Законы переноса в неньютоновских жидкостях

Соображения подобия. Соображения подобия для неньютоновских жидкостей, по-видимому, впервые были учтены в работе 1]. Рассматривалось течение жидкости, подчиняющейся степенному закону, вблизи двумерной или осесимметричной поверхности (рис. 5.1.1 и 5.1.2). Для течения вблизи плоской наклонной поверхности (рис. 5.1.1) или же вблизи симметричной двумерной плоскости (рис. 5.1.2) определяющие уравнения имеют вид (16.2.5) — (16.2.8). В случае вертикальных или почти вертикальных поверхностей уравнение (16.2.7) и выражение для давления в уравнении (16.2.6) опускаются. Кроме того, с учетом степенной модели (16.1.1) уравнение переноса импульса (16.2.6) приобретает вид [c.423]

Турбулентная конвекция. Все приведенные выше результаты относятся к случаю ламинарного течения. Для поверхностей большой вертикальной протяженности при значительных числах Грасгофа наблюдались систематические отклонения скоростей теплопередачи от ламинарного случая. Эти отклонения объясняются возникновением турбулентности в потоке в определенной. точке вниз по течению. Как отмечалось в гл. 11, вопросы неустойчивости, переходные процессы и процессы турбулентного переноса для ньютоновских жидкостей исследованы довольно подробно. В то же время действие указанных механизмов течения в неньютоновских жидкостях изучено пока недостаточно. В работе [49] был использован интегральный метод для анализа полностью развитого турбулентного переноса в жидкости около изотермической поверхности, который соответствовал интегральному методу, развитому в работе [13] применительно к ньютоновской жидкости. Для подчиняющейся степенному закону псевдопластической жидкости с разрежением сдвига была получена следующая корреляционная зависимость [c.431]

Законы переноса в неньютоновских жидкостях [c.130]

Влияние скорости сдвига на теплопроводность текучих систем теоретически рассматривалось в 11421 в рамках общего анализа законов переноса в неньютоновских жидкостях. Весьма сложную зависимость X = / (/ ) предлагается аппроксимировать выражением вида [c.115]

Массообмен в неньютоновской жидкости со степенным реологическим законом. В разделе 1.4 рассматривалось обтекание сферы неньютоновским потоком. Расчет массо- и теплообмена в таких системах можно осуществлять, исходя из решения уравнений (2.22 — (2.25) для внешней задачи конвективного переноса. [c.73]

Другие исследования аналогий процессов переноса. В добавление к трем видам выражения аналогии, описанным выше, суш,е-ствуют многочисленные иные подходы к установлению связи между массо- или теплообменом и трением в турбулентном потоке [91, 61, 128, 131, 158, 107, 170, 136, 135, 100, 53, 81, 139, 183, 118, 63, 101, 16]. В работе [101] концепция аналогии процессов распространена на неньютоновские жидкости, подчиняющиеся степенному закону. [c.190]

Горизонтальные поверхности. Опубликованы результаты измерений параметров неньютоновского переноса от горизонтальной изотермической поверхности размерами 1 X 2 в жидкость, подчиняющуюся степенному закону [40, 46]. Во второй из этих [c.441]

Для иеньютоиовских жидкостей перенос импульса нельзя описать в виде простого градиентного закона (8). Соотношение между плотностью вязкого потока импульса н градиентом скорости для неньютоновских жидкостей определяют по моделям Шведова - Бингама, Оствальда - Вейля, Э(фннга и др. [c.478]

Эти текучие среды обладают сложной внутренней структурой, и их характерной особенностью является зависимость коэффициентов переноса (вязкости, теплопроводности, диффузии и др.) от кинематических и динамических характеристик и элементов движения. Поэтому законы переноса в таких средах довольно сложны и не поддаются обобщенному огшсанию единой формулой, как, например, законом внутреннего трения Ньютона, в связи с чем они получили название неньютоновских жидкостей [123]. [c.130]

Сформулированная в предыдущем параграфе общая задача переноса теплоты (4.373), (4.374) поаволяет исследовать распределение температурного поля в потоке неньютоновских жидкостей со степенным реологическим законом, обусловленное диссипацией энергии из-за неравномерности распределения -скорости течения жидкости. Рассмотрим задачу для круглой трубы при граничных условиях первого рода. Положим в задаче (4.375) Г=1 г Я В =оо =0 и получим [c.360]