Условия возбуждения

Лазер. Рубиновый и гелий-неоновые лазеры. Условия возбуждения и свойства лазерного излучения. Комбинационное рассеяние. [c.167]

Количественный спектральный анализ основан на том, что интенсивность спектральных линий элемента зависит от концентрации этого элемента в пробе. Зависимость интенсивности спектральной линии от концентрации имеет сложный характер. В некотором интервале концентраций при постоянстве условий возбуждения эта зависимость выражается эмпирическим уравнением Б. В. Ломакина. [c.189]

Затем для этих линий находят линии сравнения, выбирая по таблицам спектральных линий те из них, которые имеют близкий потенциал возбуждения. Гомологичность аналитической пары линий обязательно проверяют затем опытным путем, изучая изменение их относительной интенсивности в спектрах одного образца при разных условиях возбуждения. [c.262]

Однако интенсивность спектральных линий зависит не только от содержания элемента в пробе, но и от условий возбуждения и парообразования (температуры источника, скорости испарения, величины испаряющейся поверхности, нестабильности горения и Т.Д.). Количественные определения проводят по относительной интенсивности линии, которая практически не зависит от условий возбуждения. Под относительной интенсивно- [c.189]

Как зависит интенсивность спектральных линий от условий возбуждения Что представляет собой относительная интенсивность спектральных линий [c.127]

Эксперименты показали, что в реальных условиях возбуждения поперечных волн с помощью призмы из оргстекла g- = 0,9. .. 0,95. Таким образом, практически можно считать, что поперечная волна, вводимая в изделие с помощью наклонного пьезопреобразователя, линейно поляризована в плоскости, перпендикулярной границе раздела сред. [c.42]

При неравновесном состоянии вещества заселенность уровней зависит от конкретных условий возбуждения и может очень сильно отличаться от равновесной при данной температуре. Это ведет к изменению спектров поглощения и испускания. Если при низкой температуре заселенность высших уровней велика, наблюдается так называемое холодное свечение. [c.213]

В зависимости от условий возбуждения волны Лэмба могут быть симметричными, когда плоскость, разделяющая слой (пластину) по толщине на две равные части, остается в покое, а остальные смещаются симметрично по отношению к ней, и асимметричными, частным случаем которых являются волны изгиба (рис. 1). На рис. 2 дана зависимость скорости с распространения волн Лэмба от произведения толщины Н металла на частоту УЗК, а также углов а, когда окружающей средой является вода. Подобная диаграмма действительна только для одного определенного материала в сочетании с определенной передающей средой. Кривые щ, о, 1, 51, Й2. 2 на рис. 2 соответствуют различным типам волн (модам). При увеличении рабочей частоты или толщины листа скорости обеих мод и Зд приближаются к скорости релеевской волны с , а всех остальных мод— к скорости сдвиговой волны С(. При некоторых значениях //г величина с может [c.7]

РУ И тем самым условия возбуждения (спектроскопический буфер). При постоянном расстоянии между электродами и постоянной силе тока между температурой дуги и падением напряжения в межэлектродном промежутке (напряжение горения) существует линейная зависимость в широких пределах [5]. Таким образом, контролируя напряжение горения, можно получать информацию о постоянстве возбуждения. [c.188]

Первый вариант осложнен приготовлением стандартов, близких ио химическому составу и физическим характеристикам к составу анализируемых объектов. Чаще всего стандарты готовят на основе оксидов элементов. В большинстве случаев образцы подвергают термической обработке. Одним из стандарт[1ых приемов подготовки вещества к анализу для порошков сложного состава является разбавление проб графитовым порошком и введение специальных добавок. Такой прием позволяет уменьшить эффект фракционного исиарения и стабилизировать условия возбуждения спектров элементов. [c.118]

Длины волн спектральных линий всех элементов остаются постоянными в обычных источниках света, практически не зависят от условий возбуждения спектра. Возможность спутать спектральные линии разных элементов с близкими длинами волн появляется только из-за того, что точность определения длины волны недостаточно высока. [c.212]

Сравнительно недавно одной из главных причин, влияющей на интенсивность спектральных линий и снижающей точность анализа, было непостоянство параметров источников света. Современные электрические схемы обеспечивают при их хорошей регулировке высокую стабильность всех параметров газового разряда. Еще большую стабильность условий возбуждения удается получить с помощью пламени. Для того чтобы практически реализовать высокую стабильность источников света, необходимо тщательно подбирать все их параметры и периодически контролировать нх величину при повседневной работе. Необходимо также всегда соблюдать строгое постоянство формы электродов, качество их заточки и величину межэлектродного промежутка. Даже сравнительно небольшие отклонения могут существенно сказаться на параметрах газового разряда. Но и при очень хорошей работе генератора не удается получить высокую точность анализа, если не устранено или не учтено влияние состава и структуры образца. [c.241]

Часто не удается поддерживать стабильными все условия проведения анализа в течение длительного времени. Могут, например, меняться условия возбуждения пробы, контрастность фотографической пластинки и т. д. В этом случае уже нельзя использовать постоянный график даже при его периодическом контроле. Тогда применяют метод трех эталонов. [c.269]

Благодаря дополнительному разрядному промежутку энергия разряда в аналитическом промежутке ие зависит от состояния электродов, их размера, формы и качества обработки, как в обычной высоковольтной искре. Изменяя дополнительный разрядный промежуток, емкость, индуктивность, можно изменять энергию разряда, его длительность и получать таким образом различные условия возбуждения спектра. [c.660]

Интенсивность спектральных линий элементов, имеющих небольшое сродство к кислороду или же склонных к карбидообразованию, в процессе обыскривания возрастает. Поэтому для получения правильных результатов анализа при съемке спектров металлов и сплавов необходимо перед экспонированием проводить предварительное обыскривание или обжиг при закрытой щели спектрографа. Так как условия возбуждения спектральных линий могут изменяться в каждом опыте из-за колебания напряжения в сети или изменения состояния поверхности электродов в процессе экспозиции, то измерение абсолютной интенсивности спектральных линий не может быть основанием для количественного анализа. [c.674]

Погрешности химических эталонов и стандартных образцов кроются не только в несоответствии истинного и номинального содержаний компонента, но и в неполной химической идентичности стандартного и анализируемого образцов, которая обусловлена большим или меньшим различием их химического состава и структуры. Несовпадение составов на различных этапах анализа приводит к различию условий выделения и определения искомого компонента и в конечном счете к систематической эталонной погрешности. Так, в методах эмиссионного спектрального анализа несовпадение химического состава эталона и образца приводит к разнице в условиях возбуждения компонента и разной степени затенения его аналитической спектральной линии на фотопластинке ближними линиями сопутствующих элементов. [c.54]

Соотношения (12.4), формула (12.2) и приведенная диаграмма позволяют следующим образом сформулировать условия возбуждения в первом элементарном процессе. [c.96]

Таким образом, условия возбуждения колебательной системы при реализации в зоне теплопровода второго элементарного процесса можно сформулировать следующим образом. [c.100]

Элементарные процессы в зоне теплоподвода дают весьма простые условия возбуждения колебательной системы. Фактическая реализация элементарных процессов обычно маловероятна эти процессы представляют, главным образом, принципиальный интерес, поскольку позволяют отделить случай возбуждения колебаний за счет энергии, находящейся в тепловой форме, от случая возбуждения колебаний за счет энергии, находящейся в механической форме. [c.101]

Дело в том, что одни и те же процессы в зоне горения действительно дадут различный эффект, будучи поставлены в различные условия в смысле характера колебаний окружающей среды. Например, как уже было показано ранее, периодическое тепловыделение в неподвижном газе даст тем большие колебания, чем ближе плоскость подвода тепла расположена к пучности давления будучи помещена в сечение, в котором расположен узел давления, поверхность теплоподвода вообще не возбудит системы (для простоты здесь не оговариваются фазовые условия возбуждения). [c.142]

Поскольку фаза б ц, вообще говоря, не совпадает с фазой Q, высказанное утверждение доказано. Это обстоятельство позволило рассматривать условия возбуждения, полученные в 12 для первого элементарного процесса, в качестве обобщения критерия Рэлея (последний оказывается справедливым лишь при совпадении фаз 6Е и () ). [c.147]

Количество подобных примеров можно было бы увеличить. Для всех приведенных случаев анализ условий возбуждения упрощается потому, что зависимость А- от одного комплексного параметра может быть хорошо представлена на плоскости. Это позволяет осуществить построение наглядных диаграмм границ устойчивости. Чтобы не быть связанным с каким-либо одним конкретным [c.149]

Увеличение численности Nf происходит в результате встреч элементов из Л / и N2, т. е. пропорционально их численности. Уменьшение численности N 1 пропорционально числу встреч элементов из этой популяции , т. е. Д . Увеличение численности N2 происходит независимо от процессов в зоне разр)тиения и определяется лишь гидродинамическими условиями возбуждения кавитации. Уменьшение же N2 происходит как вследствие взаимодействия с элементами А /, так и независимо от этих встреч, т. е. является аддитивной функцией. [c.119]

Величину / можЕЮ назвать фактором возбуждения. Эта величина является сложной функцией условий возбуждения и в каждом отдельном случае может быть определена оиытным нутел . Исключение здесь представляет лишь случай термического или равновесного излучения, где соотношение между концентрациями лозбуждепных н невозбужденных молекул задано больцма-по в ским р аси р еде л е н и е м. [c.25]

Локальный метод вынужденных колебаний чаще всего применяют для измерения толщины объектов при одностороннем доступе, например тонкостенных труб и оболочек. Применению эхометода в этом случае мешает мертвая зона. Приборы для реализации этого метода называют резонансными толщиномерами. Они основаны на возбуждении в стенке по толщине ОК ультразвуковых колебаний и определении частот, на которых возникают резонансы этих колебаний. В простейшем случае, представляя стенку ОК как пластину, поверхности которой с обеих сторон свободны, условие возбуждения упругих резонансов записывают в виде [c.166]

Таким образом, если выбранные линии имеют близкие потенциалы возбуждения, а соответствующие им элементы обладают близкими потенциалами ионизации и прочими физикохимическими характеристиками, относительная интенсивность линий становится малочувствительной к изменению j(флyктya-циям) условий возбуждения, [c.55]

Для улучшения условий возбуждения спектров в дуге применяют контролируемую атмосферу (например, инертного газа), стабилизацию положения плазмы в пространстве магнитным полем (в частности, вращающимся) или потоком газа. Получили также распространение дуговые плазмотроны (рис. 3.1). Анод дуги 3 имеет отверстие диаметром 1—2 мм, через которое выдувается инертный газ, подаваемый в камеру под давлением 150—200 кПа по трубке, расположенной касательно к стенкам камеры. Образующиеся в камере вихревые потоки охлаждают и сжимают дуговую плазму, которая затем вместе с газом выбрасывается через отверстие в аноде и в виде устойчивой струи длиной 10—15 мм светится над поверхностью анода. Температуру плазмы можно при этом варьировать в интервале 5000—12000 К. Плазмотрон применяют главным образом для анализа растворов и реже для анализа порощков. [c.60]

Чтобы эти признаки мвжно было использовать для оценки содержания кремния в анализируемых пробах, необходимо с помощью стандартного образца отрегулировать условия возбуждения спектров таким образом, чтобы обеспечивалось равенство Нтенснвностей указанных линий. [c.105]

При оптимизации условий возбуждения спектров тех или иных эле.мсшии необходимо уметь измерять температуру плазмы используемого источника света. В случае электрической дуги, горящей при атмосферном давлении, между частицами плазмы устанавливается локальное термодинамическое равновесие (температуры атомов и свободных электронов одинаковы), и засе-ленноб Гь энергетических уровней атомов определяется формулой Больцмана] [c.130]

В качестве источника возбуждения при анализе металлов используют преимущественно искру, а при анализе иеэлектропроводных материалов — дуговой разряд постоянного тока. Часто в начальный момент горения дуги из графитового электрода улетучивается особенно большое количество вещества. Поэтому для обеспечения высокой чувствительности следует регистрировать начальный момент. Воспроизводимые условия возбуждения связаны с установлением равновесия испарения, о достижении которого можно судить по постоянству интенсивности наблюдаемых линий во времени. Установление такого равновесия (время обжига или обыскривания) следует определять в предварительном опыте. В количественном анализе спектр регистрируют сразу же после проведения этой предварительной операции. Как правило, время экспонирования фотопластинки не должно превышать 30 с в этом случае получаются достаточно хорошие результаты. Для проведения оптического спектрального анализа требуется очень небольшое количество вещества. Поэтому имеется возможность угокальиого анализа отдельных участков пробы. Используя особые условия проведения разряда и особые приемы подготовки, на металлах можно анализировать участки поверхности диаметром 0,5 мм и меньше [13, 14]. [c.194]

Если требуется выполнить определение только одного элемента, для него можно подобрать оптимальные условия возбуждения. Так, при определении щелочных металлов целесообразно использовать по возможности низкотемпературное пламя. Оно вызывает испускание света только атомами щелочных металлов, но пе труднее возбуждаемыми сопутствующими элементами, например щелочноземельными. Для трудновозбуждаемых элементов требуются более мощные источники возбуждения (пламя гремучего газа, стабилизированная дуга, искра). При их применении следует ожидать появления значительного матричного эффекта, обусловленного катионами, — для его учета был предложен ряд методов [27]. Наилучшей предпосылкой для применения спектрометрического анализа является возможно большее сходство анализируемых проб. [c.196]

Метод появления и усиления линий нашел широкое применение при стилоскопичсском анализе сплавов. Однако этот метод менее точен и надежен, чем метод сравнения. Ошибки возникают за счет возможных изменений условий возбуждения спектров при несоответствии состава СО и проб. Поэтому необходим периодический контроль с помощью стандартных образцов. [c.102]

Метод коррекции постоянного градуировочного графика по контрольному эталону (стандарту). Недостатком метода постоянного графика является то, что не учитываются неконтролируемые изменения условий возбуждения спектров. Это приводит к параллельному сдвигу ( сползанию ) градуировочного графика. Фиксировать положение графика позволяет следующий прием одновременно со спектрами образцов фото]рафируют снектр эталона, который называют контрольным. Через точку, соответствующую контрольному эталону, проводят прямую, параллельную градуировочному графику (рис. 7.4). Полученный таким образом график называют твердым графиком, а метод соответственно методом твердого графика или контрольного эталона (стандарта). [c.109]

Многоквантовое возбуждение в УФ-области представляет фотохимику ряд интересных возможностей. Так, могут быть заселены недоступные в обычных условиях возбужденные состояния. Например, при поглощении может быть осуществлено двухэлектронное возбуждение, как и возбуждение состояний той же четности, что и основное (здесь работают правила отбора и и- и, противоположные правилам для однофотонного поглощения см. разд. 2.6). Особый интерес представляет возможность проведения высокоэнергетических фотохимических процессов, требующих обычно излучения с Х<190нм. Эта область относится уже к вакуумному ультрафиолету, поглощаемому воздухом, и проведение соответствующих экспериментов осложняется необходимостью использования вакуумной техники. Возникает также проблема возрастания поглощения материалов, используемых для оптических окон (использование кварца, например, ограничено областью Х 165 нм см. примечание на с. 179). Эти проблемы устраняются проведением многоквантового возбуждения излучением с длиной волны в удобном УФ-диапазоне. Типичным примером такого эксперимента является двухфотонная диссоциация СНз1 при воздействии излучения с 1=193 нм [c.75]

НИИхиммашем была исследована также возможность применения ультразвукового метода для контроля МКК в особотонкостенных трубах и листах толщиной 0,1—1 мм. Как известно, при таких толщинах в металле возбуждаются волны Лэмба. Было установлено, что для стали 12Х18Н9Т толщиной 0,1 мм волны Лэмба можно возбуждать искателем с углом наклона 32°. С увеличением толщины листов до 1 мм условия возбуждения волн Лэмба меняются, диапазон углов ввода значительно расширяется. Поэтому при контроле образцов толщиной 0,1 мм прибором ДСК-1 применяли раздельные и совмещенные искатели с углом наклона 32°. [c.105]

Несмотря па то, что вибрационное горение известно давно, и ему пссвящепо сранительно много работ, далеко не все вопросы теории этого явления разработаны. В результате осповныо теоретические выводы сводятся к утверждению, что частоты колебаний определяются акустическими свойствами системы, условия возбуждения сводятся к критерию Рэлея (неточность которого будет показана в гл. III), а из большого количества возможных механизмов обратной связи до сих пор достаточно подробно рассмотрен (применительно к жидкостным реактивным двигателям) лишь так называемый механизм Крокко. [c.10]

Полученный результат является обобщением критерия Рэлея на случай движущейся среды. Дело в том, чт о фаза ( Е и фаза колебательной составляющей теплонодвода 8Q совпадают лишь для неподвижной среды. В неподвижной среде расширение нагреваемого объема, которое характеризуется величиной 6Е, точно следует за процессом внешнего теплоподвода б . Этот факт настолько очевиден, что не нуждается в особом доказательстве. Поэтому для неподвижной среды можно вместо ЬЕ брать ЬQ (если речь идет о фазовых сдвигах) и тогда приведенное выше условие возбуждения совпадет с критерием Рэлея. Для движущейся среды фазы ЬЕ и ЬQ могут отличаться. Это будет показано в следующей главе. Таким образом, сформулированные здесь условия возбуждения охватывают более общий случай, чем критерий Рэлея. [c.96]

Найдем условия возбуждения в первом элементарном процессе для случая, когда потери акустической энергии Я отличны от нуля, и, следовательно, область а постоянно излучает акустическую энергию для комненсации этих потерь. В таком случае вместо соотношений (12.4) следует написать [c.96]

Важным отличием полученной здесь диаградшы устойчивости от диаграммы устойчивости, приведенной на рис. 17, является то, что теперь нельзя сформулировать условия возбуждения, говоря лишь о фазовых сдвигах между ЬЕ и Ьр. При [c.97]

Условия возбуждения в рассмотренном случае трудно сформулировать так же просто, как и при Я = 0. Поэтому приведем их в виде аналитических соотношений, воспользовавшись формуло11 (12.3). [c.97]

Анализ условий возбуждения обычно сильно упрощается в тех случаях, когда величины ЬЕ и бХ оказываются функциями одной и той же комплексной переменной, если не считать зависимости их от ру и 51- Приведем несколько примеров таких процессов в зоне теплонодвода. [c.148]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология