Пробег частиц

Напыление реплики на поверхность исследуемого образца осуществляют с помощью вакуумного универсального поста. Установка оборудуется рабочей камерой с колпаком, вакуумной и электрической системами (рис. 7.11). В рабочей камере устанавливают держатели для образца и для распыляемого материала на расстоянии 60—100 мм друг от друга. В качестве распыляемого вещества чаще всего применяют углерод, кварц, серебро, платину, хром и другие материалы. Материал испаряют с помощью электрического тока силой 60—80 А. Рабочая камера снабжена диафрагмами и заслонками для защиты от нежелательного теплового воздействия испарителя на образец. Для обеспечения средней длины пробега частиц испаряемого материала больше диаметра колпака и прямолинейности распространения этих частиц внутри колпака создают разрежение порядка 0,133—1,33 МПа (1-10- —Ы0- мм рт. ст. Частицы испаряемого вещества при попадании на поверх- [c.114]

Средняя длина свободного пробега частиц А lp, = Y r N [c.57]

Ответ. Для перевода вещества в газообразное состояние необходимо каждой молекуле сообщить достаточно большую кинетическую энергию, обеспечивающую разрыв межмолекулярных связей и возможность свободного пробега частиц на расстояния, в несколько десятичных порядков превышающие диа- [c.123]

А.Д - длина свободного пробега частицы, м ц — приведенная масса частиц [c.7]

I — длина свободного пробега частиц, м [c.483]

При температуре 100°С и нормальном давлении средняя длина пробега частицы для газов имеет порядок 10 —10 см. [c.234]

Для того чтобы обеспечить полное участие всех частиц, испускаемых радиоактивным источником, в процессе образования свободных электронов расстояние между электродами выбирают довольно большим (для использования полного пробега частицы). Это вызывает увеличение объема детектора и дополнительное размывание пробы в нем. Для уменьшения инерционности детектора иногда используют дополнительный поток газа через детектор (продувку). Продувка не только сохраняет эффективный чувствительный объем детектора, увеличивая скорость прохождения через него анализируемых веществ, нон способствует достижению максимальной чувствительности без увеличения скорости газа-носителя. [c.64]

Никелевый источник также является р-излучателем со средней энергией частиц около 20 кэВ и пробегом частиц в воздухе 8 мм. Период полураспада 125 лет, применяемые активности 0,1 — 0,2 Ки. Активный слой никеля обычно наносится на медную подложку. Максимальная рабочая температура, до 300 °С, [c.65]

В газе силы, обусловливающие тепловые движения, гораздо больше сил притяжения. В результате этого газообразное состояние — неупорядоченное, частицы распределены случайно. Путь пробега частицы между двумя столкновениями очень большой по сравнению с диаметром этой частицы. Сжимаемость газа велика, плотность его мала и меняется с температурой. [c.102]

Здесь Отм — масса молекул газа = (ЗкТ/тст ) —средняя скорость их движения Лг — длина свободного пробега частицы Лг= 1/п/ Мас с — концентрация газа. Это сопротивление возникает вследствие того, что для движущейся частицы средняя скорость при ударе молекул [c.271]

Установка состоит из герметичного латунного ящика, внутри которого помещается нанесенный на пластинку А радиоактивный препарат. Боковая стенка ящика имеет небольшое отверстие Б, закрытое очень тонкой металлической пластинкой. Вблизи от нее помещается экран из сернистого цинка В, сцинтилляции на котором наблюдаются при помощи микроскопа М. Краны Г служат для заполнения установки исследуемым газом и создания в ней пониженного давления (с целью увеличения длин пробега частиц). [c.512]

В зоне дугового разряда средняя скорость движения заряженных частиц мало отличается от средней скорости теплового движения газа ал. Тогда если Я — средний свободный пробег частиц, то среднее время между соударениями равно т= = Х1ш. За это время поле Е сообщит частице ускорение е //п, а путь частицы в направлении поля будет [c.27]

Яр— длина свободного пробега частицы Яш — касательные напряжения на стенке kp,w> A-s — касательные напряжения на стенке, вызванные твердыми частицами. [c.339]

Массовые силы делятся на четыре группы. К первой группе относится сила тяжести, фиксированная по величине и направлению. Определяемая ею кинетическая энергия ту2/2, используемая в процессе сепарации, может быть увеличена удлинением пути пробега частиц. Но это справедливо только для весьма крупных частиц, подчиняющихся квадратичному закону сопротивления. Большая часть частиц уже на коротком участке приобретает практически постоянную конечную скорость и<х,, так что их кинетическая энергия становится по- [c.11]

Поверхности разрыва, конечно, нужно понимать в смысле макроскопической теории сплошных сред. В действительности область разрыва имеет конечную толщину, которая, однако, сравнима с длиной среднего пробега частиц газа. Поэтому в смысле макроскопических представлений эта область является бесконечно тонкой. [c.197]

Инерционный пробег частицы, брошенной в неподвижный воздух, может быть легко вычислен если применим закон Стокса В этом случае уравнение движения имеет вид [c.183]

На рис. 571 представлена зависимость толщины полностью экранирующей защитной стенки из полистирола от величины энергии излучения. Из графика видно, что в случае чистых бета-излучателей, используемых для синтеза меченых органических соединений, установка защитных стен и применение дальнейших способов защиты от внешнего излучения требуется только для и однако их излучение можно поглотить органическим стеклом толщиной 7 мм Н , О и 5 полностью экранируются стеклом используемых сосудов. Вследствие сильного поглощения в самом препарате и небольшой длины пробега частиц в воздухе (-<30 см) при работе в резиновых перчатках нет необходимости экранировать излучение даже открытых препаратов. [c.652]

Для радикальной изомеризации, проводимой при относительн( высоких давлениях и концентрациях и при малых длинах свобод ного пробега частиц, основной причиной гибели радикалов буде гомогенный обрыв по реакции [c.76]

Пользуясь методами молекулярпо-кпнетпческой теории, нетрудно показать, что средняя длпна одного пробега частиц в паправленпи усредненного течения выражается формулой [c.135]

Уменьшение значений Umax и 1/х, вследствие сжатия двойного электрического слоя при повышении концентрации электролита, приводит к уменьшению фактора замедления коагуляции, т. е. возрастанию скорости коагуляции до величин, соответствующих уравнению Смолуховского (IX—35), или даже выше, поскольку в схеме, положенной в основу рассмотрения процесса быстрой коагуляции, не учитывается возможность существования дальних сил притяжения между частицами. Фактор замедления коагуляции может, до некоторой степени условно, трактоваться как коэффициент, описывающий эффективность столкновений при наличии потенциального барьера доля частиц, имеющих малую энергию , как бы отражается . от этого барьера. Однако следует иметь в виду, что длина свободного пробега частицы в гидрозоле значительно меньше ширины потенциального барьера поэтому правильнее говорить, что частицы преодолевают барьер не из-за высокой кинетической энергии ( по инерции ), а вследствие того, что они постепенно перебираются через барьер в результате многих последовательных флуктуаций. [c.266]

Внедрение атомов в междоузлия решетки приводит к распуханию, которое может развиваться и вызвать разрушение материала. Термические пики, особенно образующиеся в конце пути пробега частицы, как указывалось выше, представляют собой локализо- ванные области высоких температур. Быстрый нагрев и охлаждение в этих областях могут усилить диффузию и привести к образованию метастабильных фаз. [c.212]

В жидкой фазе длина свободного пробега частиц мала (порядка молекулярного диаметра) и поступательное передвижение молекул эйергети-чески затруднено. Поэтому в жидкости существуют столкновения двух [c.201]

Существенное влияние на осаждение частиц золы а поверхность имеет их размер. В стабилизированном участке осаждения влияние размера частиц меньше, чем иа первой трубе. Вероятно, что при обтекании ширм запыленным потоком, как и при единичиой трубе,. существует минимальный раз1мер частиц, начиная от которого дли на свободного пробега частиц оказывается настолько короткой, что последняя уносится потоком и не может осаждаться по инерционному закону. Скорость потока оказывает такое же влияние на инерционное осаждение, ка,к 1И размер частиц. Что же касается диаметра трубы, то он при числе Стокса StkI—Ti.o- Kd. [c.118]

Наличие коэффициента и поправки Кенингема придает инерционному параметру определенный физический смысл — это отношение длины пробега частиц от некоторой начальной скорости до полной остановки в неподвижной газовой среде к характерному для рассматриваемого процесса газоочистки геометрическому размеру I диаметру капли, газового пузырька, аппарата (для мокрых циклонов), сопла (для аппаратов ударно-инерционного действия). [c.93]

Проанализировав ряд данныхДейвис пришел к следую щим выводам Сильная турбулентность, масштаб которой превы шает длину инерционного пробега частиц, по всей видимости должна вызывать одинаковое осаждение иа всех сторонах препят ствия, причем скорость осаждения частиц определяется интенсив ностью турбулентности Более слабая турбулентность, с небольшим по сравнению с размерами частиц масштабом, может обусловли вать лишь ограниченное осаждение на подветренной стороне препятствия, как и отмечено в опытах при этом могут играть роль вихри, возбуждаемые самим препятствием [c.188]

Это выражение определяет нероятность того, что из полного числа N пробегов частица совершит. v пробегов в выбранном нанравлеини. Обратим внимание па то, что при >том будет пройдено расстояние [c.67]

Объясните, что означает в кинетической теории газов понятие средний ссободный пробег частиц (X). Выведите приближенное выражение для Я, считая вюлекулы газа несжимаемыми частицами с радиусом ст. Как изменяет ся Xс давлением и температурой При каких условиях поведение потока газа будет определяться коэффициентом вязкостп г Выведите па основе кинетической теории приближенное выражение для г]. Как должно изменяться т] с давлением и температурой [c.86]

Процессы переноса теплоты, импульса и массы, обусловленные самопроизвольными перемещениями молекул, радикалов, атомов, ионов, имеющими в газах и жидкостях характер броуновского, а в твердых телах - колебательного движения, протекают в направлении выравнивания температур, давлений и концентраций. Согласно воззрениям молекулярно-кинетической теории интенсивность процессов переноса в газах и жидкостях однозначно определяется длиной свободного пробега частиц и, следовательно, их физико-химическими харатеристиками и параметрами состояния. В зависимости от последних длина свободного пробега может изменяться в широких [c.42]

В жидкостях молекулы или ионы также находятся в состоянии хсегического движения, но перемещаются лишь в пределах некоторого объема, ограниченного поверхностью раздела между жглякостью и окружающей средой. Если ввести небольшое коли ество жидкости в пустой сосуд, то она соберется на дне сосуд . а в остальном его объеме распространятся пары этой жк кости. Длина свободного пробега частиц между соударения- и в жидкости значительно меньше, че.м в газе. [c.17]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология