Универсальное распределение скорости в гладких трубах

УНИВЕРСАЛЬНОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ В ГЛАДКИХ ТРУБАХ [c.125]

Рис. 4.5. Универсальное распределение скорости для турбулентного потока в гладких круглых трубах и плоских каналах.

Для интегрирования уравнения (5.10) необходимо установить функциональную связь между Ер v. у. Сделаем это с помощью универсального распределения скоростей в гладких трубах, которое описано в разделе 4.4 и графически представлено на рис. 4.5. Производные данной функции использованы в уравнении (4.7), чтобы найти EJy, причем предполагается равным Ер. [c.185]

Рис. 6.16. Распределение скорости в гладкой трубе. Кривая 1 соответствует универсальному логарифмическому закону

В турбулентном стабилизированном потоке вблизи гладкой плоской стенки или в гладкой цилиндрической трубе справедлив универсальный закон распределения скоростей [c.56]

Турбулентный режим. Движение неньютоновских жидкостей в турбулентной области по аналогии с движением ньютоновских жидкостей может быть описано с помощью универсального профиля скоростей (см. стр. 78). На рис. 3.41 показано логарифмическое распределение скоростей для турбулентного режима потока неньютоновской жидкости при ее движении в гладкой трубе (по Прандтлю). Для неньютоновских жидкостей, в предположении, что касательное напряжение т и градиент скорости сШ йп остаются постоянными, предложены следующие зависимости. [c.101]

Между законом сопротивления и полем скорости в трубе или канале существует определенная внутренняя связь. Логарифмический закон сопротивления, описываемый формулой Прандтля (8.45), следует из универсального логарифмического профиля скорости при турбулентном течении в гладких трубах [4, 15, 27]. Подобно этому показано [15, 25, 27, 35], что из степенных формул типа (8 42) для определения X следует степенной закон распределения скорости по сечению круглой трубы [c.175]

Универсальный логарифмический закон, на первый взгляд, удовлетворительно подтверждается данными измерений распределения скорости в течениях в гладких трубах и других аналогичных потоках (рис. 11.2). Однако более детальный анализ опытных данных [139, 202, 203] обнаруживает систематическую зависимость константы Кармана от числа Рейнольдса, т. е. систематические, хотя и небольшие, отклонения распределения скорости от универсального логарифмического закона. [c.181]

Рис. 11.2. Универсальный логарифмический закон на первый взгляд подтверждается данными измерений распределений скорости в гладких трубах, пограничных слоях, на гладких пластинах и т. д.

Лауфера [158]. Признано (см. монографии Шлихтинга [191] и Хинце [138]), что степенные законы для распределения скорости с показателем степени, зависящим от глобального числа Рейнольдса, подтверждаются заведомо не хуже, чем универсальный логарифмический закон. На рис. 11.3 представлено заимствованное из монографии Шлихтинга [191] распределение скоростей в гладких трубах, построенное по измерениям Никурадзе [172], которое удовлетворительно подтверждает степенное распределение скоростей почти по всему сечению трубы. Тем не менее считается, что универсальный логарифмический закон имеет, в отличие от степенных, теоретическое обоснование, а степенные законы представляют собой просто эмпирические соотношения. На самом деле, [c.182]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология