Распределения скоростей логарифмическая формула

Мы видим, что распределение скоростей выражается простой логарифмической формулой лишь при 30. В этой области а 0.17. Определение а непосредственно из кривой в области 30 не имеет, однако, смысла, поскольку а по определению, относится к области, ц которой Ке = з —1, т. е. к области вязкого подслоя. [c.36]

Предположим, что движение металла происходит в трубе ра-R Эффектами кривизны, для простоты, будем пренебрегать, распределение скоростей в жидком металле будет выражаться обычной формулой логарифмического закона (4,12). "Ввиду медленного изменения функции 1пз/ логарифмический закон распределения скоростей ( дем применять и к центру трубы, как это было пояснено в 4. [c.203]

Таким образом, формула Кармана для длины пути смещения может быть получена на основе весьма различных представлений. Но все эти представления, при несомненном их различии, во всяком случае, очень далеки от идеи о пропорциональности между длиной пути смешения и расстоянием от поверхности, которая заложена в данное Прандтлем решение для универсального распределения скорости. Между тем, дальнейшее развитие решения, основанного на использовании формулы Кармана, также приводит к логарифмическому закону распределения скорости, по структуре аналогичному, хотя и не тождественному, универсальному закону Прандтля. (Исторически логарифмический профиль впервые был получен именно на основе гипотезы Кармана). Добавим к этому, что, как впервые показано в книге Ландау и Лившица , логарифмическое распределение может быть получено совершенно иным путем непосредственно из соображений о размерности. [c.286]

В реальном процессе массовой кристаллизации, протекающем с конечной скоростью, состав образующихся кристаллов обычно все же получается неоднородным, так как в ходе процесса раствор непрерывно обогащается (или обедняется) примесями. Даже при относительно невысокой скорости кристаллизации и достаточно интенсивном перемешивании жидкой фазы в равновесии с маточным раствором в лучшем случае будет находиться. лишь поверхностный слой кристаллов. Распределение примеси в кристаллах конечного продукта в этом случае описывается логарифмической формулой [446—450] [c.263]

Если принять, что распределение скорости в пленке подчиняется логарифмическому закону, то для определения т 5 можно получить формулу [c.309]

Между законом сопротивления и полем скорости в трубе или канале существует определенная внутренняя связь. Логарифмический закон сопротивления, описываемый формулой Прандтля (8.45), следует из универсального логарифмического профиля скорости при турбулентном течении в гладких трубах [4, 15, 27]. Подобно этому показано [15, 25, 27, 35], что из степенных формул типа (8 42) для определения X следует степенной закон распределения скорости по сечению круглой трубы [c.175]

По опытам Никурадзе, который изучал течение воды в длинных цилиндрических трубах, значение коэффициента пропорциональности а в формуле (2.12) равно 11,6. Это значение а определено Никурадзе по пересечению опытной кривой распределения скорости в турбулентном ядре пограничного слоя, соответствующей логарифмическому закону, с прямой, описывающей линейное распределение скорости в области ламинарного подслоя, рассчитанной по опытным значениям поверхностного трения. [c.132]

Предложены два основных типа формул, определяющих распределение скоростей при турбулентном движении, — степенной и логарифмический законы. [c.10]

Отсюда видно основные черты мелкомасштабных пульсаций определяются структурой функции q(n) на больших расстояниях от первой особой точки. Другими словами, детали взаимодействия между турбулентной и нетурбулентной жидкостями не имеют значения. Таким образом, возможно создание достаточно простой теории, описывающей распределение вероятностей разности скоростей. С другой стороны, во многих практических исследованиях приходится оценивать зависимость от расстояния структурных функций, порядок которых изменяется слабо по сравнению с 15/2 1. Например, в опытах главным образом измеряются структурные функции, для которых /2 находится в диапазоне 2 — 6. Для описания таких структурных функций, по-видимому, с достаточной точностью можно считать, что q — квадратичный полином от /2, т.е. формула (4.12), соответствующая логарифмически нормальному закону, приближенно справедлива. [c.155]

Формулу (7-21) называют универсальным логарифмическим распределением осредненной скорости в пристенной области турбулентного потока. Здесь [c.193]

Найти выражение для турбулентной вязкости из формулы для логарифмического профиля скорости в турбулентном ядре и данных о том, как X меняется с у. Нарисовать графики распределения турбулентной вязкости [c.156]

Отсутствие распределения по логарифмической формуле Дернера—Госкинса даже при кристаллизации твердой фазы из слабо пересыщенных расплавов в отсутствие перемешивания указывает на то, что и в этом случае происходит образование равновесных смешанных кристаллов вследствие того, что скорость установления равновесия в отношении микрокомпонепта между смешанными кристаллами и жидкой фазой в расплавах значительно больше, чем в растворах. [c.369]

Кривая распределения скоростей, приведенная на рис. 4, относится именно к случаю обтекания пластинки. Логарифмический профиль распределения средней скорости можно применить к турбулентному течению жидкости по трубе. Ввиду медленного изменения логарифма в распределении, представленном выраже1П1ем (4,17), можно применить эту формулу к средней скорости течения жидкости по трубе, написав ее в виде [c.43]

Обозначим бп минимальное расстояние от твердс стенки, до которого распределение скоростей ен является логарифмическим, и введем вместо постоя ной интегрирования С новую постоянную С, такую, ч С=—1п бп+С. Тогда формула (3.24) преобразует к виду [c.80]

Следует отметить, что положение максимума параметра х в ламинарном пограничном слое и 0,65 " ) практически совпадает с координатой точки пересечения прямой U/Uoo = 1,632у/5 " , соответствующей начальному наклону профиля скорости в ламинарном пограничном слое вблизи стенки dU/dy = т-ц,/ л), с прямой U/Uoo = 1. соответствующей равномерному профилю скорости вне пограничного слоя (см. рис. 2.29). Если учесть, что толщина подслоя 6л в турбулентном пограничном слое тоже определяется как точка пересечения линейного распределения скорости вблизи стенки и = тш/у)у со степенным или логарифмическим законом распределения скорости в турбулентном ядре слоя (которое можно считать внешним по отношению к течению в вязком подслое), то толщину в ламинарном пограничном слое можно рассматривать как аналог толщины подслоя л в турбулентном пограничном слое. Используя эту аналогию течения вблизи стенки в турбулентном пограничном слое с обычным ламинарным пограничным слоем, оценим толщину 5q элементарного ламинарного слоя в турбулентном пограничном слое как 5q = л/0,6. Такое же соотношение между л и 0 получается, если Sq определять как толщину элементарного ламинарного слоя, в котором реализуется то же значение поверхностного трения, что и в реальном турбулентном пограничном слое (см. формулу (2.22)). [c.141]

Величина Ргт изменятся по толщине пограничного слоя. По данным [Л. 47] в области,- где выполняются логарифмические законы распределения скорости и температуры, турбулентное число Прандтлч равно примерно 0,8 (опыты с воздухом, водой и трансформаторным маслом). Учет этого обстоятельства приводит к формуле [c.197]

Струйный режим образования пузырей визуально характеризуется появлением над отверстием неисчезающего газового потока (факела), который вдали от отверстия дробится на отдельные пузыри небольшого диаметра. На расстоянии 91 см от одиночного отверстия наблюдается нормально-логарифмическое распределение пузырей по размерам [10]. Однако точно определить условие перехода от динамического режима образования к струйному не представляется возможным. Детальные исследования, проведенные с использованием скоростной киносъемки [И], показали, что в исследуемом диапазоне скоростей истечения (5-80 м/с) газовый поток имел пульсирующий характер и устойчивая стационарная струя или факел устанавливались только на расстоянии от отверстия, много меньшем размера образующихся пузырей. Картина образования газожидкостных структур (пузырей) при струйном режиме напоминала картину образования двойных пузырей при динамическом режиме (рис. 8.1.1.2, а) с той лишь разницей, что над отверстием после отрыва пузыря всегда существовала очень небольшая область струйного потока. Пузырь, получившийся после слияния двух первоначально образующихся пузырей, имел форму вытянутого в направлении движения сфероида. Объем его можно оценить по формуле (8.1.1.4), в которой С = 1,090. Такое значение константы получено в [12], исходя из двухстадийной модели образования пузыря. На первой стадии пузырь представляет собой расширяющуюся полусферу, а на второй стадии до момента отрыва растет как сфера, в соответствии с моделью Дэвидсона и Шуле [4]. Центр сферы в начальный момент находится в точке, соответствующей центру масс полусферы, образовавшейся на первой стадии. [c.709]

Формула (24,10) показывает, что в турбулентном потоке, текущем вдоль бесконечной плоскости, устанавливается логарифмическое. р аспределение средней концентрации в зависимости от расстояния До плоскости. Этот логарифмический закон аналогичен логарифми- 1ескому закону распределения средней скорости (4,17). Однако постоянная 5, входящая в логарифмический закон для распределеши Средней концентрации, не имеет ничего общего с постоянной а [c.147]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология