Неустойчивость течений Гельмгольца

Неустойчивость течений Гельмгольца [c.84]

Переход А — граница между расслоенным 3 и перемежающимся 2 или дисперсно-кольцевым 5 режимами течения. Авторы [6] описывают этот переход в терминах классической неустойчивости Кельвина — Гельмгольца и выражают его в безразмерном виде с помощью соотношения между Р к X. [c.185]

Второй обусловлен нестационарным вихревым образованием, в которое сворачивается струя запыленного газа, распространяющаяся в чистый газ за УВ. При этом расстояние от УВ до этого вихря увеличивается с течением времени. Тем самым такой механизм не может быть использован для сравнения со стационарными данными по времени задержки подъема пыли. И, наконец, третий возможный механизм подъема частиц вверх связан с неустойчивостью Кельвина-Гельмгольца сдвигового слоя, развивающейся в стратифицированном слое под действием внутренних волн и внешних возмущений. [c.20]

Весьма схожая с описанной в [1.91] картиной течения в пограничном слое является схема течения, предложенная в [1.32, 1.81] на основании результатов визуальных исследований пристеночной турбулентности. В ней используется идея объяснения механизма обновления течения вблизи стенки за счет неустойчивости Гельмгольца. В рассматриваемой в [1.32, 1.81] схеме течения основным модулем течения также является поперечно ориентированный вихрь, возникающий в результате неустойчивого взаимодействия смежных зон ускоренной и замедленной жидкости в пристеночной зоне турбулентного пограничного слоя. Однако интерпретация наблюдаемых событий в [1.32, 1.81] несколько отличается от трактовки, предлагаемой в [1.91. [c.68]

На рис. 1.50 схематически изображены последовательные стадии (в движущейся системе координат) картины течения в пограничном слое, составленной на основе стереоскопических визуальных исследований [1.81]. В качестве отправной точки отсчета выбран момент появления фронта ускоренной жидкости в пристеночной области течения. По мере продвижения по потоку ускоренная жидкость вытесняет и разгоняет замедленную жидкость. При этом между этими двумя зонами формируется интенсивный слой сдвига, в котором вследствие неустойчивости Гельмгольца образуется поперечно ориентированный вихрь (рис. 1.50 а). Этот вихрь обычно появляется на расстоянии [c.68]

Рис. 6.10. Движение, вызванное равномерным потоком однородно стратифицированной жидкости над синусоидальным рельефом малой амплитуды. Волнистые линии показывают перемещение изопшшическнх поверхностей, конфигурации равиовесия которых горизонтальны, а прямые линии соединяют гребни и впадины, (а) Для рельефа с малой длиной волны, т. е. с волновым числом к > N 11, где N — частота плавучести, а С/ — скорость жидкости относительно земли (типичное значение выражения и1Ы для атмосферы равно 1 км). Рисунок выполнен для Ш = 1,25 N. Отметим уменьшение амплитуды с высотой, показывающее, что энергия задерживается около земли. В и Н показывают соответственно положения максимумов и минимумов возмущения давления, т. е. существует всасывание над гребнями. Когда нижняя половина плоскости является жидкостью, это может привести к неустойчивости Кельвина—Гельмгольца, если относительная скорость жидкостей достаточно велика, чтобы вса-сыванпе преодолело силу тяжести, (б) Отклик иа рельеф с большой длиной волны, т. е. когда к < N/1/ (рисунок выполнен для ки = 0,8Л ). Теперь пере-меш,е1И1е изопикн равномерно с высотой, но волновые гребни движутся вверх по течению с высотой, т. е. фазовые линии наклонены, как показано. Групповая скорость относительно воздуха направлена вдоль этих фазовых линий, но групповая скорость относительно земли направлена под прямым углом, т. е. вниз по течению и вверх. Высокое и низкое давления находятся теперь в узлах, поэтому существует равнодействующая сила на рельеф в направлении потока.

Справочник химика 21

Химия и химическая технология