Паунд Pound

Хирс и Паунд [Hirth, Pound, 1963, p. 9] указывали, что в случае кристалла, находящегося в равновесии со своим паром, закон косинуса следует из второго закона термодинамики. [c.42]

В этом разделе мы рассмотрим классическую теорию зародышеобразования жидких капель из пара. В обш,ем рассмотрение будет проведено по методу Френкеля [1946]. Однако величина функции распределения равновесных кластеров будет получена как термодинамическим, так и кинетическим способом (раздел II.6). Равновесная функция распределения N вводится в основное дифференциальное уравнение (П.47) как интегрирующий множитель, а не тем способом, который использовал Френкель. В конце раздела мы обсудим методы Курта (Kuhrt), Лоте и Паунда (Lothe, Pound) для расчета важных членов в выражении для свободной энтальпии образования критического кластера, не учтенных Френкелем (раздел [c.49]

Лоте и Паунд [Lothe, Pound, 1962], введя свой метод расчета, искали другие факторы, которые могли бы понизить их чрезмерно большую величину I. Один из таких факторов будет обсуждаться в следующем разделе. [c.65]

Лоте и Паунд [Lothe, Pound, 1962] детально обсудили понижение скорости роста, которого можно ожидать в случае 18-кластера. Они пришли к выводу, что результирующее уменьшение скорости не будет очень большим даже для весьма малых кластеров . Очевидно, они считали 18-кластер весьма малым. Но, по-видимому, для гораздо меньших кластеров, состоящих всего из двух или трех молекул, эффект может быть более значительным. Лоте и Паунд не рассматривали кластеры, состоящие менее чем из 18 молекул. [c.65]

Предположение ь = Oi = AG делается почти во всех опубликованных работах, включая работы, описанные в разделах от П1.10 до П1.17. Однако, следует отметить, что Лоте и Паунд [Lothe, Pound, 1962] обсуждали возможные значения g для зародышеобразования из жидкой фазы. Они нашли, что расчетные величины скоростей зародышеобразования при наличии использованных величин необходимо увеличить в хотя в случае жидкостей [c.86]

Однако величину В выражения (III.56) можно рассчитать непосредственно. Для этой цели необходимо предположить, что ехр ( —Go/А Г) я 10 . Исходя из известных величин iV, А , Т и h. было найдено значение 5, равное 10 . Даже в теории зародышеобразования расхождение в 10 нельзя совершенно игнорировать. За возможными объяснениями этого расхождения отсылаем читателя к теории Лоте и Паунда [Lothe, Pound, 1962], упоминавшейся в разделах 11.10 и III.10. [c.90]

V.30. Хирс и Паунд [Hirth, Pound, 1963] предполагали, что если испарение — активированный процесс, температура пара свободно испаряющейся жидкости или твердого тела дол кна быть выше температуры конденсированной фазы, поскольку испариться могут только молекулы, имеющие избыточную энергию. Можно было бы ожидать, что это даст независимый метод определения энергии активации. Однако даже если не учитывать трудностей определения температуры потоков пара с высокой скоростью и очень низкими давлениями, имеется гораздо более серьезное затруднение. [c.153]

Были сделаны попытки рассчитать скорости двумерного зародышеобразования тем же общим методом, который использовался для трехмерного зародышеобразования. Теория детально разобрана в книге Хирса и Паунда [Hirth, Pound, 1963]. Используется формула (VI.8) для свободной энтальпии образования двумерного критического зародыша [c.248]

Хирс и Паунд [Hirth, Pound, 1963, стр. 100] приводят ряд примеров, где сравнивают максимальные пересыщения, при которых еще растут усы, со значениями пересыщений, рассчитанными по уравнению (VII.38). Учитывая предположения, на основе которых выведено это уравнение, можно сказать, что согласие на удивление хорошее. Подробные детали вывода уравнения и многочисленные примеры его применения читатель найдет в книге Хирса и Паунда. [c.248]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология