Максимум коэффициента теплоотдачи

Это соотношение, во всяком случае качественно, объясняет немонотонную зависимость а от скорости псевдоожижающего потока и и наличие максимума шах- С ростом и растут скорости пульсационных движений w, но убывает объемная концентрация (1 — е), так что произведение w (1—е) проходит через максимум. По оценкам Забродского, при w = 1—5 см/с вблизи максимума коэффициента теплоотдачи показатель /Ст должен быть много меньше единицы. Используя приближение 1 — х, он получил [c.142]

Найдя таким путем положение максимума коэффициента теплоотдачи от скорости потока, можно затем определить и ее зависимость от параметров. Для этого надо подставить найденную из (И 1.29) величину в (И 1.28) тогда [c.147]

Рис. 111.15. Зависимость положения максимума коэффициента теплоотдачи от критерия Архимеда

Максимум коэффициента теплоотдачи [c.340]

Найдя положение максимума коэффициента теплоотдачи по скорости потока, следует далее определить величину амакс и ее зависимость от параметров. Для этого надо подставить найденную величину Reo из формулы (VI. 48) в (V. 47). Тогда [c.467]

Наличие максимума коэффициента теплоотдачи приближенно можно объяснить противоположным влиянием двух факторов, определяемых га возрастание ю приводит, с одной стороны, к увеличению интенсивности движения частиц и росту а , но одновременно с этим возрастает средняя порозность слоя, что вызывает уменьшение а . При низких скоростях сильнее сказывается интенсивность движения частиц, влияние которой затем подавляется возрастанием порозности. [c.41]

Е так, что произведение г (1—е) или ю —е) проходит через максимум. Этим объясняется наличие максимума коэффициента теплоотдачи при некотором значении и > щ. [c.107]

Данные о росте а с увеличением теплоемкости Ст (или Стут) качественно согласуются с формулой (IX. 7), а также с пакетным механизмом теплообмена. сЗднако согласно упомянутой формуле влияние Стут на а должно количественно выражаться по-разному — в зависимости от величин Я, Ын и е. При этом вблизи максимума коэффициента теплоотдачи, когда уравнение (IX.7) переходит в (IX. 11), влияние Стут на а вырождается, и а не должен зависеть от СтУт- Заметим, что при аппроксимации экспоненциальной зависимости (IX. 7) в виде степенного ряда с учетом не одного [формула (IX. 11)], а двух его членов получаем [c.306]

Отмечается, что максимум коэффициента теплоотдачи с ростом давления наблюдается при меньших линейных скоростях газа, что, в частности, легко объяснить на основе рассмотренного ранее механизма переноса тепла, предложенного С. С. Забродским. Увеличение сстах при неизменных X и d может, согласно формуле (IX, II), произойти лишь за счет уменьшения порозности е. [c.313]

По оценкам С. С. Забродского, использовавшего даже явно заниженные значения шгwl- 5 см/сек, вблизи максимума коэффициента теплоотдачи показатель кх должен быть много меньше единицы. Используя приближенное соотношение I—е х, он получает [c.454]

НК-компонент (N02) образуется в жидкой и частично в паровой фазах. В результате диссоциации состав паровой и жидкой фаз в процессе роста пузыря будет постоянным и соответствовать Р и Г в отличие от обычных бинарных смесей, где на границе раздела фаз жидкая фаза обедняется НК-компонентом, а паровая — обогащается нм вследствие большей упругости паров (в подавляющем числе случаев) НК-компонента. Таким образом, на границе раздела фаз бинарной системы температура насыщения увеличивается, а перегрев относительно снижается, что замедляет испарение в паровой пузырь. Возникающая разность концентраций также замедляет испарение. Восстановление равновесия в пограничном слое зависит от скорости диффузии НК-компонента. Поэтому в бинарных обычных смесях минимум коэффициентов теплоотдачи и соответствует максимуму разности концентраций, в то время как в системе N264 максимуму а"—а соответствует максимум коэффициента теплоотдачи. [c.163]

Кривые зависимости Н от х однако не совмести.лись ни по вертикали, пи по горизонтали. Более того, если в координатах —Яе кривые, соответствующие более крупным частицам и большим Л г, сдвигались далеко вправо, то в координатах тУ —х кривые с большими Аг и в первую очередь их максимумы располагаются левее. Иными словами, для более ]фуиных частиц максимум коэффициента теплоотдачи достигается при небольших расширениях слоя, а затем а сравнительно круто падает с ростом скорости. Для более мелких частиц (Аг< 1000) максимум а достигается при большем расширении, величина несколько возрастает с паде- [c.113]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология