лимолекула на свободные атомы илй ионы . [c.170]

На рис. 8.1.8 приведены также положения частот импульсов С02-лазера в случаях двух-, трёх-и четырёхчастотного (11 ь Г 2 ь 122, з 1, 2, 3, 4 соответственно) возбуждения и диссоциации на спектре линейного ИК поглощения этой молекулы. Необходимость последовательного сдвига в низкочастотную область частот последующих лазерных импульсов связана с ангармоническим сдвигом частоты поглощения колебательно-возбуждённых молекул (см. рис. 8.1.7). При фотодиссоциации многоатомной молекулы многочастотным лазерным излучением с правильно подобранными частотами можно добиться очень высокого выхода фотодиссоциации за импульс (50- 60%) и коэффициента разделения изотопов (а 100) при очень умеренных требованиях к потоку энергии возбуждающего импульса (0,1 0,2 Дж/см2). [c.370]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология