Скорость градиент относительная

Закон вязкого течения Ньютона. Вязкость. Ньютон (1687 г.) предположил, что внутреннее трение при течении жидкости зависит от относительной скорости и перемещения ее частиц. Закон вязкого течения жидкости, установленный Ньютоном, постулируется так сила внутреннего трения, проявляющаяся при перемещении одного слоя жидкости относительно другого, прямо пропорциональна градиенту относительной скорости этого перемещения и поверхности слоев. Математическая запись закона Ньютона такова [c.119]

Рис. 2.1.1. Схема измерения коэффициентов вязкости НЖК методом затухания колебаний стеклянной пластины, погруженной в сосуд 1 с НЖК (а) и относительное расположение пластины в сосуде 1 и векторов скорости, градиента скорости и

Величина сопротивления, оказываемого смазкой перемещению, зависит от градиента скорости сдвига (относительного движения слоев смазки при перемещении). По этой причине вязкость смазок при данной температуре не является постоянной величиной при увеличении скорости деформации она снижается (рис. 65). Вязкостно-скоростная характеристика смазок опреде- [c.248]

Согласно закону Ньютона, сила внутреннего трения, возникающая при перемещении одного слоя жидкости или газа относительно другого, прямо пропорциональна градиенту относительной скорости перемещения и площади соприкосновения этих слоев. [c.227]

Можно говорить о среднем градиенте скорости потока, скорость которого изменяется от минимальной величины у стенок до максимальной величины в центре потока. Если сечение потока круглое, то в любом направлении по радиусу средние градиенты скорости равны относительная деформация сечения во всех направлениях будет одинакова, форма сечения при этом не изменится, увеличится только величина сечения по выходе из шприц-машины. Но если профилирующее отверстие будет иметь квадратное сечение, то средние градиенты скорости в разных направлениях будут неодинаковы. Это приводит к тому, что молекулы каучука, находящиеся в зонах более высокого градиента скорости, при выходе из головки шприц-машины будут в большей степени проявлять свои упругие свойства и в этих зонах произойдет наибольшее увеличение размеров сечения полуфабриката, который будет иметь не квадратное сечение, а сечение с выпуклыми сторонами. [c.304]

В каналах второй группы силовое поле складывается в основном пз сил трения, сил инерции, появляющихся в местах, где скорости потока относительно стенок канала изменяются- по величине или по направлению, и сил, вызываемых соответствующими градиентами давления (для газов, близких по удельному весу к воздуху, при давлении на всасывании, близком к атмосферному, силы веса можно не учитывать). [c.8]

Эта формула не учитывает влияния центробежных сил, вызванных искривленностью канала. Как показано выше, теоретическое распределение относительных скоростей по ширине канала в плоскости вращения описывается уравнением (3. 13). Так как величина Аси тем больше, чем больше градиент относительной скорости, то для случая обратно загнутых лопаток (Ра, <90°), где радиус кривизны канала положительный, кривизна лопатки уменьшает градиент скорости, а вместе с ней и величину A . В случае же лопаток, загнутых вперед (Рал > 90°), радиус кривизны лопатки отрицательный и кривизна лопатки увеличивает градиент скорости. Это значит, что при <90° уравнение (3. 27) дает при прочих равных условиях несколько заниженное значение ц. При Ра > > 90° эта формула несколько завышает коэффициент fi. Здесь также не учитывается влияние косого среза канала, который при отсутствии вращения дает отклонение выходящей струи в сторону укороченной стенки. Кроме того, здесь не учитываются толщина лопатки, а также явления, связанные с процессом выравнивания давления на периферии. [c.68]

Рис. 2.2. а — молекула в потоке жидкости б — градиент скорости, в — изменение скорости жидкости относительно молекулы. [c.32]

Далее, тензор градиентов скорости (в размерной форме) можно представить р виде суммы симметричного и антисимметричного тензоров, причем последний характеризует вращение жидкости как твердого тела с угловой скоростью, равной половине вектора вихря. Свободно взвешенная в жидкости сферическая частица будет стремиться прийти во вращение с такой же угловой скоростью. Благодаря инерции частицы скорость ее вращения будет подстраиваться к скорости вращения жидкости с временем релаксации, равным произведению отношения плотностей частицы и среды на характерное время Однако, как было отмечено выше, при малых числах Рейнольдса, рассчитанных по радиусу частицы и скорости ее относительного движения, величина aVv мала по сравнению с временным масштабом мелких вихрей, а для взвесей частиц в капельных жидкостях отношение плотностей частиц и среды будет порядка единицы.Отсюда следует,, что время релаксации много меньше временного масштаба мелких вихрей, т. е. скорость вращения частицы можно считать всегда совпадающей с локальной скоростью вращения жидкости. [c.105]

Чтобы избавиться от этой неопределенности, Кирквуд и Вуд [2 1 подробно исследовали одномерную модель, учитывающую, что за детонационной волной следует волна разрежения. Рассмотрение основано на применении метода характеристик к реагирующим газовым смесям (см. 3 главы 4 или работу I ]). При анализе был использован тот факт, что характеристики распространяются с замороженной скоростью звука. С учетом этого свойства показано, что передний фронт волны разрежения можно гладко сшить с задним фронтом детонационной волны только в той точке, где скорость газа относительно детонационной волны равна замороженной скорости звука д/. Из анализа характеристик (главным образом из требования, что в точке сшивки детонационной волны с волной разрежения градиенты давления и скорости должны оставаться конечными) найдено, что условие, которому необходимо удовлетворить в этой точке, имеет вид [ср. с соотношениями (4.44), (4.45) и (4.81)] [c.219]

Пусть вдоль неподвижной поверхности (рис. 1.5, а) движется жидкость, причем непосредственно у поверхности (стенки) скорость ее относительно стенки равна О — так называемая "концепция прилипания" (жидкости к поверхности). По мере удаления от стенки по нормали и скорость возрастает по некоторому закону на расстоянии п от стенки она равна w, на расстоянии п + Ап равна w + Aw. Таким образом, на участке нормали Ап наблюдается приращение скорости Aw, так что среднее (на участке Ап) значение градиента скорости равно [c.61]

Стоящий обычно перед градиентом знак минус показывает, что концентрация Сд уменьшается в направлении диффузии. Градиент тем больше, чем большее сопротивление встречает диффузия молекул вещества А. Величина этого сопротивления пропорциональна концентрациям молекул Сд и Св (в пространстве, в котором происходит диффузия). Она будет тем меньше, чем больше результирующая скорость Х0В (относительно стенок сосуда) молекул вещества В в направлении, противоположном движению вещества А, и тем больше, чем больше результирующая скорость ша (относительно стенок) диффузии молекул компонента А [c.451]

Также легко уяснить себе зависимость скорости диффузии от температуры. Более высокая температура означает более высокие молекулярные скорости и более быструю диффузию. Наличие температурных градиентов приводит к возникновению термической диффузии. Явление термической диффузии заключается в том, что наличие градиента температур в смеси двух газов приводит к возникновению градиента относительных концентраций этих компонентов. Если смесь, как целое, находится в состоянии покоя, градиент концентрации при равновесии 28 [c.28]

Если учесть, что отношение GJS равно скорости потока газа на полное сечение аппарата (при нормальных условиях), и употребить объемный коэффициент массообмена уравнение массообмена (10.20) можем записать в виде градиента относительного потенциала по высоте слоя [c.299]

Согласно закону Ньютона сопротивление (сила) сдвига на единицу площади / пропорциональна градиенту скорости или относительной скорости смещения, т. е. [c.315]

ЭТО выражается формулой (2.66). Кроме того, Льюис и Эльбе считают, что в уравнение диффузии входит градиент абсолютной концентрации, в то время как в действительности при неизотермической диффузии в него входит градиент относительной концентрации (см. выше). Так как плотность газа обратно пропорциональна температуре, то допущение (2.66) сводится к тому, что относительная концентрация везде постоянна, что при правильном написании уравнения диффузии привело бы к полному отсутствию диффузии. При том же неправильном способе написания уравнения диффузии, которым пользуются Льюис и Эльбе, допущение (2.66) приводит только к тому, что величина Ыо, 5 ., стоящая под знаком производной во втором (конвективном) члене, оказывается постоянной. В результате указанный член выпадает, становится возможным переход от уравнения в форме (2.76) к (2.77), и именно по этой причине уравнение в общем случае интегрируется в квадратурах. В действительности уравнение может быть проинтегрировано в квадратурах только приближенно, для предельного случая очень сильной зависимости скорости реакции от температуры. [c.284]

Массовая скорость Уг компонента i равна сумме средней массовой скорости V центра масс смеси и скорости диффузии (относительно центра масс), которая вызвана молекулярным переносом за счет градиента концентрации компонента г (этот вопрос обсуждается в 3.2 и в гл. 5) [c.36]

Для пластичных жидкостей (не ньютоновских) градиент скорости и относительно расстояния у будет пропорционален разности действительного напряжения т и напряжения То (ниже которого жидкость теряет текучесть) [c.117]

Очень простой способ увеличения скорости коагуляции аэрозоля— это турбулизация его с помощью вентилятора. Вихри увеличивают скорость частиц относительно друг друга, поэтому вероятность их столкновения, а следовательно, и скорость коагуляции возрастает. Скорость коагуляции однородных сферических частиц с радиусом г в ламинарном потоке жидкости с градиентом скорости ди дг, перпендикулярным линиям тока, равна [c.160]

Ни один из градиентов не является строго изокинетическим (ему бы отвечала горизонтальная прямая). Вместе с тем изменения скорости для относительно пологих градиентов, с интервалом концентраций в 15%, невелики (жирные линии). Во всех случаях при таком интервале скорость движения частиц от мениска сначала несколько повышается за счет увеличения радиуса, затем немного снижается за счет нарастания вязкости раствора. В целом эти два фактора компенсируют друг друга, и скорость оседания частиц у дна пробирки примерно такая же, как у мениска жидкости. [c.226]

Кривая 6 отвечает телу, обладающему свойствами, противоположными свойствам ньютоновской жидкости. Она характеризует идеально хрупкое твердое тело. До некоторого предела напряжения деформации нет (здесь не градиент скорости, а относительная деформация), но после достижения критической величины [c.35]

Режимы движения фаз в колонных аппаратах чрезвычайно многообразны. Знание закономерностей поведения фаз в каждом режиме и пределов изменения гидродинамических параметров, в которых существует тот или иной режим, соверщенно необходимо при правильном определении условий проведб йя химических и тепло-массообменных процессов. Многообразие режимов движения фаз в аппаратах колонного типа обусловлено многими факторами в частности, многообразием участвующих в движении сред (твердые, жидкие и газообразные), многообразием величин и направлений скоростей фаз, различными условиями ввода и вывода фаз, возможностью возникновения различного рода неустойчивостей в двухфазном потоке, возможностью протекания процессов дробления и коагуляции частиц, а также влиянием поверхностно-активных веществ и различных примесей на поведение капель и пузырей. Однако при всем многообразии различного вида течений, встречающихся в колонных аппаратах, можно вьщелить определенный класс дисперсных потоков, которые имеют ограниченное число установившихся режимов, а поведение фаз в этих режимах определяется общими для всех систем закономерностями. Такие потоки можно назвать идеальными. Они существуют при скоростях движения фаз, сравнимых со скоростью их относительного движения. При этом частицы распределены достаточно равномерно по сечению аппарата если и существуют градиенты концентрации дисперсной фазы, то они имеют конечную величину. Это означает, что концентрация частиц в среднем меняется от точки к точке непрерывным образом. Форма частиц близка к сферической, а их размер не слишком отличается от среднего размера частиц в потоке. [c.86]

Что касается вопроса о направлении градиента относительной скорости в межлонаточном канале, то из кривых, полученных А. Д. Тарасовым и И. Л. Локшиным, может создаться впечатление, что в реальном колесе характер изменения скоростей противоположен характеру, описываемому уравнениями (3. 13) и (3. 15). Однако при рассмотрении остальных экспериментальных кривых можно убедиться, что полученный этими авторами характер течения в периферийной зоне не отражает явления во всем канале Как явствует из графиков на рис. 3. 13, 3. 16, в областях, доста точно удаленных от периферии, характер изменения относитель ных скоростей на режимах, не очень резко отличающихся от опта мального, качественно согласуется с уравнениями (3. 13) и (3. 15) Вблизи периферии происходят некоторая перестройка потока и изменение характера распределения скоростей в канале. [c.64]

При переходе от неподвижного слоя ионита к псевдо-ожижеиному (взвешенному), в котором частицы беспорядочно двигаются под влиянием энергии потока, скорость жидкости относительно зерен слоя падает прн одинаковых скоростях относительно стенок аппарата. Это обстоятельство, г также перемешивание зерен вдоль слоя, в котором раствор имеет резкий градиент ко1щент- [c.140]

Фирмой Ri hter разработана специальная таблетка в пленке, так называемая система Oros . Ядро таблетки покрыто полупроницаемой мембраной, в которой имеется отверстие определенного размера. После перорального приема таблетки вода проникает через мембрану, образует с ядром насыщенный раствор и тем самым создает осмотический градиент относительно окружающей среды. Выравнивание осмотического давления возможно при выходе раствора наружу. Объем насыщенного раствора, выходящего наружу в единицу времетш, равен объему воспринятой воды. Пока имеющегося количества активного вещества достаточно для образования насыщенного раствора, высвобождение активного вещества идет с постоянной скоростью [27]. [c.590]

Существенно, что в правой части уравнения (2.89) зависимость скорости растворения от концентрации целевого компонента в окружающей среде сосредоточена в последнем сомножителе, а остальные величины правой части являются функциями доли нерастворенного вещества у. Действительно, каждым определенным размерам и форме областей а и б соответствует определенное значение у и, следовательно, величина поверхности растворителя 5 является функцией степени относительной отработки у. Градиент относительной концентрации д Jдn)s зависит от конфигурации зоны б и формы поверхности растворения и также будет функцией доли нерастворенного вещества [c.127]

Предпримем попытку установить связь между обобщенными потоками и обобщенными силами Х . Прежде всего заметим, что наблюдаемый на опыте -ый обобщенный поток заведомо зависит от сопряженной с ним силы X . При наличии эффектов увлечения значение / определяется также силами, вызывающими самопроизвольный перенос обобщенных координат, увлекающих -ую обобщенную координату. Так, поток массы заряженных частиц в системе зависит не только от градиента соответствующего химического потенциала, но и от градиента электрического потенциала, поскольку последний является источником самопроизвольного переноса электрических зарядов, увлекающих массы заряженных частиц. Перенос той или иной обобщенной координаты (например, массы /с-го компонента) всегда сопровождается трением субстрата переноса о среду. Сила трения зависит от скорости переноса относительно среды. Среда в общем случае не является неподвижной. Поэтому скорость переноса 1-ой обобщенной координаты относительно среды зависит от значения и направления потоков других обобщенных координат. Дополнительным источником, определяющим взаимосвязь обобщенных потоков, могут быть диссипативные эффекты, производимые каждым из них. Учитывая сказанное, можно утверждать, что в общем случае каждыйТиз обобщенных потоков определяется всеми без исключения обобщенными силами, т. е. [c.82]

Поток жидкости вызывает перенос суспендированных частиц вдоль него. Центр массы частицы движется со скоростью Ыц, соответствующей скорости жидкости в том месте, где она находится. Однако движением, представляющим интерес в нашем случае, будет вращательное движение частицы относительно ее центра массы. Оно легко описывается для тонкой палочкообразной частицы, расположенной в плоскости. ху, как показано на рис. 128. Два конца каждой частицы будут, очевидно, иметь относительно центра массы координаты у, равные -газ1пф и —аз1пф, где 2а— длина каждой палочки и ф—угол ориентации относительно направления Л. Если использовать величину >=йи с1у для обозначения градиента скорости, то два конца палочки будут двигаться со скоростями ра51пф относительно центра массы, движущегося со скоростью В результате, очевидно, получится вращение относительно оси, параллельной направлению 2. [c.499]

Если экспериментально установлено, что величина п остается неизменной в некотором диапазоне изменения величины 2>2qlr.D , то, согласно уравнению (32), значение градиента скорости определяется очень просто. Иначе говоря, кривая зависимости напряжение сдвига —истинный градиент скорости и кривая зависимости напряжение сдвига—средний градиент скорости 32qlTzD ) будут иметь совершенно одинаковую форму, отличаясь друг от друга лишь тем, что кривая истинного градиента скорости сдвинута относительно кривой среднего градиента скорости вдоль оси градиентов скорости пропорционально величине (Зп +1/4п ). Поскольку в логарифмических координатах тангенс угла наклона обеих кривых совершенно одинаков, то из сопоставления уравнений (23) и (34) следует, что величина п должна быть равна п. Приравнивая уравнение (23) к уравнению (34), получаем [c.59]

Вязкостные свойства смазок имеют не меньшее значение, че.м для мннеральных масел. Величина сопротивления, оказываемого с.мазкой перемещению, зависит от градиента скорости сдвига (относительного движения слоев смазки при пере.чещсини). По этой причине вязкость смазок при данной температуре ие является постоянной величиной прн увеличении скорости деформации она сндь кается (рис. 49). Вязкостно-скоростная характеристика смазок определяется от-ношеиие.м эффективных вязкостей при двух различных скоростях деформации и постоянной температуре. Чем больше отношение вязкостей, тем лучше эксплуатационные свойства смазок. [c.176]

Если для условий повышенной влажности воздуха осаждение влаги на проводах не является безусловно доказанным фактом, то при туманах такое осаждение несомненно должно иметь место. В какой степени это улавливание капель проводами буде7 отражаться на их коронировании, зависит от водности тумана и джперсног состава капель. При заданных характеристиках тумана количество воды, попадающей на провода, определяется коэффициентами улавливания капель тумана, который в свою очередь зависит от ряда факторов, среди которых в первую очередь следует назвать градиент электрического поля на поверхности проводов, скорость движения тумана (скорость ветра) относительно проводов и размер проводов. [c.182]

Качественно эффект изменения размеров зерна можно оценить следующим образом очевидно, что в сферическом зерне скорость перемещения относительно центра при изменении степени набухания тем выше, чем дальше от центра зерна расположен рассматриваемый бесконечно малый элемент объема и чем больше градиенты химических потенциалов компонентов в этой точке зерна. Для обмена двух ионов можно, следовательно, в первом и заведомо грубом приближении положить v= —сот- grad p.i, где ю — некоторая константа. Тогда уравнение (3. 13) с учетом уравнения для диффузионного потока вида (3. 14) (влиянием поля и коэффициентами активности мы пренебрегаем) преобразуется к виду [c.266]

На этом рисунке отчетливо проявилось сгуш ение линий тока к западной границе океана и разрежение их в восточных областях. Изогипсы уровня океана, вычисленные Стоммел ом для того же случая, изображены на рис. 67. Они также сгущаются на западе и разрежаются на востоке. Замечательное явление — бета-эффект — получило свое объяснение. Всегда после разгадки какого-то непонятного явления множеству читателей начинает казаться, что в сущности так оно и быть должно бессмертен прецедент колумбова яйца . Так и в данном случае многие читатели могут отметить, что асимметрию поля линий тока, поля изогипс, поля скоростей течений относительно среднего меридиана надо было бы ожидать, даже не производя выкладок Стоммела . Против такого заявления трудно возразить наличие кориолисовых сил порождает геострофические течения в воздушной и водной среде, которые в чистом виде всегда перпендикулярны к вектору, изображающему градиент давления в среде это относится к полю, в котором параметр Кориолисапостоянен если при перемещении из одной точки меридиана в другую меняется проекция угловой скорости вращения Земли на вертикаль — меняется параметр Кориолиса,— то тем самым вносится асимметрия кориолисова поля относительно средней параллели а эта асимметрия должна вносить асимметрию поля линий тока относительно перпендикулярной оси, т. е. относительно среднего меридиана. Как и на рис. 65, на рис. 67 видна (и притом усилившаяся) асимметрия изогипс относительно средней параллели. [c.121]

В работах [108, 176] экспериментально исследовалось напорное движение пены по трубам с неразрушающими скоростями (средняя скорость не превышала 1 м/сек). Было установлено, что водно-сульфонольная воздушная пена обладает свойствами вязкопластичной жидкости Шведова — Бингама. При течении в круглой трубе радиуса а под действием градиента давления АР/L она имеет четко выраженное квазитвердое ядро радиуса Гд = TqL/AP и скорость скольжения относительно стенок трубы = 2тгаАР6/р по жидкому слою толщиной 6 с линейным распределением скорости. Для реологических параметров пены — предельного напряжения сдвига Tq, коэффициента бингамовской вязкости и толщины смазочного слоя 6 — [c.269]

При совместном падении группы частиц (стесненное падение) гидродинамические условия обтекания их жидкостью иные, чем при свободном падении. При стесненном падении встречные потоки жидкости, обтекающие частицы, движутся в промежутках между частицами. Сужение сечений потоков увеличивает градиент относительной скорости жидкости, что в свою очередь увеличивает касательные напряжения, действующие на поверхности частиц. Кроме того, повышается разрежение в вихревых зонах за частицами вследствие увеличения скоростей потоков в промежутках между частицами следующего ряда, хотя размеры зон несколько уменьшаются. Это приводит к увеличению перепада давления между передней и задней сторонами частицы. Указанные причины вызывают повышение гидродинамического сопротивления частиц и потому при действии одной и той же активной силы (например, силы тяжести) скорость частиц при совместйом падении будет меньше скорости их свободного падения.. Чем меньше расстояние между частицами, т. е. чем больше их объемная концентрация, тем меньше будет скорость стесненного падения. [c.156]

Лично автор склонен думать, что эта теория имеет наибольший интерес в случае процессов жидкостной экстракции, сопровождающихся химической реакцией [16]. Действительно, когда приведены в контакт две жидкости, то более вязкая жидкость (или жидкость, диспергированная в виде очень мелких капель) ведет себя как твердое тело в том смысле, что относительное движение двух фаз происходит полностью или главным образом за счет высоких градиентов скорости в менее вязкой фазе, вблизи границы раздела фаз. Если реакция протекает в менее вязкой фазе, то процесс близок по условиям, допущенным в упомянутой выше теории. В качестве примера можно привести алкилирование сжиженного нефтяного газа в сернокислотных реакциях [17]. В работе Ритема и Мееринка [16] представлена довольно полная обработка экстракции жидкость — жидкость с химической реакцией. [c.116]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология