Интерферограммы

Рис. 4.17. Интерферограммы пограничного слоя при смешанно-конвективном течении газа в точке лс/Я=84,5 Я = 1,6 МПа Reo=1620 а—д отсняты с интервалом времени г=1/8 с [43]

Рис. 4.21. Интерферограммы пограничного слоя при двухстороннем массообмене и смешанно-конвективном движении (Я = 1,6 МПа, х/Л = 32,1) [43]

На практике осуществляется многоимпульсная (с промежутками I между импульсами в несколько секунд) последовательность с накоплением сигнала ССИ и фурье-преобразованием полученной интерферограммы на ЭВМ. Интерферограмма, представляющая су-пер-позицию ССИ, является функцией времени /(/) и зависит от спектра резонансных переходов ядер (ЯМР), который обозначим как функцию (v). Экспериментатора интересует обратная задача — получение спектра ЯМР, что достигается фурье-преобразованием временной функции в частотную [c.45]

Рис. 8. Интерферограмма (а) и спектр поглощения ЯМР этилбензола (6).

Левая часть этого уравнения содержит выражение для лоренцовой линии (уравнение 34), правая — зависимость, описывающую интерферограмму. Здесь V означает частоту ВЧ-генератора, Го — частоту прецессии магнитных ядер, Т2 — время спин-спиновой релаксации, t — время от момента окончания ВЧ-импульса. Фактически Фурье-преобразование сигнала ССИ производится встроенной в спектрометр мини-ЭВМ с выдачей результата на график с помощью обычного самописца. Напомним, что лоренцова линия есть выражение для сигнала поглощения, которое получается из решения уравнений Блоха. Таким образом, зарегистрировав сигнал ССИ и произведя Фурье-преобразование этой кривой, можно получить спектр поглощения ЯМР. Более подробные сведения о Фурье-спектрометрах ЯМР приведены в параграфе 2.5. [c.37]

К достоинствам описанной методики следует отнести прежде всего быстродействие — полный спектр содержится в интерферограмме, которая записывается в запоминающее устройство вычислительной мащины в течение времени сканирования ( 1 с). [c.764]

В фурье-спектрометре используют параллельные пучки, нет необходимости в фокусировке света и не требуются щели, так как вся энергия источника проходит через прибор в результате не нужны большие коэффициенты усиления, разрешающая способность (постоянная на протяжении всего спектра) определяется длиной хода зеркала и емкостью памяти вычислительной системы. Использование ЭВМ позволяет автоматизировать многие операции, а с целью улучшения отношения сигнал шум — многократно суммировать интерферограммы и обработку получаемых результатов проводить по заданным программам. [c.764]

Рис. 1.1.1. Интерферограмма вертикального течения в газообразном азоте, сформировавшегося в области, примыкающей к растянутой вертикально металлической фольге. Электрический ток выделяет энергию, которая рассеивается и переносится конвекцией по обе стороны листа фольги. Горизонтальный масштаб увеличен в 6 раз с помощью системы анаморфотных линз [12].

Рис. 5.7.1. Интерферограмма течения около ряда нагретых электрическим то-

Рис. 5.7.2. Интерферограмма для угла наклона ряда 0°, шаг 0.47 мм. (С раз-

Рис. 5.7.3. Интерферограмма для угла наклона ряда 60°, шаг 0,47 мм.

На рис. 5.7.1—5.7.4 представлены интерферограммы температурного поля за проволоками для наименьшего шага проволок, равного 37,5 диаметрам, при четырех углах наклона ряда. Распределения температуры и данные по теплообмену, определенные по этим интерферограммам, показывают, что происходит взаимодействие факелов. Шаг проволок и угол ориентации ряда оказывают влияние на перенос тепла. [c.302]

Несколько интересных особенностей течения можно обнаружить, рассматривая представленные на рис. 7.2.3 интерферограммы, полученные в работе [12]. Первые три снимка показывают, что при малых временах поле температуры не зависит от X. Это подтверждает полученный в расчетах вывод о том, что при малых временах процесс является одномерным. Снимки с четвертого по седьмой показывают, как распространяется по потоку возмущение температуры, обусловленное влиянием передней кромки. Поле температуры в следе за этим возмущением является двумерным. Однако ниже по потоку от волны возмущения процесс еще остается одномерным. Наконец, последний снимок показывает, что все иоле температуры является стационарным и двумерным. [c.451]

Интерферограммы, приведенные на рис. 7.3.2, были получены на начальной стадии переходного процесса в течении около нагретой горизонтальной проволоки [51]. В данном конкретном случае режим одномерной теплопроводности длится около 8 с, о чем свидетельствует симметрия изотерм на первых двух [c.465]

Экспериментальные данные работы [120] позволяют проверить эти результаты расчета характеристик устойчивости. На интерферограммах (рис. 11.8.1) видны размеры области, занимаемой тепловым слоем. Возмущения возбуждались вибратором, который виден около источника теплового факела. Наиболее сильно развивались низкочастотные возмущения, что очень хорошо согласуется с результатами расчетов, приведенных на рис. 11.8.2. [c.87]

Как видно по интерферограммам, изменения по времени скорости и температуры в средней плоскости факела в значительной степени взаимосвязаны. Большие пульсации возникают вследствие раскачивания и колебаний факела в боковом направлении. Однако течение при этом остается в основном ламинарным. Этого и следовало ожидать при локальном числе Грасгофа, соответствующем расстоянию, указанному стрелкой на рис. 11.8.3, а. Течение на снимке 11.8.3,6 ламинарное, хотя уже наблюдаются значительные поперечные деформации. [c.91]

В заключение сравним оценки положения границ области перехода в работах [8] и [38]. Начало перехода в работе [8] наблюдалось по интерферограммам при Огд, = 5-10 , а в работе [38] — по результатам измерений температуры при Ог<э, д = = 11,2-10 . Такая разница частично объясняется нечувствительностью интерферометра, измеряющего интегральные характеристики, к небольшим локальным возмущениям. По данным работы [8] переход завершается при Ог<з, = 7,9-10 , тогда как единственная экспериментальная точка работы [38] указывает на критическое значение Огд,= 5-10 . В последнем случае конец области перехода определялся по расширению профиля температуры, но такой критерий не указывает точно момент завершения процесса перехода, и, по-видимому, течение оставалось еще переходным. [c.95]

В аналогичном экспериментальном исследовании [109] определялись параметры переноса при естественной конвекции воздуха над двумя изотермическими наклонными плоскими пластинами, образующими клин при своем соединении. Такая геометрическая форма характерна для многих распространенных конструкций. Было установлено, что при естественной конвекции над симметричным клином с внутренним углом, изменявшимся от 120 до 160°, параметры переноса очень мало отличаются от соответствующих характеристик течения около одиночной наклонной поверхности. Над гребнем отрывные течения с каждой стороны клина сталкиваются и поднимаются в виде единого факела аналогично тому, как это происходит над полуцилиндром или полусферой в соответствии с данными, обсуждавшимися в гл. 5. На рис. 11.12.5 показана интерферограмма течения с вихревой дорожкой в факеле над клином с внутренним углом 120°. Вихревая дорожка наблюдается на фоне отчет- [c.126]

Рис. 11.12.5. Интерферограмма срыва течения с гребня клина [109].

Очевидно, что У2 является мерой химического сдвига у сигнала и, как мне кажется, легко видеть, что переменная VI также определяет химический сдвиг сигнала V, поскольку полученная нами интерферограмма имеет осцилляции с частотой V, Итак, мы получили квадратный спектр с двумя ортогональными осями и с сигналом, имеющим в частотном представлении максимум в точке с координатами (у, у), т. е. на диагонали (рнс. 8.4). Сечением этого спектра через его центр в направлении осей VI или V2 является лоренцева линия с шириной 1/кТ2. Это наш первый двумерный ЯМР-эксперимент. Я могу согласиться, что он ие слишком впечатляющий, поскольку не содержит никакой дополнительной информации по сравнению с обычным спектром. Однако ои имеет все необходимые элементы прототипа двумерного эксперимента (рнс. 8.5), в котором сигнал модулируется как функция переменной и затем регистрируется как функция г . Все двумерные эксперименты [c.264]

При поглощении образцом изд чения с к.-л. частотой наблюдается уменьшение интенсивности интерферограммы, соответствующей этой частоте. После проведения фурье-пре- [c.222]

Pire. 4.12. Интерферограммы невозмущенного потока в полосах конечной ширины [c.141]

Интерферограммы диффузионного пограничного слоя (часть из них в качестве примера показана на рис. 4.12—4.14) позволяют найти распределение концентраций и числа массообмена. На рис. 4.12 показана интерферограмма невозмушенного потока с плоским профилем концентрации, представляюшая систему параллельных полос, ориентированных вертикально или на- [c.141]

Рпс, 4.13. Интерферограммы диффузионного пограппчного слоя при одностороннем расположении мембраны в канале (Кео = 2048 Р = 1,1 МПа) [43] а —л7Я=12,5 б —х1Н = 34.5 [c.141]

Plie. 4.14. Интерферограммы диффузионного пограничного слоя при двухстороннем массообмене и вынуждеи-но-конвективном течении газа (Р = = 1,6. МПа) [43] [c.142]

Свободная конвекция, наложенная на вынужденное движение в канале, формирует в условиях отсоса сложное смешанноконвективное движение, которое деформирует диффузионный пограничный слой и существенно меняет локальные характеристики массообмена. Интерферограммы и распределения безразмерной концентрации показаны на рис. 4.17 и 4.18. На начальном участке, до потери концентрационной устойчивости (Яа< <Кас), развитие диффузионного пограничного слоя идентично процессу с устойчивым распределением плотности. При Ка = Кас появляются конвекция и деформация профиля скорости. Далее течение принимает форму вихревых шнуров, что приводит к сильным пульсациям толщины диффузионного пограничного слоя, причем амплитуда пульсаций имеет определенную периодичность, достигая максимального значения в зоне формирования потенциала неустойчивости. [c.145]

Результаты экспериментального исследования мае- 2,8 сообмена при двустороннем селективном отсосе в нлос- 2,4 ком канале показали, что на участке формирования 2,0 потенциала неустойчивости (Raпограничного слоя происходит симметрич-но и вполне коррелируется с закономерностями, отмеченными выше для односто-роннего отсоса. Однако далее, после потери концентрационной устойчивости, происходит перенос газовой смеси с повышенным содержанием труднопроникающего компонента из нижней пристенной области в верхнюю часть канала. В результате возникает асимметричный профиль концентрации, что хорошо видно на интерферограмме (рис. 4.21). Следует отметить, что свойства мембран, ограничивающих канал сверху и снизу,, были идентичны тем не менее опыты повторяли при повороте экспериментальной модели на 180° относительно продольной оси, и при этом асимметрия профиля сохранялась. [c.147]

При наличии большого числа различных типов магнитных ядер в образце кривая ССИ имеет сложный вид. Примером может быть интерферограмма этилбензола, измеренная на ядрах С (рис. 8). Время, которое затрачивается на получение одной интерферограммьг, на два порядка меньше, чем время, необходимое для измерения спектра ЯМР стационар- [c.36]

По интерферограммам поверхностей трения стали У10А при давлении 0,7—7,0 МПа и скорости скольжения 3,11 м/с было определено, что с увеличением давления до 1,4 МПа наибольшая высота неровностей профиля ( шах) увеличивается до 1,1 мкм. При дальнейшем повышении давления максимальная высота шероховатости уменьшается до 0,82 мкм. [c.17]

Для определения дефектов в (нинах используется система измерения на рассеивающих новерхностнх с использованием лазерной техники и телевидения. С помощью интерферограмм опреде тяют место, размер, форму д,ефеюй. [c.135]

Существование такой картины течения подтверждается многими визуальными наблюдениями. Первые экспериментальные исследования течения воздуха, проведенные Шмидтом [151] и Вейзе [170], показали, что течение вблизи передней кромки можно считать течением типа пограничного слоя. Позднее визуальные исследования Ротема и Клаассена [146] с помощью полуфокусированной шлирной оптической системы > и Пера и Гебхарта [130] с помощью интерферометра ясно показали существование ламинарного пограничного слоя вблизи передней кромки и последующего отрыва потока. Интерферограмма из статьи Пера и Гебхарта для течения над горизонтальной [c.229]

Рис. 5.3.2. Интерферограммы пограничного слоя на горизонтальной поверхности и поверхности с малым углом наклона к горизонтали при постоянной температуре поверхности. (С разрешения авторов работы [130], 1973, Pergamon Journals Ltd.)

Рис. 5.3.2. Интерферограммы <a href="/info/12717">пограничного слоя</a> на горизонтальной поверхности и поверхности с малым углом наклона к горизонтали при <a href="/info/501298">постоянной температуре</a> поверхности. (С разрешения авторов работы [130], 1973, Pergamon Journals Ltd.)

Рис. 7.2.3, Интерферограммы в различные моменты времени при нестационарной естественной конвекции Gr = 3,98-10 , Р= 1,68 МПа. (С разрешения авторов работы [121. 967, ASME.)

Рис. 7.2.3, Интерферограммы в различные моменты времени при нестационарной <a href="/info/15227">естественной конвекции</a> Gr = 3,98-10 , Р= 1,68 МПа. (С разрешения авторов работы [121. 967, ASME.)

Рис. 11.8.3. Интерферограммы неустойчивого течения в двумерном факеле над нитью длиной = 25,4 см при Q = 50 Вт/м (а,б) и 98,1 Вт/м (в,г). (С разрешения авторов работы [8]. 1975, Pergamon Journals Lid.)

Рис. 11.8.3. Интерферограммы <a href="/info/120443">неустойчивого течения</a> в двумерном факеле над нитью <a href="/info/117410">длиной</a> = 25,4 см при Q = 50 Вт/м (а,б) и 98,1 Вт/м (в,г). (С разрешения авторов работы [8]. 1975, Pergamon Journals Lid.)

Помия о том, что данные спектра ЯМР состоят из дискретного набора чисел, представим себе, что будем выбирать по одной точке из каждого спектра, причем выбранная точка должна соответствовать максимуму сигнала хлороформа. Если предположить, что система ЯМР-стабилизации нашего спектрометра работает нормально, это всегда будет одиа и та же точка. Что же мы получим, записав эти точки как функцию 1 Просто график амплитуды сигнала, которая осциллирует с частотой V и затухает экспоненциально с постоянной времени как это изображено иа рис. 8.3. Я надеюсь, вы сразу увидите, что этот график выглядит как некий ССИ. Конечно же, так оно и есть-зп о синусоидальная осцилляция, экспоненциально затухающая, и мы оцифровали ее, выбирая значения i, с некоторым шагом. Действительно, это ССИ, но не существующий в реальном времени как сигнал, который мы регистрируем в обычном ЯМР-эксперименте. Он генерируется точка за точкой как функция переменной fj. Чтобы подчеркнуть это, мы назовем такой график интерферограммой. [c.262]

Шум в двух измерениях. Двумерные спектры содержат случайный шум, возникающий главным образом за счст тепловых шумов в датчике и начальных каскадах приемника. Он имеет ту же природу, что и шум в одномерном спектре, и в эксперименте OSY при наблюдении протонов становится значимым лишь при достаточно слабых сигналах в спектре. Значительно больше неприятных осложнений возникает из-за случайной интерференции сигиалов, зависяшей от способа проведения эксперимента, Поскольку интерферограммы, образующие координату ty, получаются как результат большой серии экспериментов, разнообразные нестабильности аппаратуры могут вызывать ложные модуляция сигнала. Представим, например, что произойдет, если импульсы, используемые для возбуждения сигнала, были ие всегда одинаковыми по длительности и ш интенсивности. Тогда амплитуда сигналов в период t будет меняться нежелательным для иас образом, приводя в итоге к появлению случайных частотных компонент по зтой координате. Аналогично этому появление ложной частотной модуляции может быть вызвано любой нестабильностью отношения поля к частоте, возникающей из-за недостаточной эффективности системы стабилизации, или если прибор подвергается внешним воздействиям. Этн эффекты, а также множество других [7], которых так много, что иногда кажется удивительным, что эксперимент вообще работает, приводят к явлению, называемому шумом по ty. [c.316]

Свободноконвективные течения, тепло- и массообмен Кн.2 (1991) -- [ c.19 , c.20 , c.46 , c.230 , c.301 , c.307 , c.307 , c.313 , c.313 , c.450 , c.450 , c.466 ]

Свободноконвективные течения тепло- и массообмен Т2 (1991) -- [ c.19 , c.20 , c.46 , c.230 , c.301 , c.307 , c.307 , c.313 , c.313 , c.450 , c.450 , c.466 ]

Трение и смазка эластомеров (1977) -- [ c.249 , c.250 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология