Лармора частота

При наложении внешнего статического магнитного поля Но) такие магнитные ядра, как протон Н, претерпевают прецессию, частота которой (соо или vo) определяется уравнением Лармора-. [c.310]

Метод ЯМР основывается на следующем эффекте. Если система, обладающая ядерным спином, находится в тепловом равновесии с окружающей средой и располагается в сильном постоянном магнитном поле, то при наложении слабого радиочастотного поля с резонансной частотой (частотой Лармора) ядро индуцирует сигнал величиной [139] [c.108]

В классической механике показано, что момент сил, действующих на магнитный момент, наклоненный под произвольным углом >0 к направлению магнитного поля Яо, вынуждает его прецессию вокруг поля Яо с частотой Лармора [c.254]

Для описания взаимодействий внутри спиновой системы вводят также другую постоянную времени релаксации Т2, характеризующую время, за которое теряется когерентность прецессии ядерных спинов, т. е. происходит из расфазировка. Согласно теореме Лармора магнитный диполь, помещенный в магнитное поле величиной Но под некоторым углом к его направлению, совершает прецессию вокруг направления поля с круговой частотой o = YЯo Каждый магнитный диполь в системе взаимо-,действующих спинов находится не только в приложенном поле [c.252]

Под влиянием внешнего магнитного поля Яо электроны в атомах прецессируют вокруг направления поля с частотой Лармора [c.62]

X- или г/-компоненты и лежит вдоль оси г. Индивидуальные моменты прецессируют вдоль оси г, причем частота классической прецессии Лармора соо = уЯо в угловых единицах. [c.410]

Периодическое изменение свойств воды с ростом напряженности поля можно объяснить закономерностью Лармора, согласно которой прецессия электронов в магнитном поле линейно связана с его напряженностью. По мере изменения напряженности магнитного поля и следовательно его частоты могут периодически возникать резонансные системы. В физике твердого тела установлено, что магнитные свойства твердых тел находятся в немонотонной осциллирующей зависимости от [c.94]

Ось протона, обладающего спином (вектор углового момента), действительно вращается относительно направления поля с такой же частотой, известной как ларморов-ская частота. Угол между вектором углового момента и Нд постоянен, так что компонент углового момента вдоль [c.344]

Эксперимент по импульсному ЯМР можно представить в несколько упрощенной форме, используя представления о вращающейся системе координат [1]. Это позволяет провести более наглядное объяснение действия 90°- и 180°-импульсов и процессов спин-решеточной и спин-спиновой релаксации. Во вращающейся системе координат лабораторная система координат вращается с частотой Лармора шо, соответствующей напряженности внешнего магнитного поля Но. ВЧ-поле (Я1), осциллирующее на частоте шо во вращающейся системе координат, будет, следовательно, постоянным. [c.215]

Поэтому в спектре атома водорода в дополнение к исходным линиям при наличии магнитного поля должен появиться ряд новых линий, расположенных по обе стороны от основных. Это связано с тем, что m и т могут принимать как положительные, так и отрицательные значения. Более того, линии должны располагаться на равных расстояниях, пропорциональных напряженности магнитного поля Н. Эти факты были открыты Зееманом еще в 1896 г. Интересно, что величина разделения линий еЯ/4лгИеС не содержит постоянной Планка. Вот почему классическая электромагнитная теория света смогла объяснить эту величину. Лармор показал, что задачу можно решить, если использовать аналогию с движением вращающегося волчка при действии небольшой по величине внешней силы. Движущийся по орбите электрон ведет себя подобно волчку — исходная частота движения электрона по орбите остается почти неизменной, однако плоскость орбиты прецесси-рует. Лармор показал, что частота, отвечающая прецессионному движению, равна еН/ пт с. Однако классическая теорпя не была в состоянии объяснить число спектральных линий, возникающих в магнитном поле. Перед тем как перейти к другим темам, укажем еще на одно важное обстоятельство. Из уравнения (108) видно, что в общем случае может иметь 2/с2 + 1 различных значений, а wij может иметь 2/ -fl значений. Поэтому переходы между двумя состояниями, описываемыми с помощью чисел f j и / j, могут осуществиться 2k - -i) (2/q + l) способами. Одиако на опыте найдено значительно меньше линий, чем следовало ожидать пз уравнения (110). Это означает, что некоторые из возлюжных переходов фактически являются запрещенными. Дальнейшие опыты показали, что волновые числа, соответствующие наблюдающимся на опыте линиям, можно найти, если предположить, что возможны только такие переходы, при которых т изменяется на единицу или остается постоянным. Это дает нам первое эмпирическое правило отбора, а именно [c.122]

Что называется частотой Лармора [c.206]

Вынужденные колебания той же частоты, что и падающий свет, до некоторой степени когерентны с ним (т. е. у них есть в некоторой степени определенное фазовое отношение с фазой падающего света). Таким образом, для того чтобы найти результирующее поле, необходимо при рассмотрении фаз суммировать волны, рассеянные различными атомами. Эта динамическая теория преломления принадлежит Лармору и Лоренцу, но лучшее современное ее изложение принадлежит Дарвину 1). Конечные результаты этих вычислений могут быть изложены весьма просто. Индуцированный дипольный момент Р связан с электрическим вектором 8 соотношением [c.106]

С помощью представлений классической механики [4] легко показать, что момент сил, действующий на магнитный момент, наклоненный под произвольным углом 0 к направлению магнитного поля (рис. 1.2, а), заставляет магнитный момент ядра прецессировать вокруг направления поля с частотой, определяемой известной формулой Лармора [c.23]

При резонансе фиктивное поле в точности компенсирует поле Но, направленное вдоль оси z, так что с М взаимодействует только поле Hi, лежащее в плоскости ху. Поскольку Hj вращается с такой же частотой, что и система координат, то мы можем произвольно предположить, что Hi направлено вдоль вращающейся оси х, обозначаемой здесь х. Тогда из уравнения (1.36) следует, что во вращающейся истеме М прецессирует вокруг оси х, как это показано а рис. 1.3. Из уравнения Лармора следует, что угловая [c.30]

С другой стороны, если шп , то tgS приближаете к бесконечности и 0 = 90°. Йэфф равно тогда Bi, и вектор прецессирует с частотой oj вокруг направления B , т. е. вокру оси х (рис. VII. 2, б). Таким образом, .i переходит из основноп состояния в возбужденное. Поскольку Во Вь ситуация, опи санная в случае (2), представляет собой типичное резонансно явление, так как малое периодическое возмущение приводи к большому изменению. Система, однако, испытывает воздейст вие возмущающего поля только в том случае, когда ларморов частота и частота w одинаковы. [c.230]

Если вектор М направлен под углом а к оси 2, совпадающей с направлением поля В (рис. 1.2), то при круговом движении (прецессии с ларморо-зой частотой компоненты Мц =Мг и [c.13]

Условием, необходимым для поглощения энергии ВЧ-поля, является перпендикулярное расположение магнитного вектора Н по отношению к полю Но и синфазное вращение частицы с частотой Лармора. Несмот- [c.55]

Н шкала ХС формируется из частот для свободных ядер протонов Н+ и ядер атома водорода, входящих в какую-либо молекулу. Первая частота — это обычная частота Лармора прецессии ядер Н+ в магнитном поле Яо VG= (11н//й)Яо, где 11н — магнитный момент ядра атома водорода / — спин ядра Й — постоянная Планка. В поле Но= Т значение го = 42,578 мГц. Это и есть первая фундаментальная частота в шкале химических сдвигов — частота свободных ядер. Важным моментом является то, что она зависит от напряженности магнитного поля и не зависит от материала, в котором находятся ядра. Однако исследования сигналов ЯМР показали, что частоты, на которых происходит поглощение, для одного и того же ядра зависят от того, в какой молекуле оно находится и от его месторасположения в ней. Разница частот обычно незначительна по сравнению с величиной резонансной частоты, но тем не менее при современной разрешающей способности спектрометров ее можно обнаружить. Наблюдение резонанса ядер протонов, входящих в молекулу, при частоте, отличной от резонансной частоты ядер Н+, обусловлено экранированием ядра от внешнего поля. Физический смысл экрапировапия обычно связывают с правилом Ленца, по которому внешнее магнитное поле возбуждает ток, магнитное поле которого компенсирует приложенное поле. Таким образом, эффективное поле, действующее на ядро, равно [c.68]

Наконец, мы покажем, что полученные выше уравнения Блоха могут быт1 распространены на случай обмена, в котором участвуют более двух позици с различными частотами Лармора. Предполагая обмен между тремя пози циями с ларморовыми частотами oi, Шг и Шз, получим для адиабатическогс прохождения [c.430]

Внесем частицу с магнитным моментом (г в постоянное магнитное поле напряженностью Но. Магнитный момент будет пре-цессировать вокруг направления поля с частотой Лармора, равной [c.335]

Ядра взаимодействуют со своим окружением, называемым в случае жидкостей и твердых тел решеткой. Релаксация обусловлена несколькими механизмами взаимодействия, относительный вклад которых различен для разных молекул и систем. Все эти механизмы имеют общую основу релаксация данного ядра вызывается флуктуирующими (или быстро меняющимися) локальными магнитными или электрическими полями. Эти локальные поля возникают в результате молекулярных движений, причем различные компоненты молекулярного движения вызывают флуктуации разной частоты. Те компоненты молекулярного движения, которые флуктуируют на частотах, близких к частоте возбуждения ядра (или частоте Лармора), одновременно наиболее важны и в релаксацпн этого ядра. Существенно более быстрые флуктуации не дадут заметного эффекта. [c.19]

Присоединенных к квадруиольным ядрам, когда изменяющееся скалярное взаимодействие в соответствующей шкале времени оказывается мало влияющим на Ту, но существенно сказывается на Т2 (флуктуации магнитного поля иа частотах, которые много меньше частоты Лармора, не влияют на спин-решеточную релаксацию, но существенно влияют на спин-спиновую релаксацию). Примером такого соединения является о-дихлорбензол, где времена релаксации ядер в связях С—С1 [c.239]

Если на образец наложено перпендикулярно Но переменное магнитное поле Н Н о ostot, то при частоте Ларморе [c.220]

Метод ЯМР представляет и другие возможности определения частот перескоков и энергий активаций по измерению времени спин-рещеточной релаксации Т, которое достигает минимума, если частота перескоков сравнивается по порядку величины с частотой Лармора. [c.223]

Предметом исследования Ито и Сато [8] были монокристаллы Na l, допированные Са2+. Изучение температурной зависимости в области температур, лежащих ниже 810° С, позволило определить энтальпию активации перескока вакансии (0,75 эВ). Выше 810° С частота перескоков ионов a + становится столь значительной, что связанное с диффузией ионов Са2+ перемещение вакансий существенно влияет на величину Т. Если Сп =с са2 Z — число катионов, окружающих ион кальция, то Т достигает минимума, когда с (oJ (здесь ojl, как обычно, частота Лармора). Выше 900°С Т испытывает дальнейшее сильное уменьшение из-за образования дополнительных вакансий, вызываемого термическим разупорядочиванием. [c.225]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология