Спиновые системы адиабатическое размагничивание

При адиабатическом размагничивании системы спинов, т. е. уменьшении Яо до нуля при отсутствии обмена энергией между спиновой системой и решеткой, а значит и при сохранении начальной населенности энергетических уровней, значение энтропии спиновой системы должно сохраниться. Отсюда [c.253]

Поскольку при адиабатическом размагничивании Яо->О и М О может показаться, что спиновая система приходит в состояние полного беспорядка, как в случае насыщения, и, следовательно, имеет бесконечную температуру. Но это не так,, поскольку энтропия системы неизменна, а это означает наличие порядка в системе. Правда, это уже не упорядоченность спинов по отношению к внешнему приложенному полю Но (упорядоченность зеемановской подсистемы), а определенный внутренний порядок взаимной ориентации спинов по отношению к локальным полям упорядоченность дипольной подсистемы). . Итак, после адиабатического размагничивания при Но = О получаем охлажденную упорядоченную дипольную подсистему спинов, которая будет постепенно нагреваться за счет процессов спин-решеточной релаксации, стремясь к тепловому равновесию с решеткой. [c.254]

В сильных полях наблюдаемая обычно релаксация намагниченности в направлении приложенного поля для однородных систем происходит по экспоненциальному закону с постоянной времени 7 i = 7 ,z. В эксперименте с импульсным возмущением намагниченности обычно определяют именно эту величину. Для того, чтобы определить Тю, необходимо создать тем или иным способом спиновую упорядоченность в дипольной системе. Выключение и включение сильного поля связано с экспериментальными трудностями. Одним из часто применяемых способов является адиабатическое размагничивание в эффективном поле или в так называемой вращающейся системе координат (ВСК) [169, 170]. [c.255]

В твердых телах адиабатический перенос поляризации между спинами двух сортов осуществим посредством адиабатического размагничивания и перемагничивания во вращающейся системе координат [4.145, 4.146]. По аналогии с начальным шагом в кросс-поляризации по Хартманну — Хану /-намагниченность сначала захватывается в силу эффекта спин-локинга вдоль РЧ-поля. Затем амплитуда РЧ-поля адиабатически медленно уменьшается до нуля, так что система постоянно находится около положения равновесия. Во время этого процесса теплоемкость С/ВЬ зеемановского взаимодействия уменьшается до нуля, а теплоемкость дипольного резервуара (С/ + Ся)В[ остается постоянной (Вь — эффективное локальное поле). Поэтому полная спиновая энтропия передается дипольному порядку. На последнем этапе амплитуда РЧ-поля, приложенного к [c.237]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология