Почти экспоненциальное поглощение излучения

Неравенства (2.46) и (2.47) получены для почти экспоненциального поглощения излучения. В случае же, когда поглощение следует закону почти квадратного корня, для исследуемой погрешности имеется следующая формула [c.42]

Случай почти экспоненциального поглощения. При осуществлении способа газовой компенсации с помощью схемы, приведенной на рис. 7, показания регистрирующего прибора пропорциональны расстоянию между окнами компенсирующей камеры. Зависимость сравнительного потока от длины компенсирующей камеры имеет почти такой же вид, как и зависимость рабочего потока от концентрации определяемого компонента в анализируемой смеси. Благодаря этому шкала газоанализатора значительно выпрямляется. Однако окна компенсирующей камеры до конца не сближаются и между ними остается зазор. Кроме того, в потоке присутствует балластное излучение, не поглощаемое определяемым компонентом. Вследствие этого шкала полностью не выпрямляется. Действительно, как показывает расчет, чтобы скомпенсировать поглощение излучения газом в зазоре у компенсирующей камеры, оптическую плотность Ок в компенсирующем потоке необходимо увеличить по сравнению с В яа величину i]кБD , где Т1к — отношение величины минимального зазора /к между окнами к полному изменению Ьк толщины слоя компенсирующей смеси. [c.66]

Опыт разработки промышленных инфракрасных газоанализаторов показал, что для отдельных конкретных определяемых компонентов при очень ограниченных предположениях можно найти законы поглощения в виде достаточно точных аналитических зависимостей. Однако частный характер последних резко усложняет расчет унифицированных серийных приборов. Поэтому нами был применен более простой способ. Рассматривалось 1) поглощение излучения по упрощенному закону (1.16) почти квадратного корня и 2) поглощение по почти экспоненциальному закону (1.7). Для обоих случаев рассчитываются основные параметры Ь, ш, т) и другие) газоанализаторов из условия минимума результирующей погрешности. Затем после сопоставления результатов расчетов окончательно выбираются параметры приборов. [c.25]

Для расчета погрешности (2.7) необходимо найти зависимость Рх от X. Из сравнения выражений (1.3) и (2.1) следует, что функция Рх получается из функции Р, если в последней и заменить произведением их. Например, при поглощении излучения по почти экспоненциальному закону выражение (1.7) преобразуется в результате такой замены в функцию [c.28]

Первое из них справедливо при поглощении излучения по почти экспоненциальному закону согласно формуле (2.9), а второе — при поглощении излучения в камерах оптико-акустического газоанализатора по закону почти квадратного корня, т. е. в соответствии с зависимостью (1.16). [c.37]

Неравенства (2.46) и (2.48) содержат в правых своих частях максимально возможные значения рассматриваемой погрешности. Как показывают подсчеты, из двух таких значений то меньше, которое получается при поглощении излучения по почти экспоненциальному закону. К этому случаю (с минимально возможным значением коэффициента Б) и необходимо стремиться, подбирая соответствующим образом параметры оптического блока. [c.42]

Из анализа полученных выше результатов видно, что при поглощении излучения по почти экспоненциальному закону погрешность значительно меньше, чем погрешность в случае выполнения закона почти квадратного корня. Поэтому для выпрямления градуировочной кривой необходимо уменьшить длину рабочих камер. [c.70]

При значительном увеличении толщины слоя анализируемой смеси поглощение излучения обычно начинает заметно отличаться от почти экспоненциального закона. В качестве примера исследуем закон поглощения излучения для оптико-аку-стических газоанализаторов при достаточно толстом слое анализируемой смеси. Будем вначале считать, что сигнал на выходе приемника прямо пропорционален количеству тепла, выделившемуся в лучеприемной камере при поглощении излучения газом, и что поглощение излучения окном и стенкой камеры пренебрежимо мало. Это равносильно тому, что спектральная чувствительность 5(у) равна 1—е . Положим также Ст1п=0 и будем приближенно считать постоянной спектральную плотность 1(у) в пределах спектра поглощения определяемого компонента. Тогда выражение (1.3) упрощается и принимает следующий вид [c.23]

Когда на пути пучка Р-лучей добавляются последовательно слои поглощающего вещества, интенсивность излучения постепенно падает. Если пучок лучей моноэнергетичен, то интенсивность уменьшается с толщиной линейно, и при этом довольно четко выявляется величина максимального пробега (рис. 13). Это не выполняется для обычных сплошных спектров Р-лучей, испускаемых радиоизотопами в этом случае поглощение изменяется приблизительно экспоненциально и кривая зависимости логарифма интенсивности от толщины почти линейна (рис. 14). Для такого вида поглощения более употребительной характеристикой, чем максимальный пробег, является полутолщина, т. е. толщина слоя вещества, в котором поглощается половина излучения она приблизительно составляет от до максимального пробега. Пробег частиц меняется в зависимости от их энергии. Некоторые значения максимального пробега в алюминии в зависимости от энергии для моноэнергетических Р-частиц приведены в табл. 82. [c.329]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология