Зеемановская подсистема

Поскольку при адиабатическом размагничивании Яо->О и М О может показаться, что спиновая система приходит в состояние полного беспорядка, как в случае насыщения, и, следовательно, имеет бесконечную температуру. Но это не так,, поскольку энтропия системы неизменна, а это означает наличие порядка в системе. Правда, это уже не упорядоченность спинов по отношению к внешнему приложенному полю Но (упорядоченность зеемановской подсистемы), а определенный внутренний порядок взаимной ориентации спинов по отношению к локальным полям упорядоченность дипольной подсистемы). . Итак, после адиабатического размагничивания при Но = О получаем охлажденную упорядоченную дипольную подсистему спинов, которая будет постепенно нагреваться за счет процессов спин-решеточной релаксации, стремясь к тепловому равновесию с решеткой. [c.254]

Одиночные линии ЭПР азотных центров в алмазе при концентрации центров N > 101 см насыщаются однородно и процесс насыщения удовлетворительно описывается моделью, основанной на представлениях о резервуаре спин-спиновых взаимодействий [236], обладающем собственной температурой, отличающейся от температуры зеемановской подсистемы [4]. [c.133]

Вещество, содержащее парамагнитные ядра, можно рассматривать как термодинамическую систему, в пределах которой можно выделить подсистемы ядерных спинов, ядерных электрических квадруполей, спинов неспаренных электронов и т. п. Они могут обмениваться энергией как между собой, так и с тепловым резервуаром — решеткой , т. е. веществом в целом, состоящим из атомов и молекул, имеющих колебательные, вращательные, поступательные степени свободы движения. Внутри спиновой системы можно выделить зеемановскую и дипольную подсистемы. Первая отражает взаимодействие ядерных спинов с внешним приложенным полем, а вторая — диполь-дипольные взаимодействия, т. е. взаимодействие каждого спина с локальным полем, создаваемым окружающими его соседними магнитными диполями. [c.251]

Таким образом, при включении поля Яо упорядоченность переходит из дипольной подсистемы в зеемановскую. [c.254]

Б области сильных внешних полей, т. е. когда Но Н1, обмен энергией между зеемановской (2) и дипольной (Ь) подсистемами практически отсутствует (время зееман-дипольной, кросс-релаксации т- -оо). Обе подсистемы релаксируют независимо [c.255]

В области слабых полей, т. е. когда уН уН1, происходит быстрый обмен энергией между зеемановской и дипольной подсистемами, в результате которого устанавливается единая спиновая температура, и система в целом релаксирует с одной скоростью /Тх отличной от /Тм и 1/7 о. [c.255]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология