Пузырьковая модель экспериментальных

Замечания к пузырьковой модели слоя. При нынешнем уровне наших познаний любая теория, претендующая на описание неоднородного псевдоожижения, должна быть приближенной. Однако целесообразность такой теории несомненна, а ее белые пятна могли бы стать объектом дальнейших экспериментальных исследований, ведущих к уточнению и модификации самой теории. [c.127]

Однако вследствие большого числа принятых в процессе построения модели упрощающих предпосылок каждый раз следует проверять, совпадает ли рассчитанный теоретически эффективный размер пузыря с экспериментально измеренным. Предполагается, впрочем, что между ними должно быть весьма простое соответствие, которое следует находить опытным путем. Имея такую информацию о сдоях любых размеров, можно будет на основе пузырьковой модели осуществлять масштабный переход и проектировать каталитические реакторы. [c.174]

Слой, псевдоожиженный га ом. Коэффициенты массообмена в таких слоях трудно измерить по той же причине, что и для неподвижного слоя. Кроме того, в псевдоожиженных слоях измерения осложнены образованием пузырей и связанными с ними проблемами отбора проб газа, правильного определения потенциала переноса и т. д. Тем не менее были получены экспериментальные результаты для таких систем [4, 9]. Условия эксперимента сведены в табл. VII.2, а полученные данные показаны на рис. VII-1 и VII-2. На рис. VII-2 нанесены также кривые, рассчитанные на основе пузырьковой модели слоя для таких же условий. [c.179]

Имеются также экспериментальные данные по тепло- и массообмену [9]. Интересно отметить, что при одном и том же размере пузыря пузырьковая модель дает удовлетворительное совпадение результатов как для массообмена (см. задачу 2 и кривые на рис. VI1-2), так и для теплообмена (см. задачу 3 и кривые 5—8 на рис. VII-7). [c.201]

Сопоставление экспериментальных данных с рассчитанными по пузырьковым моделям. . .......... [c.4]

СОПОСТАВЛЕНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ С РАССЧИТАННЫМИ ПО ПУЗЫРЬКОВЫМ МОДЕЛЯМ [c.142]

Расчет процесса массообмена в псевдоожиженном газом слое на основе пузырьковой модели приведен в [55], где, в частности, дано объяснение причин снижения числа Шервуда до значений меньше 2 при малых числах Рейнольдса. Некоторые из имеющихся экспериментальных данных о массопереносе в псевдоожиженных слоях представлены также в [12]. [c.378]

Важным параметром пузырьковых моделей является скорость обмена газом между пузырями и непрерывной фазой. Установлено, что, если принять эту скорость по рекомендациям Дэвидсона и Харрисона и Орката , получается хорошее совпадение экспериментальных и теоретически рассчитанных результатов. Вместе с тем в экспериментально исследованном диапазоне изменения рабочих параметров обеспечивается хороший контакт между газом и твердыми частицами, а доля реагента, байпассирующего через слой, в общем близка к получаемой в идеальном непрерывном реакторе с мешалками. В связи с этим результаты проведенных экспериментов недостаточно показательны для количественной оценки интенсивности обмена требуется более строгая проверка в экспериментальных условиях, позволяющих регулировать в системе скорость обмена при больших степенях байпассирования. Установлено что экспериментальные скорости межфазного обмена газом могут почти вдвое превышать рассчитанные теоретическим путем. [c.370]

Линия, представляющая это выражение, приведена наТрис. V111-15. Хорошее совпадение расчетных и экспериментальных данных свидетельствует о том, что в рамках пузырьковой модели данные эксперимента могут быть интерпретированы прп одном значении эффективного диаметра пузыря. [c.230]

Теор тическое объяснение зависимости скорости аннигиляции от поверхностного натяжения дает пузырьковая модель . Согласно этой модели, вокруг атома позитрония образуется малый пузырек вследствие отталкивательного взаимодействия межд у атомом позитрония, образованным в жидкости, и молекулами среды. Силы поверхностного натяжения, с другой стороны, стремятся уменьшить площадь поверхности пузырька, и, следовательно, его радиус зависит от равновесия противоположно направленных сил. При количественном рассмотрении модели пузырек рассматривают как сферически симметричную потенциальную стенку, внутри которой свободно движется атом позитрония. Поведение пузырька можно описать методами квантовой механики, используя экспериментально измеренные данные по времени жизни и угловому распределению [269]. [c.166]

Высота газожидкостного слоя на перекрестноточных колпачковых тарелках обычно рассчитывается для режима пузырькового барботажа и измеренные в режиме турбулентной пены высоты газожидкостного слоя делеко превышают расчетные значения. Проверка одной из наиболее употребительных формул [174], рекомендованных к использованию в пенном режиме, показала, что для промышленных ТДС и ДС, а также для секторных моделей экспериментальные значения высоты газожидкостного слоя существенно превышают расчетные. [c.114]

В основе другой модели пузырькового кипения в большом объеме лежит допущение о том, что процесс кипения автомоделей по отношению к ускорению сил поля тяжести. Основанием для этого допущения послужил экспериментально наблюдаемый факт слабого влияния гравитации на процессы кипения. [c.224]

Однако не все имеющиеся экспериментальные данные подтверждают указанные рассуждения. Имеется только одна работа [45], в которой было показано, что процесс абсорбции аммиака водой в пузырьковой колонне при лимитирующем сопротивлении газовой фазы описывается моделью Кронига и Бринка [36]. Это означает, что безразмерный коэффициент массоотдачи должен быть близок к Sh = 17,9 и значительно выше значения Sh =6,56, вытекающего из модели чистого молекулярного переноса. По данным [46], так же быстро протекает процесс водной абсорбции хлороводорода. На пузырьках с 8, = 4 мм почти полное извлечение ( 99,5 %) достигалось при Fo = 0,25 (высота слоя жидкости 2 см). Если предположить, что степень извлечения в момент образования пузыря составляла 30-50 %, то эти данные дают значение Shoo = 12,3 13,2. При абсорбции уксусной кислоты дистиллгфованной водой [46] пузырями с 8э = 4 мм получено значение Sh = 6. В то же время добавление в воду щелочи в количестве 0,5 масс. % приводило к существенному ускорению массопередачи в пузыре. Практически полное извлечение достигалось так же, как и в случае водной абсорбции НС1, на высоте 2 см. [c.285]

Сю [201 сравнил данные по возникновению пузырькового кипения, полученные Мак-Адамсом и др. [23], с зависимостью от давления и недогрева, предсказанной уравнением (9). Было выбрано определенное отношение б/Сз из измеренной величины 9 о> после чего значение В о было рассчитано для широкой области условий кипения с той же самой величиной 0/Сз. Уравнения (8а) и (86) были также исследованы в зависимости от температуры и размеров полостей, измеренных Кларком, Стрендженом и Вествотером [19] и Гриффитсом и Уоллисом [12]. Во всех случаях вычисленные результаты по модели пузырькового кипения Сю и Грэхема согласуются с экспериментальными данными. [c.161]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология