Свойства плоскости теплоподвода

Свойства плоскости теплоподвода 2 [c.124]

СВОЙСТВА ПЛОСКОСТИ ТЕПЛОПОДВОДА 2 125 [c.125]

СВОЙСТВА ПЛОСКОСТИ ТЕПЛОПОДВОДА 2 12 [c.127]

СВОЙСТВА плоскости ТЕПЛОПОДВОДА 2 [c.129]

СВОЙСТВА ПЛОСКОСТИ ТЕПЛОПОДВОДА [c.135]

Рассмотрим ряд простейших случаев, которые позволят проиллюстрировать использование формул, полученных в предыдущем параграфе, и помимо этого выявить некоторые интересные свойства зоны теплоподвода. Прежде всего обратимся к двум предельным случаям, которые позволят обратить внимание на одно принципиально важное обстоятельство. Исследуем, с одной стороны, подвод тепла при пересечении потоком неподвижной плоскости, нормальной к оси течения, и с другой — подвод тепла при пересечении бесконечно тонкого фронта пламени, также нормального к оси течения, но свободно колеблющегося вместе с потоком. [c.128]

Если сравнить трп типа диаграмм устойчивости, приведенных на рис. 29, то, рассматривая их в обратном порядке, можно видеть, как усложняются условия возбуждения сначала при возникновении течения, а затем при сильном стационарном подогреве. При этом область, заштрихованная в клетку, все более уменьшается, т. е. наряду со свойствами процесса теплоподвода все большую роль начинает играть и положение плоскости 21 относительно стоячей волны, образовавшейся в трубе. [c.161]

Рассмотрим свойства поверхности теплоподвода 2. В описываемом случае нагретая сетка и вводимая чисто формально плоскость теплоподвода 2 будут совпадать. Это, пожалуй, единственный случай, когда плоскость теплоподвода 2 имеет такой четкий физический смысл. Поскольку в обычном режиме сетка может нагреть пересекающий ее воздух лишь незначительно, будем считать, что М =М2, п = 1 и поэтому уравнения связи параметров колебаний слева и справа от 2 примут в простейшем случае вид (20.3) [c.419]

Найденное соотношение следует использовать при написании уравнений, связывающих возмущенные параметры течения слева и справа от поверхности разрыва S, являющейся, как известно, идеализированной неподвижной плоскостью теплоподвода. Чтобы написать свойства поверхности Е, используем зависимости, приведенные в гл. IV. Из сказанного выше ясно, что в уравнениях, описывающих процесс горения в жидкостных реактивных двигателях, не следует пренебрегать колебанием подачи газообразной массы в камеру сгорания, поскольку даже при постоянной подаче жидкого топлива сгорание (т. е. превращение в газ) может происходить с переменной скоростью. Пренебрегая объемом, занимаемым каплями топлива, можно считать, что моментом поступления массы в камеру сгорания является момент перехода топлива в газообразное состояние. Поэтому напишем уравнения для области горения сг в виде (15.5), не пренебрегая членом бМ. [c.477]

Средством такого рода, которое, вероятно, во многих случаях может оказаться полезным, является растянутая по длине трубы организация горения. До сих пор рассматривались лишь те случаи, когда протяженность зоны теплоподвода а была мала. Правда, в гл. IV был дан общий метод сведения процесса нестационарного горения в некоторой протяженной зоне теплоподвода а к процессу теплоподвода на эффективной плоскости сильного разрыва 2, но этот метод не был использован с точки зрения отыскания свойств процесса горения, при которых самовозбуждение колебательной системы становится невозможным. [c.406]

Надо сказать, что проделанный выше расчет не может претендовать на большее, чем быть грубой качественной схемой. Однако он позволяет указать на принципиально новое, что содержится в свойствах растянутого по длине камеры горения. Действительно, пусть горение происходит только в одной плоскости (а не в двух). Тогда, смещая эту плоскость вдоль оси трубы, можно изменять СООТ ношения между фазой возмущения теплоподвода и фазой колебаний среды. При этом могут быть найдены такие положения плоскости теплоподвода, прп которых самовозбуждение системы становится неизбежным. Другое дело, если горение происходит в двух плоскостях, отвечающих условиям (47.4). Тогда возбуждепие становится невозможным при любом положении области теплоподвода по оси трубы, так как фазовые соотношения перестают играть какую-либо роль, поскольку амплитуда возмущения теплоподвода обратилась в пуль. Это указывает па большую универсальность второго метода подавления вибрационного горения (путем уменьшения относительных амплитуд, а не путем изменения фазовых соотноше- [c.410]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология