Механизм переноса тепла

Механизм переноса тепла аналогичен механизму переноса массы, поэтому теплопередача между гранулами и потоком в стационарном слое описывается соотношениями того же вида, что и приведенными для массопередачи, а именно [c.157]

При контактной сушке механизм переноса тепла довольно сложен. При сушке капиллярно-пористых тел тепло передается главным образом переносом массы поглощенного вещества. Процесс испарения в первом периоде происходит с открытой поверхности в определенном интервале температур вальца. При высо-ких температурах интенсивность сушки определяется скоростью фазового превращения и зависит от интенсивности внутреннего парообразования. Так как надежные уравнения для определения основных расчетных параметров отсутствуют, то вальцовые сушилки рассчитывают по приближенной методике, основанной на составлении уравнений теплового баланса сушильной установки. [c.283]

Механизм теплопередачи в зернистом слое. В потоках газов с понижением числа Ве твердые частицы начинают играть активную роль в теплопроводности зернистого слоя при атом нарушается подобие процессов тепло- и массопереноса, имеющее место при больших числах Ке. Для анализа процесса переноса тепла в зернистом слое необходимо учесть три механизма теплообмена 1) перенос тепла движущимся газом 2) теплопроводность по твердой фазе через точки контакта частиц и 3) смешанный механизм теплопередачи по газовой и твердой фазам через поверхность их раздела. При высоких температурах необходимо учесть также лучистый теплообмен мы, однако, ограничимся диапазоном температур, характерным для каталитических процессов, в котором лучеиспусканием можно пренебречь по сравнению с остальными механизмами переноса тепла. [c.241]

В зоне технологического процесса материал может находиться в жидком состоянии, в виде сплошных твердых тел, кусков или зерен. В зависимости от вида материала доминирующее значение приобретает тот или другой механизм переноса тепла — молекулярной теплопроводностью, конвекцией или смешанным образом. Что касается поверхности нагрева материала, то она принадлежит одновременно дву системам теплообмена — внешней и внутренней, органически связанным между собой. Эта связь наилучшим образом выражается так называемым граничным условием, которое для одномерной задачи описывается уравнением [c.30]

Общий механизм переноса тепла характеризуется эффективным коэффициентом поперечной теплопроводности, который позволяет записать действительное распределение температур в слое катализатора (предполагается, что радиальный перенос тепла происходит только в результате поперечной теплопроводности). [c.255]

Теплоотдача при переходном режиме. Переходный режим в области значений Не = 2200 10000 существенно отличается от ламинарного режима гидродинамическими свойствами потока и механизмом переноса тепла коэффициент теплоотдачи при переходном режиме значительно выше, чем при ламинарном. Для переходной области непригодны уравнения (276) и (280). Коэффициенты теплоотдачи наиболее надежно определяют непосредственно из опыта, но приближенно их можно вычислить по функции В = /(Не, =-- [c.118]

Важную роль играет эффективный коэффициент теплопроводности зернистого слоя (механизм переноса тепла подробно обсуждался ранее). Этот коэффициент может быть рассчитан по изме- [c.154]

Близость принятой теоретической модели к реальному механизму переноса тепла в неоднородном псевдоожиженном слое не исключает необходимости ее дальнейшего совершенствования. Отметим важность уточнения закономерностей расширения псевдоожиженных систем и определения локальных зависимостей е = / U), формул для R p с учетом конвективной и радиационной составляющих, а также 6 7 — толщины пристенной зоны Представляется также важным получение расчетных формул для и U ft применительно к тенлообменным поверхностям [c.430]

Приведенная выше схема механизма переноса тепла (рис. УП-8) лишь приближенно отражает сложную структуру поля температур в условиях конвективного теплообмена. [c.277]

Перенос тепла. Высокотемпературная зона возникает в результате экзотермической реакции. Необходим какой-либо эффективный механизм переноса тепла, исключающий неограниченный рост температуры в зоне реакции. Перенос тепла в слое катализатора возможен благодаря теплопроводности слоя, внешнему теплообмену (между наружной поверхностью зерна катализатора и реакционной смесью) и внутреннему переносу тепла в таблетке катализатора. В отличие от стационарного случая механизм переноса тепла - необходимый элемент моделирования процесса с реверсом. [c.308]

Стекание конденсата каплями или небольшими прерывистыми струйками, с одной стороны, вызывает только локальные утолщения пленки на нижележащих трубах при несколько меньшей средней толщине ее по сравнению с равномерным распределением конденсата по длине трубы, и, с другой стороны, падающие капли и струйки вносят возмущения и нарушают ламинарное течение конденсата, способствуя образованию- волн и локальной турбулизации течения. Эти факторы обусловливают. соответствующее качественное изменение механизма переноса тепла в пленке, вследствие чего действительное влияние изменения толщины пленки на теплоотдачу в пучке горизонтальных труб оказывается значительно меньшим, чем это вытекает из упрощенной схемы стекания конденсата, принятой Нуссельтом. [c.137]

Кроме процессов переброса и рассеяния фононов на границах кристаллитов (или на внешних границах образца) существуют и другие виды рассеяния фононов, приводящие к конечному тепловому сопротивлению. Рассмотрение теплопроводности аморфных тел сопряжено со значительными трудностями, которые обусловлены отсутствием трансляционной симметрии в расположении атомов, то есть отсутствием дальнего порядка. Уже в силу этого отличия аморфных тел от кристаллов можно было ожидать, что механизм переноса тепла в них будет иной, чем в кристаллах. [c.145]

Механизм переноса тепла теплопроводностью зависит от агрегатного состояния тела. В жидкостях и твердых телах — диэлектриках — передача тепла осуществляется в результате обмена энергией теплового движения атомов и молекул между соседними частицами. В металлах теплоперенос осуществляется главным образом в результате диффузии свободных электронов. В газах теплопроводность обусловлена как обменом энергией при соударении молекул и атомов, так и их диффузией. [c.149]

Названные выше механизмы переноса тепла с точки зрения их количественной оценки можно охарактеризовать условным коэффициентом теплопроводности Яу, включающим поправку к теплопроводности на сопутствующие механизмы переноса тепла. [c.36]

В ядре потока перенос тепла осуществляется одновременно теплопроводностью и конвекцией, причем совместный перенос тепла этими способами называется конвективным теплообменом (конвективной теплоотдачей). Механизм переноса тепла в ядре потока при турбулентном движении среды характеризуется интенсивным перемещиванием за счет турбулентных пульсаций, которое приводит к выравниванию температур в ядре до некоторого среднего значения tж Соответственно перенос тепла в ядре определяется прежде всего характером движения теплоносителя, но зависит также от его тепловы.х свойств. По мере приближения к стенке интенсивность теплоотдачи падает. Как будет показано ниже, [c.275]

Далее рассматривается движение струй несжимаемой жидкости. Опытами было также установлено, что механизм переноса тепла и примесей в струе один и тот же вследствие этого профили избыточной концентрации примесей в струе (по сравнению с окружающей средой) должны быть подобны профилям избыточной температуры [c.26]

Так как механизм переноса примеси в струе не отличается от механизма переноса тепла, то все уравнения диффузии можно получить из соответствующих уравнений переноса тепла, если в последних заменить избыточную температуру на избыточную концентрацию. Изменение избыточной концентрации примеси вдоль оси основного участка турбулентной струи определяется для струи круглого сечения по формуле [c.29]

Совершенно так же можно вывести формулу для осредненного значения произведения и Т, если предположить, что механизм переноса тепла подобен механизму переноса количества движения. В этом случае Т = и поэтому [c.319]

В поточных теплообменных аппаратах наибольшее значение имеют явления конвективного теплообмена. В процессах теплообмена различают два вида конвекции, отличающихся друг от друга механизмом переноса тепла- Теплоотдача при свободном [c.15]

Чао и Мин [45] вызывали движение заряженных частиц с помощью внешнего переменного электростатического поля. Принцип их метода схематически показан на фиг. 7.4. Основной механизм переноса тепла [c.241]

Весовое паросодержание, а также линейная скорость двухфазного потока оказывают большое влияние на значения а. Это, по мнению авторов, указывает на то, что обычный конвективный теплообмен является одним из основных процессов, определяющих механизм переноса тепла при кипении в трубах. Однако значения а зависят не только от этого, так как установлено, что коэффициенты теплоотдачи возрастают с увеличением температурного напора. Ори обработке экспериментальных данных пользовались отношением а/а., применяемым и другими исследователями. Однако при этом а, определялось по уравнению [c.113]

Необходимо заметить, что большинство исследованных поверхностей характеризовалось наличием прерывистых ребер в этих условиях определяющим был механизм переноса тепла через ламинарный пограничный слой для поверхностей такой конфигурации влияние свойств потока, зависящих от температуры, очень мало, поскольку т и п близки к нулю. Поэтому можно рекомендовать для всех поверхностей, в которых происходит интенсивное разрушение пограничного слоя, оценивать свойства теплоносителя при средневзвешенном значении температуры, не внося поправку на изменение свойств с температурой. [c.77]

Однако, когда амплитуда колебаний становится выше некоторого критического значения, развивается вторичное течение, называемое обычно акустическим, или термоакустическим, эффектом. Оно служит дополнительным механизмом переноса тепла в пограничном слое. Экспериментальные данные для этого режима переноса получены в работах [6, 43, 87, 88, 94, 96, 174]. [c.656]

При кипении жидкости в условиях вынужденного движения, так же как и при кипении в большом объеме, значение коэффициента теплоотдачи определяется соотношением между интенсивностью механизма переноса тепла, обусловленного процессом парообразования, и интенсивностью механизма конвективного теплообмена в однофазной среде. Однако если при кипении в большом объеме мош ность первого механизма даже при относительно низких удельных тепловых потоках д много больше мощности второго, то в условиях вынужденного движения интенсивность обоих эффектов может оказаться соизмеримой при любом значении д. [c.39]

Изучение и оценка переноса тепла в реакционном объеме представляют большие трудности. Особенно это относится к реакторам с насадкой, так как тепл оперен ос в них осуществляется не только через массу реагирующего газа или жидкости, но и непосредственно через твердую фазу. В ряде случаев в тепловом балансе необходимо учитывать также и лучеиспускание. Поэтому, чтобы различные механизмы переноса тепла можно было однозначно характеризовать, вся масса реакционного объема в соответствии с диффузионной моделью рассматривается как некоторая однородная (гомогенная) среда, в которой перенос тепла происходит с некоторым эффективным коэффициентом температуропроводности Отэ По тем же причинам, что и для коэффициента переноса вещества (неизотропность реакционной среды, упрощение расчетов), вместо 0 будем рассматривать его продольную и поперечную составляющие ат и атг. При этом вначале определяются коэффициенты теплопроводности и Хг, ккал1м ч град. Величина коэффициента температуропроводности определяется из соотношения [c.67]

Использование в формулах для области неразвитого пузырькового кипения величины о н нежелательно, так как это может привести к выводу (например, как это следует из работ [23, 33]) о наличии в рассматриваемой области теплообмена только двух механизмов переноса тепла, а именно невозмущенного конвективного теплообмена к жидкости и теплообмена при развитом пузырьковом кипении. [c.88]

Борисов В. 3. Экспериментальное исследование механизма переноса тепла при кипении в условиях свободно конвекции. Автореф. канд. дисс. М., 1968. [c.103]

Все твердые тела по механизму переноса тепла в них можно разделить на три большие группы 1) неметаллы, в которых перенос тепла осуществляется в результате [c.137]

Подход разных авторов к самому механизму переноса тепла различен. Так, высказано предположение [579, 581], что газ является агентом, переносящим частицы и обеспечивающим их интенсивное движение, а следовательно — и высокие значения эффективной теплопроводности Яа системы. Кроме того, газ является [c.292]

Изложенное представление о механизме переноса тепла нельзя считать исчерпывающим. Однако попытка связать коэффициент теплоотдачи с эффективной теплопроводностью псевдоожиженного слоя заслуживает внимания. Роль эффективной теплопроводности псевдоожиженного слоя в интенсификации теплообмена отмечена и другими исследователями [509, 510]. [c.293]

Пакетный механизм переноса тепла с учетом контактного термического сопротивления, видимо, в наибольшей степени отражает сущность этого явления в неоднородном псевдоожиженном слое. В опубликованных за последнее время работах А. П. Баскакова и авторов книги даны общие теоретические уравнения, базирующиеся на этом механизме, и на их основе выведены расчетные соотношения, включающие некоторые эмпирические коэффициенты и пригодные для практического использования. [c.297]

По многочисленным экспериментальным данным, физические свойства ожижающего агента оказывают определенное влияние на теплообмен. При этом наиболее существенную роль играет теплопроводность газа (жидкости) Я [617, 652, 684, 745, 748 и др.], сростом которой увеличивается коэффициент теплоотдачи а. Это явление одинаково хорошо объясняется любым из рассмотренных выше механизмов переноса тепла. [c.308]

Таким образом, видимо, отсутствует сколько-нибудь веское обоснование правомерности введения в расчетные уравнения теплоемкости ожижающего агента. Если учесть, что объемная теплоемкость газа в псевдоожиженном слое обычно на 3 порядка ниже объемной теплоемкости находящегося в слое исевдоожиженного материала, то введение в уравнение теплоотдачи величины с представляется малообоснованным (ни один из рассмотренных выше механизмов переноса тепла не предусматривает такого влияния). [c.311]

Фромент описывает некоторые эффективные механизмы переноса тепла и массы. В материальном балансе эти механизмы учитывают турбулентное двил<ение, в тепловом — излучение. Математически они могут быть описаны векторами потока, пропорциональными определяющим физическим величинам. Считая систему симметричной относительно оси, поток — равномерным по сечению, а физические свойства постоянными по всему объему реактора, можно написать балансовые уравнения для компонента А в цилиндрических координатах [c.212]

Опытные данные многих исследователей однако не подтверждают вытекающей из аналитического решения Нуссельта однозначной зависимости отношения Кш/ин от безразмерного комплекса Пю. Расхождение между теоретическими и опытными данными обусловлено ошибочностью принятой при аналитическом решении предпосылки, что механическое взаимодействие между движущимся паром и пленкой конденсата приводит лишь к изменению средней скорости и толщины пленки, но не влияет на режим ее течения. В действительности же, как показывают исследования Бермана [26, 30], Фукса [139, 140] и других авторов, паровой поток вызывает благодаря действию силы трения на поверхности раздела фаз изменение профиля скоростей в поперечном сечении пленки и соответственно изменение средней скорости и толщины пленки при сохранении ламинарного режима ее течения и с другой стороны является источником возмущений, вызывающих существенную перестройку режима течения пленки, ускоряющему переход от ламинарного течения к волновому и турбулентному. Соответственно изменяется и механизм переноса тепла через пленку конденсата, когда чисто молекулярный перенос дополняется даже при малых значениях Кепл более интенсивным конвективным переносом. [c.134]

Модели переноса вещества. Интенсивные исследования процесса псевдоожижения, проводившиеся в последнее десятилетие, значительно прояснили сущность основных явлений, имеющих место в слое, позволили вскрыть механизм переноса тепла и вещества и удовлетворительно их описать, однако не привели еще к созданию достаточно общей и пшрокой математической модели, которая моглд бы лечь в основу проектирования реакторов. [c.45]

Вакуумно-порошковая теплоизоляция представляет собой порошкообразный материал, находящийся в ваку-умированном пространстве. При использовании этого вида изоляции процесс теплопередачи включает три одновременно действующих механизма переноса тепла [c.113]

Диффузия в порах катализатора является одним из механизмов переноса тепла. Тепловой поток возрастает, что учитывается эффективным коэф шдаентом теплопроводности Л , который можно определять как [c.68]

Закономерности поведения теплопроводности неодвократво рассматривались в свете представлений о природе теплового движения в жидкостях и механизмах переноса тепла. Еще в 1934 г. была опубликована работа А.СЛредводителева /99/, посвященная этому вопросу, получено соотношение, связывающее теплопроводность с вязкостью и изохорной теплоемкостью [c.61]

В настоящей главе рассматриваются также физические процессы, лежащие в основе внутренних естественноконвективных течений. Получены определяющие уравнения для различных геометрических схем течений, упомянутых выше. Обсуждаются многочисленные экспериментальные и теоретические результаты, позволяющие выявить влияние механизмов переноса на важнейшие определяющие параметры. При этом характер возникающих течений и вызываемый ими перенос тепла через заполненную жидкостью замкнутую область анализируются для нескольких простых конфигураций наиболее подробно это проделано для случая двумерных течений в прямоугольных полостях. Поскольку на практике окружающая среда в случае внешних свободноконвективных течений все же имеет конечную протяженность, представляется важным соотнести данные для внутренних течений с теми, которые были получены ранее для соответствующих внешних задач. Такого рода подход часто позволяет рассматривать внутренние течения как задачи внешней конвекции, особенно на ранних стадиях возникающего переходного процесса. Это позволяет также учитывать влияние граничных поверхностей на характер течения и механизмы переноса тепла при экспериментальном исследовании внешних задач свободной конвекции. [c.238]

Увеличение площади охлаждаемой поверхности путем ее оребрения позволяет достигать плотностей тепловых потоков, отнесенных к поверхности, несущей ребра, существенно превосходящих Процесс кипения па оребренной поверхности имеет две характерные особенности во-первых, по длине ребра наблюдаются значительные градиенты температуры (жидкость кипит на неизотермической поверхности) во-вторых, приток жидкости в межреберпое пространство затруднен вследствие встречного потока пара. Поэтому структура пристенного слоя и механизм переноса тепла при кипении на оребренной и неоребренной поверхности могут существенно различаться. [c.5]

Отмечается, что максимум коэффициента теплоотдачи с ростом давления наблюдается при меньших линейных скоростях газа, что, в частности, легко объяснить на основе рассмотренного ранее механизма переноса тепла, предложенного С. С. Забродским. Увеличение сстах при неизменных X и d может, согласно формуле (IX, II), произойти лишь за счет уменьшения порозности е. [c.313]