Экспериментальное определение типа проводимости полупроводника

Экспериментальное определение типа проводимости полупроводника [c.266]

Постоянная Холла вычисляется из экспериментально определяемой э. д с. Холла. Таким образом, есть возможность количественного определения концентрации ионизированных примесей, считая, что каждый атом тарой примеси отдает по одному электрону в зону проводимости полупроводника. С таким же успехом можно найти концентрацию акцепторных примесей, причем знак эффекта Холла непосредственно указывает на тип проводимости. При помощи измерения э. д. с. Холла можно определить примеси в германии с точностью до 10" %. Эта цифра не является нижней границей чувствительности этого метода, так как из уравнений (I. 2) и (I. 3) видно, что с уменьшением концентрации примесей э. д. с. Холла растет, т. е. увеличивается чувствительность метода. В этом заключается преимущество данного метода перед химическими, физико-химическими и другими физическими способами. Он не применим при очень больших концентрациях примесей из-за невозможности обнаружить эффект Холла. [c.86]

Изучение электрических свойств молекулярных твердых веществ долгое время было пасынком физики твердого тела. До разработки квантовомеханической теории физики и химики изучали макроскопические свойства — такие, как твердость, сжимаемость и проводимость — самых различных материалов. Кристаллические типы не были еще достаточно четко дифференцированы, а поскольку представления о твердом теле были весьма ограниченными, не были выбраны какие-либо вещества в качестве специфических моделей для изучения того или иного из этих свойств. После появления зонной теории твердого тела наибольшее значение приобрели микроскопические свойства веществ, однако молекулярные твердые тела остались в стороне от рассмотрения. Одной из причин создавшегося положения могло явиться то, что не нашлось вещества, которое подошло бы в качестве простой теоретической или экспериментальной модели. Для металлов моделью мог служить литий или натрий, для ионных кристаллов — хлористый натрий, для полупроводников — германий и кремний. Простейшие же твердые вещества молекулярного характера, например монокристаллы водорода, гелия, аргона или неона, малодоступны и их трудно изучать. Даже сера и иод — первые из элементов периодической системы, образующие молекулярные кристаллы при комнатной температуре,— не привлекли серьезного внимания, так как по своей природе они довольно сложны. Другая очень веская причина относительного пренебрежения молекулярными твердыми веществами кроется в трудности практического применения этих веществ. Чрезвычайная мягкость, малая прочность на разрыв и низкая электропроводность делают их мало интересными для инженеров. Положение изменилось с появлением полимеров, но они нашли применение в электротехнике лишь как изоляторы, и поэтому измерения, описанные в литературе, носили прикладной характер и касались определения в основном изоляционных свойств, а не проводимости. [c.9]

Экспериментальные исследования влияния дислокаций на электрические свойства полупроводников связаны с определенными трудностями. При пластическом деформировании монокристаллов ковалентных полупроводников в температурном интервале пластичности наряду с дислокациями образуются точечные дефекты, перераспределяются примеси и изменяется их состояние. Вклад этих эффектов в некоторых случаях превосходит изменения, связанные с дислокациями [44—46], и может даже привести к инверсии типа проводимости образца [44, 45]. Все это вместе со сложностью создания кристаллов с заданной дислокационной структурой обусловило большую противоречивость экснерийшнтальных данных о положении дислокационных уровней, полученных при исследованиях эффекта Холла, фотопроводимости, рекомбинационного излучения [26, 40, 41]. [c.247]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология