Симметрия цилиндрическая

Нормальные (радиальные) напряжения на цилиндрической поверхности элемента, имеющей радиус г, обозначим через ст/, на радиусе г + dr они будут равны ст/+ da,. Нормальные (тангенциальные) напряжения на плоских гранях обозначим через О/. Принимаем напряжения положительными, если они соответствуют растяжению элемента по двум взаимно перпендикулярным направлениям. Напряжения ст и t можно считать главными, так как вследствие осевой симметрии цилиндрической обечайки и нагрузок элемент деформироваться (перекашиваться) не будет и касательных напряжений по его граням нет. [c.124]

Волновая функция % называется связывающей МО. Рассмотрим ее подробнее. На рис. 35, а пунктиром нанесены исходные атомные орбитали и сплошной линией — молекулярная орбиталь, те и другие как функции расстояния от ядер А и В,, а также диаграмма плотности электронного облака. В нижней части рис. 35, а дана условная контурная диаграмма электронной плотности, напоминающая топографическую карту. Орбиталь и электронная плотность ец/ обладают осевой симметрией (цилиндрической), определяемой симметрией равновесной конфигурации (Г) ). По свойствам симметрии орбиталь называют а-орбиталью. В пространстве между ядрами значения. и выше, чем было бы оно для изолированной атомной орбитали. Соответственно выше здесь и плотность электронного облака. Это означает, что для связывающей молекулярной орбитали вероятность пребывания электрона в межъядерной области велика. Отрицательный заряд между ядрами притягивает к себе положительные заряды обоих [c.100]

С помощью (53) можно получить формулы и для других локальных величин в окрестности оси симметрии цилиндрической [c.196]

Когда ось симметрии цилиндрического радикала совпадает с одной из главных осей радикального фрагмента (как это принято при расчете спектров, см. рис. 11.21), например осью I, то в роли степеней упорядоченности /5 ,(6 x)i = S )2 в этом соотношении будут выступать величины S22, зз- [c.84]

Рассматривая зернистый слой как в среднем однородную среду, объединим все указанные механизмы перемешивания в общий коэффициент дисперсии О, учитывая лишь возможное различие его аксиальной 01 и радиальной Ог составляющих. Соответственно обычной цилиндрической симметрии введем координату X вдоль оси аппарата и г — перпендикулярно ей. Основное уравнение массопереноса запишется тогда в виде дС, дС д С, I д / дС , [c.88]

Для удобства понимания и наглядности составим эти уравнения для конкретного случая узла сопряжения эллиптической и цилиндрической оболочек, находящихся под действием внутреннего давления. Мысленно рассечем узел плоскостью, нормальной к оси симметрии оболочек, так что образуемая вследствие этого основная (статически определяемая) система представляется состоящей из двух оболочек (рис. 3.6.1). [c.52]

В случае соударения двух цилиндрических струй, направленных под углом р одна к другой, также образуется пленочная струя, лежащая в плоскости симметрии (рис. 97,а), для факела распыла которой характерно, однако, наличие значительной доли мелких ка- [c.249]

В атоме имеются три 2р-орбитали 2р , 2р , 2р . Каждая р-орбиталь обладает цилиндрической симметрией относительно вращения вокруг одной из трех осей координат х, у, г, указанных при соответствующей орбитали. Каждая 2р-орбиталь имеет две пучности, соответствующие высокой электронной плотности, разделенные узловой плоскостью с нулевой плотностью вероятности обнаружения электрона (рис. 8-21 и 8-22). В одной из двух пучностей волновая функция / положительна, а в другой пучности - отрицательна. Зр-, 4р- и высшие р-орбитали имеют кроме указанной выше узловой плоскости еще одну, две и больше дополнительных узловых поверхностей вокруг ядра (рис. 8-23), однако эти их особенности играют второстепенную роль. Существенно то, что каждые три пр-орбитали взаимно перпендикулярны, обладают сильной пространственной направленностью и увеличиваются в размерах при возрастании п. [c.371]

Учитывая аксиальную симметрию рассматриваемых здесь систем, удобно перейти к цилиндрическим координатам, т. е. задавать положение точки в пространстве переменными г, р (расстоянием по нормали от оси г) и углом поворота ф° в плоскости ху вокруг оси г (рис. 33). В этой системе координат [c.193]

В напорных и дренажных каналах плоскокамерного модуля реализуется двумерное течение газа с односторонним или двусторонним отсосом или вдувом при этом канал может быть ориентирован горизонтально или вертикально. В рулонных модулях кривизна канала не слишком велика, и в первом приближении можно использовать модели двумерного течения, однако следует учесть меняющуюся ориентацию стенок канала относительно вектора силы, связанной с гравитацией. В трубчатых и половолоконных элементах внутренний канал обладает симметрией тела вращения, течение в них также двумерно. Внешняя цилиндрическая поверхность элемента омывается потоком газа, возникает задача массообмена на проницаемых поверхностях, образованных пучком трубок. Следует отметить, что свободноконвективное движение (возникающее при потере устойчивости двумерного вынужденного движения вследствие концентрационной неоднородности плотности среды) в общем случае усложняет течение газа, делает его трехмерным. [c.121]

Имеется цилиндрическая симметрия. [c.191]

Электронное облако о-связи С—С имеет цилиндрическую симметрию, поэтому такое вращение не должно вызывать разрыва связи [c.106]

Движение будем рассматривать в системе цилиндрических координат г, у, 0, причем начало координат совместим с точкой пересечения оси вращения с плоскостью неподвижного диска. В связи с малостью зазора примем, что по ширине зазора давление не изменяется, т. е. - = 0. Ввиду осевой симметрии можно также принять, что на окружностях одного и того же радиуса давление остается неизменным, т. е. - = О, где 0 — угол, [c.265]

Отсутствует цилиндрическая симметрия и у поля статического давления. [c.61]

Рассмотрим реактор радиусом Я о с полюсом гравитационного погружения тяжелых веществ в его центре. В соответствии с выводами работы П. Н. Кропоткина принимаем коэффициент прочности среды /о постоянным для всех точек реакционного объема. Для удобства проверки теоретических выводов принимаем численные значения физических характеристик среды такими же, как при расчете цилиндрического аппарата с движущимся слоем несвязного сыпучего материала, а именно /о = 0,577 и V = 3. Как было показано выше (см. стр. 80), при этих значениях коэффициентов / и V боковая граница ОС (см. рис. 82) первичного блока наклонена к плоскости симметрии 001 под углом = 37 , а граница ОС между центральной и периферийной зонами проходит под углом аз = 24 . Следовательно, в любом диаметральном сечении с поверхностью слоя пересекаются боковые границы в среднем пяти первичных блоков [c.149]

Аналогичное условие может быть сформулировано для плоской задачи, рассмотренной в 5.2,а и для задачи с цилиндрической симметрией, которая рассматривается в следующем разделе. [c.130]

Из рассмотрения этой матрицы следует, что вертикальные проекции скоростей частиц Ог зависят в большей степени от радиальной координаты г и в меньшей степени от вертикальной координаты г. Это соответствует тому, что при циркуляционном движении частицы имеют максимальную вертикальную скорость в верхней части центрального ядра (большие г и малые г). При нисходящем движении в периферийной зоне циркуляционного течения частицы двин<утся, замедляясь сверху вниз, имея большие вертикальные компоненты скорости в верхней части слоя (большие г и большие г) и меньшие вертикальные компоненты в околосеточном пространстве (малые г). Радиальная составляющая скорости частицы Юг зависит в большей степени от вертикальной координаты г) и в меньшей степени от радиальной (г). Частицы, участвующие в циркуляционном течении, имеют заметные радиальные составляющие скорости только в зонах поворота, т. е. в нижней части слоя (малые г) и в зоне выброса (большие 2). Тангенциальная составляющая скорости зависит в основном только от радиальной координаты г. Это связано, по-видимому, с тем, что при постоянной угловой скорости тангенциальная составляющая скорости частицы прямо пропорциональна радиусу. Отсутствие связей между проекциями скорости частицы и ее угловой координатой ф отражает аксиальную симметрию цилиндрического псевдоожиженного слоя. Средне-статистические картины движения частиц в любом меридиональном сечении слоя одинаковы. [c.139]

Рассмотрим теперь гомогенную размножающую среду в форме правильного кругового цилиндра высотой 21г и радиусом 91 (рис. 5.23). Эта система имеет цилиндрическую симметрию, и соответствующее стационарное диффузионное уравнение имеет вид [c.152]

Для следующего приближения необходимо учитывать возможное искажение заряженного облака молекулы из-за присутствия другой молекулы. В первом приближении однородное электрическое поле Е индуцирует дипольный момент величиной аЕ в поляризуемой молекуле, где а —поляризуемость. Электрическое поле одной молекулы просто индуцирует дипольный момент во второй молекуле. Если поляризуемость молекулы неизотропна, то индуцируемый момент не параллелен создающему его полю и а есть в действительности тензор второго ранга. Для цилиндрических молекул, которые рассматриваются в качестве примера, тензор поляризуемости может быть выражен только через две независимые компоненты ац и, соответственно параллельные и перпендикулярные оси симметрии. Однако, как правило, силы второго порядка, включающие индуцированные моменты, гораздо меньше других сил. Поэтому разумно предположить, что достаточно точное приближение получается при использовании просто средней поляризуемости а, которая определяется как [c.197]

Для расчета распределения температур, скоростей и концентраций в закрученном потоке используются уравнения движения, неразрывности, энергии и диффузии. Уравнения составляются в цилиндрической системе координат с азимутальной симметрией локальных параметров. При расчёте закрученных потоков используют интефальные методы, связанные с определением энергетических потерь, интенсивности тепло- и массообмена при турбулентном режиме [12], но с учетом особенностей распределения скоростей и давлений в радиальном направлении, возникающих под действием поля центробежных массовых сил. В закрученном потоке нарушаются многие исходные предпосылки в области пристенного течения, которые используются при построении интегральных методов расчета осевых течений в каналах. [c.15]

B. Дифференциальные уравнения для описания распределений температуры. Независимые переменные. Поскольку большинство теплообменников имеет форму цилиндра, удобно использовать цилиндрическую систему координат (О, г, г), в которой 0 — угол, отсчитываемый от произвольно выбранной плоскости, проходящей через ось цилиндра г — расстояние от оси симметрии 2 — расстояние, взятое в направлении, параллельном оси симметрии, и отсчитываемое от плоскости, перпендикулярной этой оси. [c.28]

Для упрощения предположим, что вал имеет две опоры, расположенные по обе стороны ротора, ось ротора при вращении будем считать параллельной первоначальной оси вала. В этом случае поверхность слоя жидкости в роторе можно принять цилиндрической с осью симметрии, совпадающей с осью вращения. Таким образом, наличие жидкости в роторе увеличивает неуравновешенность системы. [c.351]

Для цилиндрических координат при условии круговой симметрии (т. е. все величины не зависят от 9) получим [c.227]

Значительно меньшие нарушения структуры должны вызывать открытые стержневые датчики. На рис. И. 18 приведена конструкция подобного зонда и картина распределения электрического поля в нем, снятая на плоской модели из электропроводной бумаги. Даже при идеальной цилиндрической симметрии электриче- [c.82]

В случае достаточно длинного цилиндрического сосуда можно считать, что распределение свободных радикалов по сосуду обладает осевой симметрией и не зависит от расстояния 2 до основания цилиндра, т. е. п в данной точке является функцией только расстояния г от оси сосуда. [c.294]

В 5,3 раза, тогда как левая компонента становится уже лишь в 1,7 раза по сравнению с соответствующими высокотемпературными компонентами рис. 10.1. Аналогичные температурные изменения мессбауэровских спектров гемина ранее наблюдали Шульман и Вертхейм [13]. Обнаруженный эффект, естественно, не может быть обусловлен присутствием в молекулярном кристалле гемина двух различных окружений ионов железа. Изменение мессбауэровского спектра производных гемина в интервале температур 10—40° К было объяснено тем, что на ядрах железа в этих соединениях появляется магнитное поле напряженностью около 10 кэ. Если ось симметрии цилиндрически симметричного градиента электрического поля совпадает с осью магнитного поля, то уширение компонент квадрупольного дублета будет пропорционально величине проекции [c.419]

Для перевозки сжиженных газов в СССР применяют цистерны с верхним наливом т сливом (рис. 6). Цистерна представляет собой сварной цилиндрический сосуд со сферическими днищами 4, расположенный на четырехосной платформе 5. В верхней части цистерны по вертикальной оси симметрии имеется люк-лаз с внутренним диаметром 450 мм. Крышка люка выполнена-в виде плоского фланца, на котором расположены сливно-наливная н предохранительная арматура и арматура для контроля сливно-наливных операций. Люк вместе с арматурой закрывается пред- [c.120]

Электронное облако ст-связи, расположенное вдоль оси, соединяющей центры атомов, имеет цилиндрическую симметрию относительно этой оси. Поворот одного из атомов вокруг данной оси не изменит распределения электронной плотности в ст-связи и, следовательно, его можно осуществить, не разрывая и не деформируя данную связь. Изложенное объясняет давно известный химикам факт возможности свободного вращения атомов вокруг сдязи С—С, обусловливающий отсутствие цис- транс-изомерин у производных этана и других органических соединений с одинарной связью между атомами углерода. [c.90]

В отличие от а-связи я-связь не обладает цилиндрической симметрией относительно оси, соединяющей центры атомов. Поэтому поворот одного из атомов вокруг данной оси приведет к изменению конфигурации электронных облаков. Как видно нз рис. 1.43, при повороте атома на 90° я-связь разорвется (о-связь при этом останется без изменений). Поскольку разрыв я-связи требует значительной затраты энергии, свободное вращение вокруг связи С—С в молекуле С2Н4 невозможно, что проявляется в существовании цис-транс-изомерии производных этилена. [c.91]

Рассмотрим особенности строения молекул и электронной структуры некоторых родоначальников важнейших классов органических соединений. При этом будем пользоваться методом локализованных МО, который позволяет приписать связи пару электронов на ЛМО. В мнвгоатомных органических молекулах принято подразделять орбитали (и связи) на ст и л. Первые обладают цилиндрической симметрией относительно оси связи. Если в молекуле есть плоскость симметрии, общая или локальная (у фрагмента), то о-орбитали симметричны, а 1х-орбитали антисимметричны относительно операции симметрии в плоскости. Разделение электронной плотности в молекулах на независимые сг- и л-составляющие, которое предложено Хюккелем, приближенное, так как все электроны взаимодействуют. Этан. Нежесткие молекулы. СгН — первый после метана член [c.105]

В качестве наглядного примера рассмотрим взаймодействие двух зарядов, распределенных по закону цилиндрической симметрии. В этом случае каждый мультипольный момент можно [c.195]

Чтобы описать температурное поле в таком цилиндрическом слое с текущим через пего газом, нужно составить дифференциальный тепловой баланс для элемента объема насадки (рис. 2). В нредгюложении, что стенка трубы нагревается или охлаждается однородно, используем условия симметрии. [c.435]

Мы говорим повернем группы, вращать будем. А надо ли при этом тратить какое-то усилие, затрачивать энергию или нет Поскольку ст-связь между углеродными атомами полностью симметрична относительно линии, связывающей эти атомы (имеет цилиндрическую симметрию), степень перекрывания ст-орбиталей, а следовательно, прочность ст-связи будут одинаковы при вращении атомов относительно этой линии, т.е. все эти расположения, конформации должны быть одинаковы. Так долгое время и считалось, однако оказалось, что, судя по некоторым физическим свойствам, вращеиие вокруг С-С-связи не совсем свободно. Это выяснил американец Питцер в 1936 г. Для этого надо затра чивать энергию, и энергетический барьер этана составляет примернс) 3 ккал/моль. Покажем это на графике зависимости потенциальной энер гии от угла вращения метильной группы вокруг С-С-связи (рис. 2.5). [c.31]

Решение 1. Поскольку течение осуществляется в трубе, используем цилиндрическую систему координат. Течение изотермическое, и жидкость несжимаема поэтому уравнения движения, неразрывности и определяющее уравнение полностью определяют течение. Из соображений симметрии будем считать, что в направлении 0 течение отсутствует и vq = 0. Движение полностью развившееся — это означает, что dvJdt = 0. Уравнение неразрывности принимает вид [c.156]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология