Энтальпия азота

Центробежный компрессор сжимает 100 кг/ч азота. При сжатии энтальпия азота увеличивается на 200 кДж/кг. [c.275]

Вычислить изменение энтальпии азота при охлаждении 1 дымовых газов от 230 до 15°С- Содержание [c.16]

А — азот, выходящий из колонны х , —концентрация и энтальпия азота [c.268]

Вычислить изменение энтальпии азота при охлаждении 1 ж дымовых газов от 230 до 15° С. Содержание азота В дымовых газах 80 об.%- Зависимость истинной мольной теплоемкости азота от температуры имеет вид [c.16]

Уравнение (П-20) останется без изменения, а коэффициенты уравнения (П-24) будут включать члены, содержащие величины энтальпии азота прп температурах Л и Гр [c.126]

А/х = / —[(1 —х) " + xi" где Г —энтальпия азото-водородо-аммиачной смеси при температуре насыщения Т для данного К /", i" — энтальпия соответственно смеси и жидкого аммиака при температуре насыщения Г" <7 , которой соответствует точка насыщения К" <. К (см. рис. 7-17) [c.212]

По диаграмме Т—S при Pi=0,13 МПа находим энтальпии азота и кислорода, кДяс/кг [c.60]

Процесс дросселирования идет по линии ВГ (см. рис. III-4). На диаграмме S—T для азота (см. Приложение V) находим начальную точку процесса на пересечении изобары Pi = 20 МН/м и изотермы Г = 140 К. Энтальпия азота в этой точке I = 352 Дж/моль. [c.106]

Температуру кислорода после насоса на входе в теплообменник примем Г =99 К. Энтальпию азота находим из диаграммы I—р для азота. [c.129]

Примем холодопотери через изоляцию нижней части теплообменника "= = 0,5 ккал/м (2,09 кдж/м ). Поскольку уравнение теплового баланса содержит два неизвестных — энтальпии азота и кислорода на выходе из нижней части теплообменника, для их определения задаемся температурой обратных газов в этом месте. Принимаем = 7 = 206 °К с тем, чтобы в этом месте разность температур между воздухом и обратными газами была несколько больше разности между ними на выходе из верхней части теплообменника, равной 303—291 = = 12 град получим 220—206 = 14 град. [c.127]

Процесс дросселирования идет по линии Б Г (см. рис. 111-7). На диаграмме / — 1 Я для азота (Приложение V) находим начальную точку процесса на пересечении изобары Р = 200 ат и изотермы Г = 40 °К. Энтальпия азота в этой точке /1 = 1036 ккал моль. [c.99]

Пр имер 4. Вычислить энтальпию азота при —100° С и 50 атм. [c.273]

Вторая группа работ по получению H N в плазменной струе проводится Фрименом с сотр. [24—261 в лабораториях фирмы Америкен цианамид . В этих исследованиях плазменная струя азота, образованная в электродном плазматроне постоянного тока мощностью 24 кет, перемешивалась с метаном. В тщательно выполненных сериях экспериментов Фримен [25] изучил образование H N в зависимости от энтальпии азота, соотношения между СН и Ng и расхода газа. Анализ результатов этих экспериментов позволяет сделать следующие выводы [c.131]

Р и с. VII.11. Удельные затраты энергии а на получение H N в зависимости от энтальпии азота. Давление 0,46 атм. [c.136]

На диаграмме S—Т (см. рие. III-4) процесс характеризуется отрезком ДА. Начальнз ю точку процесса находим на пересечении изобары р = 0,15 МН/м и изотермы Тп— 85 К (см. Приложение V). Энтальпия азота в этой точке 1= = 2377 Дж/моль. Конечную точку находим на пересечении изобары р [c.106]

Примем холодопотери через изоляцию нижней части теплообменника т.н. =0,5 ккал1л (2,09 кждЫ ). Поскольку уравнение теплового баланса содержит два неизвестных—энтальпии азота и кислорода на выходе из нижней части теплообменника, для их определе- [c.132]

На диаграмме I — Ig Р (см. рис. III-7) процесс характеризуется отрезком ДА. Начальную точку процесса находим на пересечении изобары Р == 1,5 ат и изотермы Тп = 85 °К (Приложение V.) Энтальпия азота в эгой точке / = = 1577 ккал1кмоль. Конечную точку находим на пересечении изобары Р = = 1,5 ат и изотермы Ti = 300 °К- В этой точке h = 3092 ккал кмоль. Отсюда количество отводимого азотом тепла составит [c.100]

Коаксиальные МЛД-устройства показанного на рис. II.7 типа обладают цилиндрической симметрией и состоят из катода, расположенного на оси коаксиального анода. Рабочее тело, вводимое в генератор плазмы, во время протекания через разрядный промежуток ускоряется как в результате джоулева нагрева, так и под действием сил МПД и истекает из генератора через отверстие в аноде или сопло. Ускорение газа происходит под действием самоиндуцированного и (или) приложенного магнитного поля. Самоиндуцированные силы возникают в результате взаимодействия осевой составляющей тока разряда плотностью с самоиндуцированным азимутальным магнитным полем 50. Механизм действия внешнего магнитного поля не столь очевиден, но, вероятно, объясняется как взаимодействием радиальной составляющей тока разряда плотностью ц с приложенным осевым магнитным полем В , так и взаимодей гвиг.м индуцированного тока /9 с приложенным радиальным полем 5 [201. В осесимметричном МПД-ускорителе были получены энтальпии азота от 55-10 до 275-10 ккал/кг при давлении 0,01 атм. Кинетическая энергия истекающего из ускорителя газа преобразуется в тепловую при торможении высокоскоростного потока. [c.35]

При заданной энтальпии азота с увеличением отношения СН к N2 выход H N возрастает до некоторой величины, которая остает- [c.131]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология