Измерения поля скоростей

ЗОНДОВЫЕ МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ ПОЛЕЙ СКОРОСТИ [c.412]

Аэродинамические исследования гидравлических сопротивлений, т. е. исследования с применением в качестве рабочей среды воздуха, имеют большое распространение в лабораторной практике. При соблюдении условий гидродинамического подобия результаты опытов, полученные на воздухе, столь же достоверны, как и результаты, полученные на жидкости. Большим преимуществом аэродинамических исследований являются простота и удобство их проведения, значительно большая доступность визуальных и инструментальных наблюдений потока, включая измерения поля скоростей и давлений, т. е. в конечном итоге возможность более глубокого изучения явлений, происходящих в потоке. [c.168]

В последнее время предпринята попытка объяснить возникновение в слоях катализатора крупномасштабных гидродинамических неоднородностей более глубоким (но радиусу) влиянием стенки на пористость слоя [18, 34, 58—61]. Исследования для неподвижного слоя [62] свидетельствуют о том, что изменение пористости не локализуется у стенки, а распространяется в зону слоя толш иной до 100 диаметров частиц. В работе [63] область влияния стенки оценивается в 40—100 диаметров частиц, измерения полей скоростей за слоем в [64] показали, что изменение пористости частиц по радиусу стенки распространяется более чем на 15 диаметров зерен. В работе [60] с учетом ряда физикомеханических свойств катализаторов и шероховатости стенки емкости расчетами получено, что для связных частиц влияние ее находится в пределах 15, а для несвязных — в пределах 30—40 диаметров. Анализ работы промышленных реакторов процесса дегидрирования олефиновых углеводородов показал, что скорость газа в центре реактора приблизительно на 45% ниже, чем в зоне влияния стенки [59, 65, 66]. Наибольшая сходимость )езультатов физического моделирования получена в работах 46-48, 67]. [c.35]

БЕСКОНТАКТНЫЕ МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ полей СКОРОСТИ [c.414]

Значения Тс могут быть также вычислены нэ основании измеренных полей скорости и плотности по интегральному соотношению для пограничного слоя [c.429]

Структуру потоков можно исследовать либо непосредственными измерениями полей скоростей взаимодействующих фаз, либо путем определения кривой плотности распределения каждой фазы по времени пребывания. Первый способ дает полную информацию о макроструктуре потоков, но весьма труден в практической реализации. Кроме того, измерение локальных скоростей все же не дает информаций о турбулентном перемешивании фаз. Получение кривой отклика осуществляется значительно проще и содержит суммарную информацию как о неравномерности потока по сечению, так и об интенсивности всех видов перемешивания. Обработка кривых р(т) в рамках диффузионной или каких-либо более сложных многопараметрических моделей дает возможность вычислить эффективный коэффициент диффузии или иные параметры. [c.78]

Недостаточная изученность вопросов перемешивания в пленке не позволила до сих пор получить систему уравнений для определения переменного профиля скоростей при различных режимах течения пленки. Прямые экспериментальные измерения поля скоростей в пленке толщиной порядка десятых долей миллиметра чрезвычайно сложны. Степень перемешивания в пленке можно косвенно оценить с помощью эффективного коэффициента диффузии Оэфф, определяющего дисперсию вещества в потоке за счет молекулярного и конвективного переноса [c.53]

Более детальное рассмотрение причин снижения к. п. д. возможно только на основе измерения полей скоростей и давле-116 [c.116]

Проведенные опыты по измерению полей скоростей и давлений на входе в шнек, а также опыты, приведенные в работе [160], дают основание допустить в первом приближении линейный закон распределения окружных скоростей, т. е. [c.161]

Аналитическое решение задачи о движении пленки на вертикальной поверхности под воздействием газового потока рассмотрено П. Л. Капицей [Л. 37, 38] и А. А. Семеновым [Л. 75]. Результаты решения приводят к выводу, что процесс обтекания газовым потоком волн на поверхности жидкости аналогичен обтеканию выступов на твердой шероховатой поверхности. Это положение нашло экспериментальное подтверждение, в частности, в исследованиях, проведенных в Ленинградском политехническом институте (ЛПИ) [Л. 51] и в атомном центре в Харуэлле [Л. 125, 131]. Измерения полей скоростей в трубе при течении водо-воздушной смеси показали, что типичный профиль скорости, присущий однофазному потоку, становится в данном случае менее заполненным и напоминает распределение скорости в трубе с очень шероховатыми стенками (рис. 1-8). [c.16]

Определение поля скоростей в отстойнике на основании уравнений гидромеханики чрезвычайно затруднительно. Измерение поля скоростей с помощью приборов в различных точках сооружения связано с дорогостоящими, трудоемкими и не всегда возможными экспериментами. Для определения структуры потока используют косвенный метод, который основан на введении в поток жидкости специального индикатора. По мере движения жидкости по сооружению количество индикатора будет изменяться. Определяя изменение во времени содержания индикатора в потоке жидкости, можно судить о характере потока по так называемым выходным кривым или кривым откликов. Анализ этих кривых и сопоставление с. некоторыми моделями позволяют судить о структуре потока жидкости. Индикатор вводится в жидкость единовременно (импульсный ввод) или подается в течение определенного времени с постоянным расходом (ступенчатое изменение состава потока). [c.61]

При измерении поля скоростей в трубках малых диаметров нами установлено, что длина перемешивания сокращается в направлении оси у и увеличивается в направлении оси х. В трубах диаметром й >, [c.20]

Так как интенсивность теплообмена определяется в основном толщиной пограничного слоя, то теоретически разрывной канал может быть обоснован. Нами был исследован такой канал. Были нарезаны трубы длиной Юо, затем они были спаяны соединительными втулками, внутренний диаметр которых был равен наружному диаметру труб. Внутренняя поверхность готовой трубы имела кольцевые пазы с острыми кромками. Казалось бы, при такой конструкции в кольцевых пазах пограничный слой должен срываться и теплообмен активизироваться. Однако опыт показал, что интенсивность теплообмена в такой трубе всего примерно на Ъ% выше по сравнению с прямой гладкой трубой при огромной потере напора. Измерение поля скоростей показало, что срыва пограничного слоя в кольцевых пазах не происходит. Как только жидкость коснулась стенки, эна прилипает к ней и образуется пограничный слой. Толщина пограничного слоя незначительна, но в неподвижном состоя- [c.63]

Из условий сходимости с опытными данными работы [78], в которой производилось измерение полей скоростей во входном патрубке насоса с диагональным колесом, нами получено к= = —0,156 и, следовательно, опытный коэффициент а = —0,134. [c.272]

Поскольку, как было отмечено, ни абсолютные размеры, ни абсолютная скорость в отдельности практически не влияют иа ст[ уктуру потока для большего обобщения результатов измерений поля скоростей удобнее представлять в безразмерных параметрах, т. е. в виде зависимостей относительных скоростей ш ци/цу,( или от относительных координат (расстояний) у у Я или у -- Здесь Шц и ву,,,.,,. — соответственно средняя и максимальная скорости по сечению канала у — расстояние от оси потока — радиус сечения канала Ь,- — полуширина прямого канала, колена или камеры. Поля скоростей, представленные в безразмерном виде, могут быть отнесены к участкам трубопроводов и аппаратов любых абсолютных размеров с различными средами (с различными физическими свойствами) и скоростью (в пределах, при которых вполне допустимо пренебрежение влиянием сжимаемости), если только эти ноля получены в геометрически подобных моделях при одинаковых числах Ре или при Ке -= Ксапт- В дальнейшем эпюры скоростей будут выражены только в безразмерных параметрах. [c.15]

Более простым и объективным является определение степени выравнивания потока по коэффициенту поля М , который для большинства измеренных полей скоростей был найден графическим методом. Результаты для сечений непосредственно над плоской решеткой (Я 0) и над спрямляющей представлены на рис. 7.10, в виде зависимости уИ от Ср при различных значениях FJFq при этом для каждого сечения взяты средние арифметические значения коэффициентов Л4 , подсчитанные по полям скоростей вдоль двух взаимно перпендикулярных диаметров. [c.170]

Измерение профиля скорости в аппаратах с НЗС осуществляли на специально созданном аэродинамическом стенде. Опытные аппараты располагались вертикально. Рабочий газ (воздух) подавался снизу. Все установки имели участок гидродинамической стабилизации перед входом потока в НЗС. Загрузка зерен во все аппараты производилась идентичным способом. Высота слоя зерен во всех случаях превосходила входной участок формирования характерного для НЗС устойчивого профиля скорости [7]. Измерение полей скоростей осуществ.тялось на выходе газового потока из слоя с помощью прецизионного термоанемометриче- [c.121]

При любой модели требуется знание некоторых коэффициентов (кратность циркуляции, число ячеек, коэффициент продольного перемешивания и др.), зависящих от гидродинамических и конструктивных факторов и определяемых опытным путем. Указанные коэффициенты находят измерением полей скоростей и концентраций в аппарате или же пользуются косвенными методами, основанными на вводе в поток небольшого количества вещества (индикатора), не влияющего заметно на свойства потока и легко определяемого в нем. В качестве индикаторов применяют растворы красителей или солей, радиоактивные вещества и др. В первом случае концентрацию индикатора в потоке определяют фотоколориметрически или измерением электропроводности, во втором— по интенсивности излучения. В двухфазном потоке газ—жидкость коэффициенты находят для каждой из фаз. [c.239]

Для измерения полей скоростей применялись как пневмо-метрические, так и термоанемометрические методы. При пневмо-метрическом методе использовались пневмонасадки — трубки Прандтля и Пито с микроманометрами типа ЦАГИ, которые позволяли делать отбор давления из данной точки. По измерениям полного и статического давлений определялись скорости по сечению трубы. [c.66]

А. О. Бакруновым с коллегами был предложен способ обработки двухэкспозиционных голограмм двухфазного потока, который позволил ускорить процесс измерения поля скоростей дисперсной фазы при больших концентрациях [30]. Сущность способа поясняется рис, 23. В пространственном [c.66]

Р этапов Г. С., Тахтамышев Н. С., Цыба Г,. А, Применение электрического разряда для измерения поля скорости газового потока, — В кн, Тезисы докл. Всесоюз. науч.-техн. конф. Современное [c.190]

Рассмотренные на с. 133 сл. параметры (коэффициент продольного перемешивания, число ячеек) можно определить измерением полей скоростей или концентраций в аппарате [195], но чаще пользуются косвенными методами, основанными на вводе в поток небольшого количества вещества (индикатора), не влияющего заметно на свойства потока и легко определяемого в нем. Для жидкой фазы в качестве индикаторов применяют растворы солей или красителей, причем концентрация индикатора в потоке находится соответственно измерением электропроводности или фотоколориметрически. Для газовой фазы употребляют различные газы (Не, Нг, фреон) или газообразные радиоактивные изотопы в первом случае концентрацию определяют по теплопроводности, во втором — по интенсивности излучения. [c.151]

Мы будем иметь дело со статистически стационарными потоками. В этой связи по ходу изложения будут использоваться статистически средние ве тичины, простейшей формой которых является среднее по времени в фиксированной точке поля потока. В частности, применительно к измерениям полей скорости типичная задача обычно заключается в определении величины и направления местного вектора осредненной по времени скорости в каждой точке исследуемой области потока. В пространственном течении локальный вектор состоит из компонент скорости и, V, W ъ направлении осей х, у, z и каждую из них необходимо определять. Для дву- или одномерного поля потока задача упрощается до определения компонент и, V и соответственно U. В отличие от ламинарных течений в турбулентных потоках только осредненное по времени значение местной скорости сохраняется неизменным. Мгновенное (зависящее от времени) значение скорости i/(0, V t), W t) состоит из соответствующего среднего значения и наложенной на него пульсационной составляющей скорости, также зависящей от времени, и, [c.21]

Успехи в изучении пространственных турбулентных пограничных слоев различными экспериментальными методами в значительной степени связаны с работами Ф.Жд. Пирса и его коллег. В этом смысле особое внимание привлекают результаты экспериментов [79, 80], а также [81, 82], где кроме ЛДИС используется также пятиканальный насадок для изучения структуры вихревой системы в окрестности сопряжения цилиндрического тела и плоской поверхности при i/ = 24 м/с и Re = 1.83 10 . Эффективность его применения подтверждена хорошим согласием данных, полученных этим датчиком и путем подробных измерений полей скорости с помощью ЛДИС. [c.31]

Отдельного рассмотрения требует прибрежный и придонный пограничные слои. Однако возможность их воспроизведения в рамках общей трехмерной модели водоема упирается в возможности компьютера. По оценкам и данным измерений поля скорости, прибрежный погранслой в Ладожском озере не превосходит нескольких километров (не более 10), придонный — нескольких метров (Филатов, 1983, 1991). Используемая в дискретной модели прямоугольная сетка допускает шаги не менее 2.5 км в горизонтальном направлеши, что, естественно, не позволяет достоверно воспроизвести прибрежный погранслой. Поскольку шаги сетки по вертикали в глубоководной части имеют порядок десятков метров, то не воспроизводится и придонный погранслой. [c.66]

Измерение поля скоростей в кольцевой щели дискового насоса прризводитея в следующем порядке. Вначале прибор фокусируется в заданную точку междискового пространства так, чтобы горизонтальная линия перекрестия окуляра совпадала с радиусом рабочего колеса — это соответствует случаю, когда ось й ращающейся призмы совпадает с радиальным направлением потока жидкости. Затем путем придания зеркальной призме угловой скорости сод компенсируется величина окружной скорости вращения дисков м= д. В этом случае в окуляре будет наблюдаться поток в относительном движении (рис. 36). Если уменьшить угловую скорость зеркальной призмы до любой известной величины сод, то относительная скорость будет наблюдаться под новым направлением у. Если провести линию I, параллельную мд на таком расстоянии, чтобы отрезок АВ равнялся д-мд (см. рис. 36), то из геометрического построения сравнительно просто определяется [c.51]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология