Температура внутри бесконечно длинного

Рис. 11-2. Нестационарные профили температур внутри бесконечно длинного цилиндра. Начальная температура цилиндра равна Тд, на поверхности цилиндра при i > О поддерживается постоянная температура Т, [1]

Решим общее уравнение теплопроводности применительно к пластине бесконечной длины. Задача состоит в том, чтобы найти решение дифференциального уравнения (14), которое удовлетворяло бы некоторым заданным условиям. Представим себе, что в пластине, распространяющейся бесконечно в направлениях 0 и 02, имеющей начальную температуру 1, внезапно стенки охладились до температуры окружающей среды to. Какова зависимость между температурой и временем от начала охлаждения для различных точек внутри пластины [c.462]

При исследовании температурного режима коксовых камер за исходное нами было принято дифференциальное уравнение Фурье [2] для неустановившейся теплопроводности. Для его использования предварительно необходимо было отыскать общее решение, т. е. функцию, удовлетворяющую самому дифференциальному уравнению. Таким функциональным уравнением является уравнение, описывающее тепловой процесс внутри цилиндра бесконечной длины [1]. Входящая в это уравнение зависимая переменная — температура стенки — была определена опытным путем, это позволило вывести температурные закономерности внутри коксовой камеры. [c.167]

Направление разложения и характер продуктов реакции зависят от ряда параметров, в том числе от количества и геометрической формы взрывчатого вещества, а также давления, при котором оно было спрессовано. Теплота, выделяемая граммом тетрила при взрыве, увеличивается от 900 до 1150 кал с ростом плотности заряда от 0,9 до 1,7 [103]. Скорость процесса определяется подъемом температуры внутри заряда, которая зависит от отношения величин теплоты реакции и тепловых потерь вследствие теплопроводности. В условиях, когда скорость выделения тепла растет с ростом температуры быстрее, чем скорость теплоотдачи, возникает тепловой взрыв. Была предложена теория теплового взрыва для различных геометрических форм заряда, например для пластины бесконечной длины и толщиной й, для длинного цилиндра и для сферы радиусом й. Условие теплового взрыва [16] записывается в виде [c.266]

Определить температуру самой горячей точки внутри заготовки по прошествии пяти минут после начала закалки. Концевыми эффектами можно пренебречь, т. е. нри расчетах можно применять формулы, относящиеся к цилиндру заданного диаметра и бесконечной длины. [c.345]

Постоянная скорость превращения энергии, 5=сопз1, в плоском слое толщиной 2R (бесконечной протяженности в двух других направлениях), в бесконечно длинном цилиндре или в сфере радиусом R с поверхностями, на которых поддерживается постоянная температура Т , ведет к параболическому профилю температуры внутри [c.217]

Зависимость =/(Гкр) лежит в основе многочисленных теорий, пытающихся объяснить явление складывания цепей. Из всех них можно выделить две, основные выводы которых удовлетворительно согласуются с данными экспериментов это термодинамическая и кинетическая теории. В первой [39, гл. 6] рассчитывают гиббсову энергию полимерной цепи, находящейся в кристаллической решетке, в виде функции длины цепи и внутри- и межмолекулярных сил. Установлено, что при некотором конечном числе N атомов основной цепи в сегменте существует минимум гиббсовой энергии. Длина такого сегмента, зависящая от температуры, термодинамически устойчива она определяет длину кристалла, причем одним из возможных способов ограничения длины кристалла (хотя этого теория и не требует) может быть складывание цепи. Однако, выше определенной Т стабильны только бесконечные кристаллы. Этап образования зародыша эта теория не рассматривает. [c.34]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология