Обратное рассеяние процессы

При изучении обратно рассеянных р-частиц на большом р-спектрометре мы обнаружили большие энергетические потери в более легких элементах и несколько меньшие — в тяжелых. Экспериментальные данные по относительному обратному рассеянию, полученные на этом прецизионном приборе, еще раз подтверждают вывод о зависимости обратного рассеяния от и ее линейности в каждом периоде. Данные результаты, кажется, говорят о том, что уменьшение энергии А , умноженное па среднее число р-частиц, также измененное, остается постоянным. Это трудно установить с высокой точностью, однако можно почти определенно утверждать, что полная энергия, потерянная в процессе обратного рассеяния, не зависит от Ъ. Часто можно слышать, как, говоря об изотопе, называют его чистым р-излучателем , и это подтверждается каталогами тех предприятий, которые производят и распространяют радиоизотопы. Однако все такие источники наряду с Р-частицами создают внутреннее тормозное излучение. Так как многие р-излучающие изотопы являются продуктами деления, они, вероятно, содержат как р-, так и у-излучающие примеси. [c.234]

Существуют также и другие взаимодействия и эффекты, способные влиять на форму получаемого 7-спектра. Из-за совпадающего детектирования двух или более 7-квантов из каскада распадов, приводящего к импульсу с амплитудой, которая соответствует сумме энергий квантов, наблюдаются дополнительные пики, так называемые суммарные пики. Тормозное излучение с непрерывным распределением образуется в процессе торможения /3-частиц и электронов конверсии как в детекторе, так и в окружающем материале. Тормозное излучение может значительно увеличить фон в низкоэнергетической области спектра. Образование тормозного излучения вне детектора можно эффективно уменьшить за счет использования окружающих материалов с низким Z. 7-Излучение комптоновского рассеяния в окружающих детектор материалах образует так называемый пик обратного рассеяния. [c.111]

Возбуждение колебаний за счет энергии относительного движения сталкивающихся молекул и обратный процесс рассеяния колебательной энергии вследствие малой вероятности обмена поступательной и колебательной энергии находят отражение в дисперсии и поглощении ультразвука. Как это следует из теории Эйнштейна распространения звука в многоатомных газах [735], при достаточно больших частотах звука, когда время релаксации становится больше периода акустических колебаний, состояние газа в момент прохождения звука отклоняется от равновесного. Результатом этого является дисперсия звука, выражающаяся в зависимости скорости распространения звуковых колебаний от частоты, а также аномальное поглощение звука газом, отличающееся от обычного (классического) как своей величиной, превышая последнее в 10—100 раз, так и иной зависимостью коэффициента поглощения от частоты-звука. [c.177]

Поскольку величину d r/dfl можно вычислить из фундаментальных параметров или определить экспериментально с помощью образцов сравнения, процедура количественного анализа является очевидной и простой. Величину AQ можно определить экспериментально для конкретной геометрии детектора, ток зонда можно измерить в процессе эксперимента. Важно отметить, что акты обратного рассеяния являются результатом столкновения ядер, и на них не влияют химические связи определяемого элемента. Таким образом, POP является количественным методом анализа поверхности, свободным от влияния матричных эффектов. [c.352]

Процесс перезарядки пр - рп и обратный ему процесс представляют особый интерес как важные средства исследования спин-изоспиновых возбуждений в ядрах. Экспериментальные данные по реакции пр рп проявляют замечательные закономерности. Лабораторное дифференциальное сечение для рассеяния вперед [c.402]

Замечательной стороной процесса является то, что фотосинтез осуществляется как многоступенчатый окислительно-восстановительный процесс с одновременным образованием активных окислителей и восстановителей последние, однако, обособляются и защищаются от взаимодействия друг с другом и от реакций, которые вели бы к обратному ходу процесса по пути падения градиента термодинамического потенциала и рассеяния поглощенной и связанной до этого энергии. Общий квантовый выход процесса составляет 4—8 квант света на одну молекулу восстановленной Og и приводит к связыванию, в восстановленном продукте энергии, соответствующей энергии 3 квант красного света. [c.7]

Предположение об изотропности рассеяния в системе центра масс позволяет достаточно точно описать процесс упругого рассеяния, особенно в интервале энергий нейтронов от тепловых до порядка килоэлектронвольт однако условие изотропности рассеяния нарушается в области тепловых энергий, где становятся заметными энергии химических связей. Такое предположение несправедливо также и для области высоких энергий нейтронов (>1 кэв). Угловое распределение рассеянных нейтронов высоких энергий для неподвижных ядер не изотропно в системе центра масс, причем распределение имеет пики в прямом и в обратном направлениях. [c.55]

Следует отметить еще одно существенное с практической точки зрения обстоятельство. Поскольку масса электрона мала по сравнению с массой атомных ядер, то электрон при отдельных соударениях может испытывать большие отклонения от первоначального направления движения. Это явление особенно сильно проявляется в тех случаях, когда электроны, обладающие сравнительно невысокими энергиями, рассеиваются ядрами элементов с большим атомным номером. В результате такого процесса обратного рассеяния некоторая часть 3-частиц может отклоняться более чем на 90° от своего первоначального направления. Отношение интенсивности пучка Р частиц, отклоненных на угол больше 90°, к интенсивности падающего пучка, называемое коэффициентом обратного рассеяния, зависит как от толщины рассеивающего материала и его эффективного атомного номера 2эф., так и от энергии падающего, 8-излучения. [c.25]

Таким образом, по-видимому, имеются три возможных процесса, которые могут вызвать уменьшение сцинтилляционной эффективности за счет поверхностных эффектов а) испускание или потеря на поверхности энергии возбуждения, которая достигает поверхности либо в виде экситонов, либо в виде фотонов б) тушение молекулами примесей в поверхностном слое и в) обратное рассеяние падающего ионизирующего излучения. Исследования чувствительности пластического сцинтиллятора NE 101 по отношению к внешним электронам дают возможность оценить относительную роль этих трех процессов [173]. Авторы сравнивают чувствительность образца в виде плоского диска с чувствительностью образца в виде цилиндра с углублением диаметром 3 мм и глубиной 12 мм, внутри которого фокусируются электроны из р-спектрометра. Сцинтилляционная чувствительность плоского образца меняется нелинейно при изменении энергии электронов Е при Е<. 120 кэв, линейная часть кривой чувствительности при более высоких значениях энергии при экстраполяции пересекается с координатной осью при значении Е = 29,6 кэв, соответствующем типичному поверхностному эффекту. С другой стороны, кривая чувствительности сцинтиллятора с углублением, линейная вплоть до энергии Е 20 кэв, при экстраполяции пересекается с осью при Е = 4,1 кэв. Таким образом, использование углубления, которое сводит к минимуму испускание на поверхности и обратное рассеяние, устраняет основную часть эффекта уменьшения эффективности флуоресценции за счет поверхностных явлений. Сделано заключение, что в NE 101 и, вероятно, в других органических сцинтилляторах основной [c.181]

Хотя, в отличие от электродов, оптические сенсоры не требуют отдельного сенсора сравнения, их эксплуатационные характеристики все же существенно улучшаются, если аналитический сигнал сравнивать с некоторым опорным сигналом. Для этого существует несколько способов. Самый простой из них заключается в прямом измерении интенсивности источника на аналитической длине волны, чтобы компенсировать флуктуации его собственной интенсивности. Более привлекательный подход состоит в использовании сигнала сравнения - интенсивности света, проходящего через иммобилизованный реагент. Это позволяет компенсировать любые изменения в оптических свойствах фазы реагента (например, изменения в рассеянии света в фазе реагента из-за изменения показателя преломления исследуемого образца во времени). В флуоресцентном кислородном сенсоре сигналом сравнения может служить обратное рассеяние возбуждающего света [18]. Другой способ получения сигнала сравнения-это введение в фазу реагента какого-либо флуоресцирующего агента, нечувствительного к определяемому веществу. Там, где это возможно, наилучшим подходом является получение сигнала сравнения от самого иммобилизованного реагента. Например, в рН-сенсоре на основе индикатора, кислая и основная формы которого флуоресцируют при разных длинах волн, можно измерять отношение интенсивности флуоресценции этих двух форм [35]. Такой сигнал сравнения компенсирует не только приборные флуктуации и колебания оптических свойств реагентной фазы, но и изменения количества иммобилизованного индикатора вследствие медленного разложения или некоторых других процессов. [c.476]

Разборка рибосомных частиц происходит при их инкубации в условиях повышенной ионной силы и высокой концентрации Вначале процесс сводится лишь к диссоциации рибосомных белков в порядке, обратном наблюдаемому при сборке. Исследования пространственной структуры малой частицы рибосомной РНК с различным содержанием белков методами электронной микроскопии и малоуглового рентгеновского и нейтронного рассеяния убеждают в том, что всего шесть белков из 21, а именно те, которые первыми присоединяются к 16S РНК при сборке, удерживают плотность упаковки и форму полинуклеотидной цепи, свойственные функ- [c.54]

При исследовании микроструктуры нефтепродуктов и изучении процессов образования и накопления загрязнений наибольший интерес, видимо, представляют оптические методы, основанные на измерении интенсивности углового распределения рассеянного света. Это связано, во-первых, с тем, что угловое распределение рассеянного света очень чувствительно к изменению числа и размеров частиц дисперсной системы. Во-вторых, для решения обратной задачи рассеяния в настоящее время широко применяются новые статистические методы с использованием современных ЭВМ, значительно упрощающих вычисления. [c.18]

Комптоновское рассеяние является главным эффектом дЛя широкой области энергий (1-5 МэВ для свинца, 0,1-15 МэВ для алюминия) при энергии выше 0,5 МэВ комптоновское поглощение приблизительно обратно пропорционально энергии фотонов. В радиационной химии полимеров, где используются энергии частиц около 1 МэВ, комптоновское рассеяние является основным процессом. [c.44]

Из равенства (6.48) можно грубо считать, что интеграл прямо пропорционален квадрату длины рассеяния и обратно пропорционален Из этого можно сделать приближенный вывод, что возраст велик (а следовательно, длина замедления велика), если велики длина рассеяния и масса ядер. Если велика длина рассеяния, то велики расстояния, которые нейтрон проходит между двумя соударениями, так что при определенной величине потери энергии на одно соударение нейтрону в среде с большой Хд необходимо преодолеть в среднем большее расстояние, чтобы пройти какой-то интервал энергии, чем в среде с малой Поэтому нейтроны, замедляющиеся в первой среде, диффундируют в большей степени, чем во второй, и, следовательно, их г (и) и возраст больше. Подобно этому при определенной величине сечения рассеяния нейтрон, замедляющийся в среде из тяжелых ядер (малое ), должен испытать больше столкновений (следовательно, нейтрон пройдет большее расстояние), чтобы замедлиться до данной летаргии, чем в среде из легких ядер. Так что все факторы, которые удлиняют процесс замедления, в итоге дают увеличение возраста. [c.199]

В процессе симметричного валентного колебания молекула претерпевает растяжение или сжатие, при этом электронная плотность в элементе объема изменяется, и по этой причине изменяется поляризуемость. Неизменным остается дипольный момент. Вот почему такие колебания следует наблюдать в спектре комбинационного рассеяния [см. уравнение (5.3.13)], но не в инфракрасном [см. уравнение (5.3.12)]. Для антисимметричных валентных колебаний складываются обратные соотношения. Для молекул с центром симметрии имеется правило альтернативного запрета, по которому колебание может быть активным только в инфракрасных спектрах или в спектрах комбинационного рассеяния. Из этого следует необходимость комбинирования методов инфракрасной спектроскопии и спектроскопии комбинационного рассеяния при изучении колебательных спектров молекул. [c.222]

Оператор Гамильтона всех задач теории рассеяния инвариантен относительно изменения знака времени, т. е. замены будущего прошедшим. Используя инвариантность оператора Гамильтона по отношению к изменению знака времени, можно получить весьма общие соотношения, связывающие вероятности переходов и эффективные сечения прямых и обратных процессов. [c.561]

Здесь Ьй = ( + т /М)Ьо и 1 = (1 + т /Л/)йь / ) — средняя величина обратного относительного расстояния между двумя нуклонами в ядре. Последний член <5Ло представляет собой поправку на движение нуклонов. Как и в случае дейтрона, здесь заслуживает внимания тот факт, что главная часть члена с двукратным рассеянием происходит от процесса перезарядки. [c.219]

Фишер с сотр. [13, 14] провел систематические исследования структурных изменений в процессе термической обработки (отжига) монокристаллов и блочных образцов полиэтилена. Полученные результаты показывают, что при отжиге в изотермических условиях между обратной величиной большого периода I, определенной методом малоуглового рассеяния рентгеновских лучей, и плотностью образца существует линейная зависимость, показанная на рис. HI.20. Для простой одномерной модели взаимного расположения кристаллических и аморфных областей, представленной на рис. HI.21, зависимость между d и I может быть выражена следующим уравнением [c.177]

На практике во многих случаях, для изучения процессов, протекающих в полидисперсных системах, экспериментально измеряют индикатрисы рассеяния и после соответствующей их обработки находят распределение частиц по размерам. Определение спектра размеров частиц по оптической информации является обратной задачей рассеяния. [c.31]

Статистическое приближение вводит определенные предположения относительно матрицы рассеяния 5 — величины, однозначно определяющей дифференциальное и полное сечение. В общепринятом варианте статистической теории (см. табл. 2.1, вариант 2, 3) предполагается, что интерференционные члены вида не дают в среднем вклада в сечение, а квадраты модулей матричных эле.ментов 5пр все одинаковы и равны величине, обратной общему числу открытых каналов. Ниже в рамках этого приближения рассмотрим простейший элементарный процесс столкновение атома А с двухатомной молекулой ВС. [c.58]

Упругое рассеяние на ядрах является наиболее вероятным механизмом рассеяния на большие углы. Процесс упругого рассеяния может осуществляться в виде однократного рассеяния в кулоновском поле ядер при этом направление движения электронов меняется более чем на 90°. Кроме того, может происходить и многократное рассеяние на малые углы. Многократное рассеяние также приводит к значительному изменению направления первичного пучка. При этом первичные электроны вновь достигают поверхности объекта и выходят обратно. Такие электроны называются отраженными. [c.218]

При пламенном анализе нефтепродуктов проблема фона приобретает особо важное значение. Это объясняется тем, что анализируемый образец (сама проба и растворитель) оказывает существенное влияние на состав и характер пламени, изменяя отношение С/О. Заметная часть пробы с тяжелой основой служит источником образования сажистых частиц, рассеивающих свет. Отрицательное последствие от этого процесса усугубляется значительным различием нефтепродуктов по вязкости, в результате чего также изменяются состав пламени и отношение С/О. Интенсивность рассеивания падающего излучения достаточно мелкими частицами (размером примерно на порядок меньше длины волн падающего излучения) в соответствии с законом Рэлея обратно пропорциональна четвертой степени длины волны измеряемой линии. Поэтому с уменьшением длины волны аналитической линии отрицательное влияние рассеяния излучения резко возрастает. При этом особенно ухудшаются аналитические характеристики при использовании резонансных линий с длиной волны около 200 нм (РЬ 217,0 нм Sb 206,8 нм As 197,2 нм As 193,7 нм Se 196,1 нм). При введении в воздушно-ацетиленовое пламя водного раствора, содержащего мелкодисперсные твердые частицы, кажущаяся абсорбция на длине волны резонансной линии никеля 232,0 нм состав- [c.129]

В работе [88] рассмотрены сравнительные характеристики измерения зольности угля по ослаблению и обратному рассеянию у-излучения, а также результаты определения влажности микроволновым методом для получения отдельного сигнала и введения коррекции. Известна конструкция золомера для контроля процессов флотации, в котором регистрируется прошедшее излучение и обратно рассеянное излучение [c.40]

Если попытаться представить себе энергетическую схему взаимодействия, то в самом упрощенном варианте она будет выглядеть следующим образом. Приходящая на верхнюю границу атмосферы солнечная радиация после энергопревращеиий в атмосфере (поглощение и излучение облаками, обратное рассеяние облаками и аэрозолями) формирует, как правило, положительное радиационное сальдо океана, которое обусловливает передачу тепловой энергии из океана в атмосферу в виде явного тепла и испарения, Процессы конвекции и турбулентного переноса формируют за счет поступившего в ногранслое тепла энергетику атмосферы до больших высот. Неравномерное накопление тепла обусловливает возникновение пространственных градиентов. Запасенная таким образом потенциальная энергия реализуется в кинетической энергии атмосферных движений, совершающих работу над полями океана, а также в прямом воздействии в системе уровень океана — атмосферное давление, анализировавшемся для синоптических процессов в работах [169, 176, 177, 252], а для крупномасштабных процессов рассмотренном частично в [113]. Возникающее перемещение вод океана переносит тепловые свойства, усиливая пространственную дифференциацию их обмена с атмосферой. [c.7]

Физическая причина сушествованм деполяризованного рассеяния в жидкости - наличие флуктуаций анизотропии диэлектрической прони-хшемости 0(1 которые, в свою очередь, ддя жидкостей с оптически анизотропными молекулами определяются локальной неравномерностью в ориентации молекулярных осей. Флуктуации к ( ) пяются функциями времени, так как свет, рассеянный в них, оказывается промрдулированным этой функцией, что и определяет его спектр. Применяя обратное фурье-преобразование к спектральному распределению интенсивности рассеянного света, мы получаем временную корреляционную функцию, характеризующую процесс переориентации молекул. [c.29]

Однако это не решает проблему обратной задачи рассеяния из-за ее некорректности. В этих методах решения к некорректной задаче подходят как к задаче недоопределенной. Доопределить задачу (2.25) можно различными способами, но они должны основываться на тех или иных представлениях о характере искомого решения (на априорной информации о решении). Процесс доопределения [c.35]

Итак, мы имеем два канала, по которым идет процесс рассеяния мессбауэровских квантов в кристалле. Релеевское рассеяние на электронных оболочках атома — процесс, при котором время взаимодействия у-кванта с электроном Тд — 10 с, что намного меньше характерных значений периода колебаний атома в решетке кристалла Трещ— 10 с. Таким образом, за время, необходимое для поглощения и высвечивания у-кванта электроном, атом не успевает сместиться на сколько-нибудь заметную величину из того положения, в котором произошло поглощение фотона, и рассеяние у-квантов на электронных оболочках атомов представляет собой процесс, когда атомы находятся в некотором фиксированном неподвижном состоянии для каждого акта рассеяния. Таким образом, у-кванты падающий и рассеянный когерентны между собой, а импульс Й (к — к ) полностью передается всей решетке кристалла (здесь Йк и Йк — соответственно импульсы падающего и рассеянного у-квантов, а их векторная разность есть не что иное, как вектор Н обратного пространства). [c.229]

Произвольность и необоснованность теории тепловой смерти вселенной была подвергнута глубокой принципиальной критике Энгельсом. Вскрыв несостоятельность этой реакционной теории , Энгельс поставил задачу выяснения путей превращения рассеян ной теплоты в различные формы энергии. Указывая на качественную неуиичтожаемость движения, Энгельс пришел к выводу о неизбежности обратных процессов. К этому же выводу впоследствии пришел и Больцман предложенная им флуктуационная гипотеза явилась упрощенной иллюстрацией положения Энгельса. Современная наука, открывшая внутриядерные превращения, [c.99]

В последние два-три десятилетия интерес к шуму резко возрос в силу большого числа новых явлений физики и химии, которые связаны с ролью флуктуаций, как внутренних, так и особенно внешних (последние часто называют флуктуациями среды). Поскольку автор предисловия является физиком, то это и предопределяет приводимые примеры, иллюстрирующие нарастающую важность случайных процессов. Так, Ф. Андерсоном еще в [П2] были высказаны аргументы и найдены условия, при которых за счет рассеяния на случайном потенциале примесей каждый электрон оказывается локализованным в определенной области проводника. Иначе говоря, проводимость металла (теперь уже бывшего металла) обращается в нуль. Разумеется, андерсоновская локализация не может быть выделенным примером в природе. Необходим направленный поиск связанных состояний (а также обратных явлений — понижения потенциального барьера), обязанных эффективному влиянию случайных сил на движение системы. Приложения подобного [c.5]

V — колебательная частота связи, удерживающей молекулу в месте локализации. Множитель 1/(1—0,,) получается из-за выбранного здесь вида процесса перескока (молекула может совершать прыжок в любое место, свободное или занятое если место локализации занято, молекула претерпевает изотропное рассеяние и продолжает совершать прыжки, пока не найдет свободного места) в отличие от процесса Хилла (молекула может совершать прыжки только иа свободные места). При выводе формул (3.86) предполагалось отсутствие заметной многослойной адсорбции. Плотность поверхностного потока оказывается обратно пропорциональной радиусу, тогда как плотность газофазного [c.88]

Выражение (79) отражает характер зависимости коэффициента ослабления амплитуды гармонических составляющих контролируемого распределения ц (х, у, г) от основных конструктивных, физических и расчетных параметров системы, размеров апертуры детекторов и фокусного пятна источника излучения, геометрического увеличения рентгенооптики, постоянной времени детектора и всего измерительного канала, скорости движения луча в процессе сканирования, интервала накопления и интервала дискретизации при измерении, вида ПФ предварительного интерполяционного фильтра измерительных данных, интервала расчетной дискретизации проекций при свертке и обратном проецировании, вида ядра свертки, закона интерполяции при обратном проецировании, интервала дискретизации матрицы, на котором восстанавливается выходное распределение, вида функции рассеяния дисплея и от направления расположения воспрозводимой гармонической структуры в пространстве (х, , г). [c.134]

Параллельно проведены опыты, моделирующие процессы спекания порошков. Для этого на монокристалл алюминия, выращенный по методу [2], осаждался тонкий слой цинка. Монокристалл алюминия диаметром —0,5 мм устанавливался в ..камере таким образом, чтобы кристаллографическое направление [001] совпадало с осью вращения образца. После покрытия образца слоем цинка и отжига при 400°С в течение задан- - 1ЮГ0 времени проводилась съемка рентгенограмм по методу Лауэ. Изучалось диффузное рассеяние рентгеновских лучей в / окрестностях узлов (200) и (111) обратной решетки алюминия. Съемка проводилась на Си-излучении при напряжении 30 кв, токе 12 ма и экспозиции 2 часа. [c.103]

Кинетика -гзаимного проникновения серебра и золота из пленок, напыл нных послойно друг на друга, изучена методами Оже-спектроскопии, обратного резерфордовского рассеяния ионов и электронной микроскопии [61]. Как при повышенной (388 К), так и при комнатной темцературе (298 К) установлена аномально высокая скорость взаимодиффузии, что связано с определенным вкладом массопереноса по границам зерен. Роль структурного фактора в диффузионном процессе подтверждена экспериментами с мОнб- и поликристаллическими пленками серебра и золота. [c.45]

Если процесс рассеяния энергии в любой данной точке газа полностью или даже только преимущественно зависит от столкновений, то соответствующее время релаксации удобно выразить через число эффективных столкновений 2эфф — величину, обратную фактору вероятности. Если каждая молекула испытывает Z соударений в секунду, то интервал между двумя последовательными соударениями равен l/Z, и величина Д0, следовательно, равна Zэфф/Z. [c.117]

Лазерные методы исследования водоемов можно условно разбить на две группы. К первой относятся методы, в которых используется эхо-сигнал упругого рассеяния, т. е. регистрируется обратное излучение на длине волны генерации лазера. Эти методы предназначены в основном для изучения спектральной прозрачности и поглощательной способности среды, их стратификации по глубине, лоцирования объектов в среде, подводного телевидения, батиметрии. К основным физическим процессам, формирующим отклик зондируемого объема на лазерное возбуждение, можно отнести рассеяние Ми, рассеяние Рэлея, поглощение. [c.165]