Низкоэнергетическое s-волновое N-рассеяние

Низкоэнергетическое s-волновое яМ-рассеяние [c.44]

При нормальной плотности ядерной материи (р 0,5/и ) р = 2/Ия, а 1/г) = Шл- Поправка на эффективное поле в (5.47) — отталкивающая. Ее величина очень стабильна при малых изменениях длин рассеяния в противоположность к основному слагаемому, которое она превосходит в два раза. Хотя з-волновая собственная энергия важна в пионных атомах и низкоэнергетическом пион-ядерном рассеянии, она очень мала при нормальной плотности ядерной материи и а> = Шп получаем для оптического потенциала [/ -О-и МэВ, что составляет лишь 8% массы покоя пиона. [c.166]

Необходимо отметить, что коэффициент Ьо очень мал в сравнении с 1. Более общее основание для описания низкоэнергетического 5-волнового JrN-взaимoдeй твия на языке короткодействующего псевдопотенциала (2.77) дается мягкопионными теоремами для рассеяния пионов у порога (соотношение Томозавы—Вайнберга [8]), которые будут обсуждаться в контексте более широкого обсуждения киральной симметрии в гл. 9. Эти теоремы относятся к физике рассеяния пионов у порога для любой системы в пределе нулевой массы пиона О, т.е. в пределе бесконечной комптоновской [c.47]

Взаимодействие пиона с ядром в атоме может рассматриваться как экстраполящ1я упругого рассеяния под порог. Предположим, что атомный радиус велик по сравнению с радиусом ядра. Вблизи ядра волновая функция пиона практически совпадает с волновой функцией свободного рассеяния в отсутствие кулоновских взаимодействий. Эта ситуация реализуется, пока для заданного I сильные взаимодействия дают малый сдвиг энергии. Поэтому существует приближенная, не зависящая от модели связь для малых Za между сдвигом атомного состояния за счет сильного взаимодействия дЕп и низкоэнергетической амплитудой пион-ядерного рассеяния в соответствующей парциальной волне. Это соответствует обычной теории эффективного радиуса, обобщенной на случай включения эффектов кулоновского поля. Мы сейчас выведем эту связь в пренебрежении релятивистскими поправками и поправками иа конечный размер ядра [5]. [c.211]

С точки зрения сильного взаимодействия в пионной ядерной физике главное достоинство пионных атомных данных заключается в том, что они обеспечивают однозначное разделение компонент пион-ядерного взаимодействия по их физическому происхождению. Они позволяют провести ясное разделение между s-волновыми и р-волновыми взаимодействиями, так же как и между вкладами от упругого рассеяния и аннигиляции, и т.д. Детальная информация делает пионные атомы естественной начальной точкой для понимания низкоэнергетического пион-ядерного рассеяния и подпоро-говых пионных явлений в ядрах. [c.231]

Низкоэнергетическая область характеризуется большой Длиной свободного пробега пиона, которая, как видно из рис. 5.2, существенно больше среднего расстояния между нуклонами в ядре. Взаимодействие является слабым, так что пион проникает глубоко внутрь ядра. Ввиду малой энергии и большой длины волны пиона представляется естественным рассматривать эту область как продолжение вблизипорогового района, знакомого нам из обсуждения пионных атомов в предыдущей главе. В этой области пион-ядерный потенциал успешно описывается через 8- и р-волновое яК-взаи-модействие, видоизмененное за счет поляризуемости ядерной среды. Важную роль играет поглощение. В этом отношении анализ процессов рассеяния при низких энергиях подтверждает обоснованность подхода, базирующегося на оптической модели, который уже использовался при описании пионных атомов. [c.234]

Параметры однократного рассеяния Ьо, Ьи со и С] возникают из 5- и р-волновой яЫ-амплитуд. За исключением Ьо, они слабо зависят от энергии в низкоэнергетической области < 80 МэВ. В пион-ядерном рассеянии мнимые части этих амплитуд представляют некогерентную сумму квазисвободных рассеяний иа отдельных нуклонах. Учет энергии связи в ядре и приципа Паули уменьшает область фазового пространства, доступную нуклонам отдачи, по сравнению с процессом на свободном нуклоне. Вследствие этого малые величины 1т Ьо, 1т со и др. становятся ещё меньше по сравнению с доминирующими абсорбтивными членами, даваемыми 1т Во и 1т Со. [c.240]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология