Реальный эксперимент

Здесь ди, ( 21, , — значения координат в узловых точках Л -мерного пространства, которые определяются функцией распределения (7.2). Для вычисления узловых точек используется реализация цепи Маркова [336]. Этот метод называется методом Монте-Карло и состоит из двух этапов. На первом, как правило более трудоемком, генерируется последовательность узловых точек. На втором этапе, используя полученные данные, вычисляют средние значения искомых величин. Значение <Л> соответствует каноническому ансамблю. В ряде задач более удобно использовать другие статистические ансамбли, при этом несколько изменяется процедура определения узловых точек в (7.3). Необходимо отметить, что узловые точки с физической точки зрения представляют собой мгновенные конфигурации равновесной многочастичной системы и поэтому дают информацию, которая недоступна в реальном эксперименте. [c.119]

Под стандартным изменением термодинамической функции понимают ее изменение в результате такой химической реакции, когда реагенты и продукты находятся в стандартном состоянии. Разумеется, в реальном эксперименте нельзя осуществить такой процесс и приходится вводить переходы от реальных давлений к стандартным. [c.44]

Реальный эксперимент Проверка мысленной модели в реальном эксперименте, определение основных данных 0 параметрах процесса. ....... 10 60 1 20 1 10 [c.53]

Однако на практике невозможно отличить зависимости, подобные приведенным на рис. 3, от тех, в которых имеет место ингибирование продуктами. Дело в том, что идеальные примеры конкурентного ингибирования продуктами встречаются достаточно редко и в реальных экспериментах часто осложнены дополнительным неконкурентным или смешанным ингибированием (см. [21]). В этих случаях также наблюдаются отклонения от линейности графиков в координатах интегрального уравнения скорости (хотя в целом сохраняется вид веера, как на рис. 3) с соответствующими нарушениями положения общей точки пересечения на [c.33]

В реальном эксперименте для предотвращения значительного электролиза хлорида серебра на образец подавались световые вспышки и импульсы электрического поля. [c.247]

Поскольку в реальном эксперименте можно использовать только конечные величины, то измерение объемов при добавлении к растворителю растворенного вещества позволяет получить лишь кажущийся мо-92 [c.92]

Прп измерении оптического вращения раствора может возникнуть вопрос на основании чего. можно сказать, что это право- или левовращающий образец Теоретическое толкование этого вопроса уже обсуждалось. Если соединение вращает плоскость поляризации вправо, это (-Ь)-изомер, если вращение происходит влево, то это (—)-изомер. Но представим па момент реальный эксперимент (разд. 4.3) и мы увидим, что не просто ответить, вращает ли соединение на -[-30° или на —330°. И вообще это не просто различить вращение на п° в одном направлении и на + 180 т° (где т — целое число) в противоположном. [c.165]

Все это станет намного яснее, когда мы перейдем к реальным экспериментам. Введение подходящих фазовых соотношений между наборами импульсов для воздействия на отдельные компоненты общей намагниченности-один из важнейших элементов импульсного ЯМР. Теперь мы будем обозначать импульсы в форме (л/2)<р, где ф обозначает фазу импульса и соответственно ось, вокруг которой вращается намагниченность во вращающейся системе координат. Таким образом, (1г/2) -импульс поворачивает намагниченность вокруг оси. х и оставляет ее иа оси у (к/2)у поворачивает вокруг оси и т. д. (рис, 4.17), Повороты принято считать происходящими по часовой стрелке (реальное направление зависит от знака у, но, поскольку ои постоянен для одного типа ядер, не имеет значения, какое конкретно направление мы выберем). Во многих экспериментах меняется также и фаза приемника, которую мы будем обозначать просто буквами х, у и т.д., подразумевая при этом, что прн необходимости в дальнейшем будут использованы процедуры численной коррекции фазы. Дополнительные сложности, вносимые фазой приемника, будут обсуждены в следующем разделе, [c.117]

Неудобство формализма матрицы плотности состоит в том, что ее трудно соотнести с какими-либо физическими иллюстрациями, а для систем, содержащих более двух спинов, расчеты быстро становятся громоздкими. Существуют альтернативные подходы, часто оказывающиеся более плодотворными. Это формализм мультипликативных операторов [8] и определение траектории когерентности [9, 10]. Первый метод сочетает в себе элементы векторной модели и матрицы плотности, что позволяет совместить простые физические картины с квантовой механикой. Второй подход очень удобен для разработки фазовых циклов для реальных экспериментов, и его сравнительно легко понять. Но мы не будем их обсуждать, поскольку нам уже пора заняться конкретными экспериментами. [c.144]

Такие примеры можно было бы множить Сейчас важно обратить внимание на то, что волновая функция нище не выступает в одиночку , а только в комбинации су Таким образом, хотя в теории и используется принципиально ненаблюдаемая функция, однако это не приводит к каким бы то ни было противоречиям со способностями человека к ощущениям, так как, благодаря выполнению требований принципа соответствия, теория позволяет определять такие величины, которые уже можно непосредственно сопоставить с реальными экспериментами (добавим, что всегда классическими и макроскопическими) [c.103]

Целесообразно ли решать электронно-колебательную задачу, если не накладывать никаких ограничений на возможные движения ядер Какой физический ре льтат будет получен в этом случае, и можно ли сопоставить этот результат с реальным экспериментом [c.379]

Уравнения были преобразованы путем введения безразмерных переменных е и тр. По методикам, указанным выше, система уравнений с безразмерными переменными была решена численными методами на ЭВМ. Значения коэффициентов тепло- и массообмена определяли путем сопоставления результатов одного из опытов с теоретическим решением. Полученные значения были использованы в дальнейших расчетах. Авторы установили полную адекватность адиабатической модели, если коэффициенты уравнений кинетики определялись в реальном эксперименте. [c.234]

Для элементарных процессов в объеме, а в ряде случаев и для реального эксперимента в пучках относительная скорость сталкивающихся частиц не является одной и той же для каждого акта столкновения. Чтобы получить константу скорости в этом случае, требуется усреднить А (/, у -> /, т) по имеющемуся набору относительных скоростей у. [c.69]

В реальном эксперименте регистрируется скорость расходования [А] в результате процесса 2. Макроскопическая константа скорости мономолекулярных реакций для термических реакций определяется как [c.74]

И. Ньютона для макромира, уравнение Шредингера для микромира не может быть строго выведено без введения новых постулатов. Единственным критерием его справедливости, как и других научных постулатов, может быть только совпадение результатов расчетов, полученных с его использованием, с реальным экспериментом. В отличие от законов макромира законы микромира не обладают привычной наглядностью и зачастую трудно сочетаются с физическими представлениями, основанными на повседневном опыте. Поэтому широко распространено мнение, что это уравнение, как и вся концепция квантовой химии, являются просто удобными математическими описаниями реальностей атомного и субатомного мира. [c.79]

Под стандартным изменением термодинамической функции химического процесса понимается ее изменение в результате такой реакции, при которой реагенты и продукты находятся в стандартном состоянии. В реальном эксперименте нельзя осуществить такой процесс. Поэтому приходится вводить переходы от реальных давлений к стандартным, используя так называемый изотермический цикл,например [c.76]

Однако в реальных экспериментах резонансные линии лишь приближенно могут описываться лоренцевой функцией, так как за счет взаимодействий, имеющихся в образце, и за счет того, что всегда существует остаточная неоднородность магнитного поля Во, форма линии поглощения претерпевает изменения. В некоторых случаях линии поглощения могут быть достаточно хорошо описаны гауссовой функцией. В тех случаях, когда форма линии не может быть описана чисто лоренцевой функцией, по анало- [c.36]

Сопоставление данных таблиц мысленного и реального эксперимента позволяет определить каждое из предложенных веществ. [c.148]

Кинетически активные добавки выводят систему на более короткие траектории, и по достижению кратчайшей из них для данных условий никакое дальнейшее изменение вектора состава по данному компоненту (или даже ряду компонентов) пе уменьшает времени перехода системы в ту же точку фазового пространства. Кинетически пассивные добавки (или ингибиторы) выводят систему на более длинные фазовые траектории. Очень интересным оказалось влияние добавок воды на такую макрохарактеристику системы, как период индукции. Численный эксперимент для модели Г5 (/ = 1—9,11,12,14, 24, Q 0,8) показал, что сильное балластирование затягивает период индукции, причем затягивание тем сильнее, чем выще степень балластирования, и при добавках Н2О >30% не наблюдается скачка температуры, сопровождающего воспламенение в реальном эксперименте. [c.349]

Все предыдущие рассуждения и математический эксперимент проводились в предположении об отсутствии систематических ошибок измерений. Однако в реальном эксперименте таковые всегда имеются, поэтому представляло интерес выяснить, насколько полученные с использованием различных целевых функций решения устойчивы к небольшим систематическим отклонениям экспериментальных величин. Для математического эксперимента были взяты непосредственные опытные данные по давлению насыщенного пара ЗпЦ, приведенные в работе [61. Варьировалась поправка на остаточное давление инертного газа, для чего экспериментальные значения смещались по закону Р = Рд, -Ь 4-ДСЛГэг здесь Рэг — экспериментальное значение, скорректированное на остаточное давление, а АС — вариация концентрации [c.104]

Учитывая, что изотерма адсорбции ТОЗМ хорошо описывает реальный эксперимент при 10 5 10 , получаем, что т изменяется в пределах 4,05 < т 24. Если же вычислить т при Т = 483 К, то [c.234]

Если же в реакционную систему добавить линейный декстрин Ое сразу в большой концентрации, он будет превращаться под действием р-амилазы (нижний путь на схеме 50), которая присутствует в значительном избытке. Авторы же вместо того, чтобы условия контрольного опыта максимально приблизить к изучаемым (малые концентрации линейного Оа при совместном действии а- и р-амилазы), поставили опыт для равных концентраций (5 г/л) цнкло-и линейной мальтооктаозы [б] в условиях, далеких от реального эксперимента. Поэтому их вывод о гидролизе циклооктадекстрина а-амилазой по механизму множественной атаки нельзя считать обоснованным. [c.82]

Тепловое движение молекул дисперсионной среды сопрово ждается ударами молекул о по-ве1)хность частиц дисперсной фазы и приводит к смещению последних под действием этих ударов. Общее число молекул в жидкой дисперсиошой срюде вб.1изи поверхности частицы с размером 1 мкм составляет- 10 . При частоте колеба-ншл 10 2 с число ударов молекул о поверхность частицы за одну секунду близко к 10 , столько же раз за секунду ча-и скорость своего движения. Поэтому в реальном эксперименте наблюдают некоторые усредненные траектории, описывающие последовательные смещения частиц. [c.170]

Симметрийные подходы, несомненно, будут играть важную роль в развитии, намеченном выше. Факты, выходящие за рамки идеальной системы, уже стали появляться [33]. Сравнительно недавно появилась электронографическая работа, посвященная исследованию метастабиль-ного твердого тела с дальним ориентационным порядком, но с икосаэдрической точечной группой [33а], вместе с теоретической статьей [336] о симметрии промежуточного состояния между кристаллом и жидкостью, называемого квазикристаллом с квазипериодической решеткой. Таким образом, запрещенная симметрия не только была построена теоретически (см. рис. 9-23 и 9-24) [26], но и найдена в реальном эксперименте. Приведем подборку заголовков статей и комментариев, незамедлительно появившихся в печати, чтобы продемонстрировать важное значение сделанного открытия [ЗЗв] Предлагаемая теория нового вида вещества ( Нью-Йорк тайме ), Идем к пятерной симметрии ( Нейчур ), ЗапрещеР1ная пятерная симметрия [c.439]

В этом разделе будет дан обзор проблемы чувствительности с точки зрения пользователя прибора, для которого важна совокупность всех его характеристик. Именно на это и рассчитаны приводимые здесь тесты, В последнее время производители спектрометров навязывают пользователям такие тесты, которые позволяют исключить дополнительные факторы, влияющие на тестируемый параметр, Например, в тесте ASTM (смесь 60% дейтеробензола и 40% диоксана) для определения чувствительности на ядрах углерода эффективность развяэки от протонов и в некоторой степени качество настройки градиентов не влияют на измерения. Это очень удобно в том случае, если вы-производитель спектрометра и хотите измерить его собственную аппаратурную чувствительность. Но химиков значительно бо.щ>ше интересует чувствительность прибора в реальных экспериментах, где перечисленные выше факторы весьма важны. Вопрос формулируется ими, например, так можно ли зарегистрировать углеродный спектр 2 мг вещества. [c.81]

Теперь дополним нашу векторную диаграмму полученной информацией. Мы увидим, что в момент времени 2 т компоненты дублета ие рефокусируются, поскольку после л -импульса направление их вращения изменилось. Если т не будет связано некоторым соотношением с 3, то компоненты ие выстроятся ни на какой оси. На рис. 4.37 изображен именно такой случай. Но в реальных экспериментах чаще требуется в момент пика эха выстроить компоненты каким-то определенным образом- Например, если мы возьмем т, равное 1/47 с, то в случае дублета компоненты окажутся на оси х в противофазе (рис. 4.39). [c.142]

Но отказываться полностью от изучения физических процессов ЯЭО тоже не очень хорошо. Это может привести к излишне упрощенному подходу, заключающемуся в одной фразе ЯЭО обратно пропорционален шестой степени межъядериого расстояния . К сожалению, очень часто интерпретация экспериментальных данных проводится на основе именно этого подхода. Он может создать большую путаницу, поскольку приведенное утверждение часто ие выполняется. В следующем разделе мы попробуем настолько разобраться в механизмах ЯЭО, чтобы уметь надежно применять полученные знания на практике. Мы рассмотрим его возникновение в простейшем случае (двухспиновая гомоядерная система), его связь с релаксацией и диполь-дипольным взаимодействием между ядрами, а также способы его измерения. Мы выведем несколько формул, позволяющих в некоторых простых случаях получать количественную информацию о межъядерных расстояниях. В большинстве реальных экспериментов проводить количественный анализ не имеет смысла, поскольку лучший способ решения структурных задач для молекул разумной сложности это чисто качественное сравнение различных ЯЭО. В разд. 5.2 обсуждается теоретическая сторона ЯЭО, а в разд. 5.3 и 5.4-способы его измерения и примеры интерпретации. [c.146]

Конечно, в реальном эксперименте мы не действуем селективными импульсами на одиночные переходы, а работаем с обычными неселек-тнвными импульсами. Мы можем примириться с этой ситуацией, представив себе, что неселекгнвиый импульс состоит нз последовательности (обычно называемой каскадом) селективных импульсов, действующих быстро на все переходы по очереди. Таким образом, точно так же как фазовая информация состояния (аР) частично перенесена к состоянию (P(i), аналогичные процессы происходят для всех других пар состояний. Поэтому второй импульс потенциально перераспределяет иамагинченность между всеми возможными когерентностями спиновой системы. Для спиновой системы АХ это соответствует не только [c.306]

Если же попытаемся, например, опираясь лишь на брутто-формулу, решить уравнение (2 3), то сопоставить теоретический спектр с реальным экспериментом будет просто практически невозможно по той простой гфичине, что теоретический спектр отразит всю гамму возможных топологических изомеров (причем их спектры наверняка во многих областях наложатся друг на друга), а в эксперименте всегда имеем дело с одним либо очень небольшим числом изомеров Значит в соответствующем теоретическом построении необходимо с самого начала ввести ограничения на возможные движения ядер, чтобы, например, бензол остался бензолом, а не превратился в призман В этом случае, однако, соответствующая модель уже не будет истинной. Снова в погоне за усилением одного качества безнадежно теряем в другом Никуда не денешься, и никакие теоретические ухищрения и суперкомпьютеры не спасут Как нельзя бесконечно увеличивать точность определения положения микрообьек-та, не потеряв полностью информацию о его импульсе, так и необходимы модели молекул для достижения ясности [c.93]

Теперь посмотрим, как языю> квантовой механики переводится на язык реальных экспериментов [c.102]

Посмотрим теперь, каким должно быть уравнение для ядерных движений Здесь ситуация значительно сложнее Необходимо, прежде всего, помнить, что поскольку в реальном эксперименте всегда имеем дело с одним нли небольпшм числом топологических изомеров, то это и должно быть учтено с самого начала [c.147]

Как вы себе представляете, возможен ли достаточно подробный расчет электронно-колебательных спектров многоатшгаых моле и, следоватепьно формы котура электронных полос, наблюдаемых в реальных экспериментах при современном уровне развития теории [c.385]

Однако в реальных экспериментах фиксировать квантовые состояния реагентов и продуктов часто не удается. Поэтому 0б1,1ЧН0 пользуются MeHee детальной информацией, т. е. такими константами скорости, которые частично усреднены по состояниям реагентов и суммированы по состояниям продуктов. Приведем некоторые примеры таких подходов. [c.71]

Несмотря на то что непрерывное фурье-преобразование может перевести полный спад свободной индукции в идеальный частотный спектр, в последнее время все чаще обсуждается возможность подбора наилучших способов преобразования временного сигалла в частотное представление. Это связано с тем, что в реальном эксперименте мы наблюдаем спад свободной индукции в течение конечного интервала времени Тсщи затем повторяем этот эксперимент, причем число повторений определяется тем значением отношения сигнал/шум, которое нужно получить. Таким образом, в силу конечности интервала Тад в нашем распоряжении имеется только эта дискретная информация и в результате фурье-преобразования получаем частотный спектр, который в точности соответствует этому усеченному спаду свободной индукции и лишь приближенно соответствует истинному спектру. [c.48]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология