Эксперименты во вращающейся системе координат

Мы можем рассматривать член (о — о>о)/у как некоторое редуцированное постоянное поле В во вращающейся системе координат. Тогда 1 будет прецессировать вокруг суммы В и В, (рис, 4.8), т. е. вокруг так называемого эффективного поля Это дает иам критерий для выбора величины напряженности поля В1 поскольку большинство экспериментов построено в расчете на то, что во вращающейся системе координат все векторы вращаются вокруг одной и той же оси, не следует слишком сильно отклоняться от этого условия, другими словами, угол 0 иа рнс. 4,8 должен быть малым, 9 можио определить уравнением [c.108]

Все это станет намного яснее, когда мы перейдем к реальным экспериментам. Введение подходящих фазовых соотношений между наборами импульсов для воздействия на отдельные компоненты общей намагниченности-один из важнейших элементов импульсного ЯМР. Теперь мы будем обозначать импульсы в форме (л/2)<р, где ф обозначает фазу импульса и соответственно ось, вокруг которой вращается намагниченность во вращающейся системе координат. Таким образом, (1г/2) -импульс поворачивает намагниченность вокруг оси. х и оставляет ее иа оси у (к/2)у поворачивает вокруг оси и т. д. (рис, 4.17), Повороты принято считать происходящими по часовой стрелке (реальное направление зависит от знака у, но, поскольку ои постоянен для одного типа ядер, не имеет значения, какое конкретно направление мы выберем). Во многих экспериментах меняется также и фаза приемника, которую мы будем обозначать просто буквами х, у и т.д., подразумевая при этом, что прн необходимости в дальнейшем будут использованы процедуры численной коррекции фазы. Дополнительные сложности, вносимые фазой приемника, будут обсуждены в следующем разделе, [c.117]

В экспериментах ЯМР поле В складывается из статического магнитного поля Во и вращающегося поля Bi. Поле Oo направлено вдоль z-o h декартовой системы координат, а поле вращается с частотой со по часовой стрелке в плоскости х,у (см. рис. VII. 1). Таким образом, компоненты поля В имеют вид [c.426]

Эксперимент по импульсному ЯМР можно представить в несколько упрощенной форме, используя представления о вращающейся системе координат [1]. Это позволяет провести более наглядное объяснение действия 90°- и 180°-импульсов и процессов спин-решеточной и спин-спиновой релаксации. Во вращающейся системе координат лабораторная система координат вращается с частотой Лармора шо, соответствующей напряженности внешнего магнитного поля Но. ВЧ-поле (Я1), осциллирующее на частоте шо во вращающейся системе координат, будет, следовательно, постоянным. [c.215]

Если указанное выше отношение остается постоянным, когда сам эксперимент вращается в пространстве (а система координат, в которой проводится измерение, фиксирована), то будет иметь место менее тривиальный физический закон. Эти два случая инвариантности эквивалентны, если пространство изотропно. [c.194]

К сожалению, импульсы работают не точно так, как мы себе это представляем в особенности это относится к л -импульсам. Уже самый простейший их дефект-неточная длительность - ухудшает эксперимент Карра-Парселла, поскольку в нем намагниченность постоянно вращается в одну и ту же сторону, в результате чего все ошибки накапливаются. В качестве упражкетшя на владение моделью вращающейся системы координат сравните эксперимент Карра-Парселла с его модификацией [c.137]

Во вращающейся системе координат вектор намагниченности М, который можно отнести к линии Vpg, медленно вращается в плоскости y, z вокруг S] (см. рис. VII. 2,6). Это вращение накладывается на быструю прецессию вокруг оси г в лабораторной системе координат в виде нутации. Осцилляцию Торри называют поэтому также переходными нутациями. Их максимум и минимум соответствует прохождению М через положительное или отрицательное направление оси у. В первоначальном эксперименте они индуцировались радиочастотным импульсом, включаемым на короткое время вдоль поля B (ср. гл. VII). [c.326]

Изменим условия эксперимента, сдвинув несущую частоту импульса Уо в область более низких частот по сравнению с частотой резонанса ядер VI (см. рис, 5.39, в, г). В результате воздействия ВЧ-импульса вектор М вновь отклонится к оси у, так как в широкой полосе возбуждения присутствует и частота VI. Во вращающейся системе координат отдельные вектора намагниченности начнут вращаться вокруг оси /, поскольку частоты и VI теперь не совпадают. Одновременно будет происходить рассыпание векторов в веер, как в предыдущем случае. Фиксируя суммарную намагниченность вдоль оси у, мы получим экспоненциально затухающую синусоиду с периодом 1/(У1—Уд). Она содержит информацию как о частоте VI (т.е. фактически о химическом сдвиге), так и о форме линии. Для многоспиновых систем спад индуцированного сигнала (СИС) выглядит как сложная интерферограмма многих спадающих по экспонентам синусоидальных колебаний. СИС содержит всю информацию о химических сдвигах, расщеплении сигналов и их интенсивности, т.е. является одной из форм ЯМР-спектра-спектра во времен- [c.325]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология