Паунд

Реакции получения искусственных изотопов обычно проходят промежуточную фазу неустойчивого промежуточного ядра (ком-паунд-ядра). [c.66]

Как уже отмечалось выше, внутренние напряжения в ком паундах являются основной причиной выхода залитых конструк ций из строя. Они вызывают растрескивание компаунда, изме нение характеристик залитых элементов, чувствительных к дав лению, или разрушение деталей, обладающих малой проч- [c.170]

Уточнению сомножителей в формуле для потока зародышей посвящено много работ. Я.И. Френкель [123] указал на необходимость учета внешних степеней свободы кластеров. Лоте и Паунд [127] ввели поправку в формулу (8.7.2.3) для учета поступательных и вращательных степеней свободы кластера и предложили выражение для множителя Вх. Однако при неизменном экспоненциальном множителе значение Вх, вычисленное по этому выражению, отличается от найденного по формуле (8.7.2.2) в 10 раз, и указанную поправку считают не соответствующей действительности. М. Фоль-мер [цит. по 128] при расчете стационарной конденсации полагал, что капли, достигшие критического радиуса, выбывают из рассмотрения, превращаясь в новую фазу, и заменяются эквивалентным числом молекул пара. Скорость образования зародышей определяется как произведение числа зародышей в единице объема I/, достигших критического размера, на количество сконденсировавшихся молекул при столкновении с единицей поверхности в единиц времени и на [c.828]

Теорию ядерной спин-решеточной релаксации дали Бломберген, Переел и Паунд [12], которые получили формулу для времени продольной спин-решеточной релаксации, учитывающую единственное время корреля-ции Тс. Так как полимеры обладают широким набором времен корреляции, то выражение для времени Т продольной спин-решеточной релаксации может быть представлено в виде [13] [c.213]

На рис. 6 представлена блок-схема спектрометра со скрещенными катушками и меняющейся частотой, а также электромагнит. Калибровочный контур полезен для оценки интенсивности сигнала поглощения или дисперсии [66]. Калибровочный контур также используется в спектрометре типа Паунда — Найта [67]. [c.28]

Недостатком спектрометра Паунда — Найта является невозможность наблюдения сигнала дисперсии. Сигнал дисперсии очень важен для изучения твердых тел, так как он труднее насыщается по сравнению с сигналом поглощения большинства твердых веществ [46], а в некоторых случаях (большое время термической релаксации) только дисперсия дает измеримый сигнал. С другой стороны, высокие температуры (до 600°) удобнее достигаются в спектрометре типа Паунда — Найта, а стандартный вариант спектрометра со скрещенными катушками дает в этом отношении более ограниченные возможности (до 300°). [c.29]

Аналогичные результаты были получены Паундом [106], который, проводя микроскопические исследования при низких температурах о поведении воды, растворенной в силиконе, показал, что капли радиусом 10—25 мк (20% всех капель) замерзали выше —36°С, а капли радиусом от 5 до 10 мк (70% всех капель) замерзали в интервале температур от —36 до —42 °С. Для капель радиусом <5 мк образования кристаллов льда не наблюдалось. [c.92]

Стабилизаторы Паунда. Стабилизатор Паунда [83, 84, 94] поддерживает минимальной разность между частотой клистрона и собственной частотой опорного резонатора. Кроме того, он подавляет обычно имеющую место модуляцию мощности клистрона звуковой и более высокими частотами. Долговременная стабильность [c.75]

Существуют две модификации стабилизаторов Паунда система на постоянном токе и система на промежуточной частоте. [c.76]

Учитывая геометрию молекулы воды с параметром То теории Дебая для диэлектриков и вязкостью ц воды, Бломберген, Парсел и Паунд рассчитали Т вп и Г] межмол, предположив ДИПОЛЬ—дипольный механизм релаксации [c.62]

Среди важных спектроскопических методов, которые химик использует для установления структуры вещества, спектроскопия ядерного магнитного резонанса — метод относительно новый. В 1945 г. две группы физиков, работавших независимо,— Перселл, Торри и Паунд в Гарвардском университете и Блох, Хансен и Паккард в Станфордском университете — впервые успешно наблюдали явление ядерного магнитного резонанса (ЯМР) в твердых телах и жидкостях. Уже через очень короткий период времени, в начале 50-х годов, это явление было впервые применено для решения химической задачи. С того времени значение химических приложений ЯМР постоянно возрастало и было опубликовано бесчисленное количество статей по ядерному магнитному резонансу или его применениям во всех областях химии. [c.10]

Явление ядерного магнитного резонанса (ЯМР) впервые было описано в 1946 г. Парселем, Торри и Паундом [46], а также Блохом, Хансеном и Паккардом [47]. В 1953 г. Мейер, Сейка и Гутовский [3] опубликовали первые систематические исследования строения органических соединений методом ЯМР. С тех пор в течение нескольких лет ЯМР-спектроскопия как метод исследования развивалась настолько стремительно, что это можно сравнить только с темпами внедрения инфракрасной спектроскопии в практику органической химии за последние 15 лет. ЯМР-Спектроскопия сразу овладела умами химиков, и те из нас, кто уже привык считать инфракрасную спектроскопию универсальным методом, вынуждены были признать новый метод, занявший достойное место рядом с инфракрасной спектроскопией. Бессмысленно рассматривать ЯМР-спектроскопию с точки зрения замены ею инфракрасной спектроскопии или других спектроскопических методов. Эти методы взаимно дополняют друг друга, являясь источниками различных сведений. Следует, однако, подчеркнуть, что ЯМР-спектроскопия, как это неоднократно было показано, служит источником таких данных о структуре соединений, которые обычными физическими или химическими методами удается получить лишь с огромным трудом или вообще нельзя получить. Именно этим объясняется колоссальный рост популярности ЯМР-спектроскопии даже в начальный период ее развития. [c.255]

Перс [1449] выдерживал продажный реактив в течение нескольких недель над едким кали, а затем перегонял и обрабатывал фракцию, отобранную при 181—182° по описанному выше методу Гантча и Фриза. Среднюю фракцию дважды перегоняли над цинком. Полученный препарат был использован для электрохимических измерений. (Относительно других методов очистки анилина, предназначаемого для электрохимических измерений, см. работы ПаУнда [1494] и Мюллера, Грингля и Молланга [1348].) [c.428]

Акерлёф исследовал Не, Аг [65а], диацетоновый спирт[65б] Глесстон и Паунд[65в], Глесстон, Даймонд и Джонс [65г] исследовали уксусноэтиловый эфир. [c.375]

В принципе образование и рост зародышей должны происходить при любом пересыщении растворов и паров. Длительность и критическое отношение пересыщения определяются произвольно как условия того, что, с точки зрения наблюдателя, процесс протекает достаточно быстро. Как следует из данных табл. VHI-l, скорость образования зародышей I меняется со степенью пересыщения настолько быстро, что даже ошибка на несколько порядков в предэкспоненциальном множителе [например, уравнения (УИ1-12)] не имеет особого значения. Однако положение стало гораздо серьезнее, когда в 1962 г. Лот и Паунд [12] дополнительно ввели два (до сих пор не учитывавшихся) множителя, эквивалентных увеличению скорости зародышеобразования в ( ) раз. При этом авторы просто предполагали, что приведенное выше выражение для Gmax является неполным и должно включать члены, определяемые изменением энтропии переноса и вращения молекул. Этот вопрос подробно обсуждается в работах Ориани н Сандквиста [11] и Даннинга [1]. В свое время для его выяснения пришлось прибегнуть к довольно тонкому статистико-термодинамическому анализу, и в конце концов после некоторого периода неопределенности оказалось, что первоначальная теория (которая неплохо согласуется с экспериментальными данными) является правильной. Анализ Дерягина [13] подтверждает этот вывод (см. также работу [13а]). [c.302]

Имеются три широко используемых метода наблюдения непрерывно возбуждаемого ядерно-магнитного резонанса. В двух методах применяют генератор, позволяюший менять частоту переменного поля Я1 в одном из них используется спектрометр Блоха [1], или, как его еще называют, спектрометр со скрещенными катушками , во втором — спектрометр ЯМР типа Паунда— Найта [64]. Третий тип спектрометров основан на применении радиочастотных мостов. Спектрометр со скрещенными катушками детектирует радиочастотный компонент ядерного намагничивания с помощью приемной катушки, которая расположена так, что ее ось перпендикулярна как направлению радиочастотного поля, так и направлению постоянного поля. Ядерное намагничивание наводит э. д. с. в этой катушке, которая затем усиливается радиочастотным приемником. С другой стороны, в спектрометре типа Паунда — Найта используется принцип изменения во время резонансного поглощения радиочастотного сопротивления индукционной катушки, которая включена в резонансный контур генератора и содержит образец. Выходное напряжение генератора или амплитуда колебаний пропорциональна Q колебательного контура, и, следовательно, изменение амплитуды колебаний происходит в момент резонансного поглощения. Соответствующее повышение степени изменения напряжения приводит к резонансному сигналу. Напряжения, непосредственно возникающие при обнаруживаемом резонансном поглощении, имеют значения в пределах от миллимикровольт до милливольт. [c.27]

Метод радиочастотного моста был использован в первых исследованиях Бломбергена, Парселла, и Паунда [3]. Образец помещается в катушку индуктивности -С-контура, включенного в одно из плеч моста. Этот мост служит для предотвращения помех за счет изменения напряжения или тока от источников, возбуждающих мост. Изменение комплексной радиочастотной проницаемости в момент резонанса приводит к появлению сигнала в балансной точке моста за счет изменения сопротивления в плече, содержащем образец. Регулируя начальный разбаланс по фазе или амплитуде, можно обнаружить сигнал чистой дисперсии и сигнал поглощения. Во всех рассмотренных выше методах на образец налагалось линейно поляризованное радиочастотное излучение. Как показано на рис. 2, только один из двух компонентов этого радиочастотного поля, поляризованных по кругу, вызывает переходы. [c.29]

Уоткинс и Паунд [104] провели опыт, который демонстрирует влияние растяжения на магнитный резонанс ядер брома и иода в кубических кристаллах КВг и KI. Эти кристаллы подвергались пластической деформации (изменение размера вдоль оси 100 для кристалла KI равнялось 22%), и было найдено, что интенсивность резонансной линии исходного педеформирован-ного кристалла уменьшается после деформации до 0,4 от своего первоначального значения для изотопов Вг (Br , Вг , I = /г) и до 0,3 от исходной величины для 1 (/ = /2). [c.44]

Плоские края по обе стороны от величины Hq = юо/та имеют одинаковую протяженность при напряженности поля в 6ne qQli0yh, как можно рассчитать [5] по уравнению (19). Величина 3e qQI40h, рассчитанная из спектра, равна 175 кц1сек и находится в хорошем согласии с данными Паунда [5] для монокристалла корунда. [c.46]

Интерпретацию такого уширения можно дать иа основе классической теории Бломбергена, Парселла, Паунда [1]. Пусть ширина компоненты СТС складывается из двух составных частей [c.147]

Сравнительно популярным видом измерений являются измерения ширины линий ЯМР как функции вязкости. Блумберген, Перселл и Паунд [233] впервые провели измерения времен релаксации в глицерине как функции температуры. Они считали, что изменение вязкости является единственным результатом изменения температуры. Позже Конджер [421 ] и Морган с сотрудниками [1448, 1449] изучили влияние ионов типа Сг "" на релаксацию в растворах вода — глицерин. Морган и др. исследовали ряд комплексных ионов на основе Сг (например, Сг (НгО) , Сг (NHs) ", Сг (Fe) и др.) и установили, что явления, наблюдаемые в растворах вода — глицерин, определяются не только изменениями вязкости. Они предположили, что имеют значение также число и прочность Н-связей в растворителе. Пока остается неясным, нуждаются ли в пересмотре полученные ранее данные о влиянии вязкости на релаксацию в растворах. [c.137]

Ядерный магнитный резонанс был открыт одновременно двумя группами исследователей Парселлом, Торреем и Паундом [46] и Блохом, Хансеном и Пакардом [47]. Первыми был зарегистрирован сигнал протонного резонанса в парафине, вторыми — сигнал протонов в воде. Блок-схема прибора для определения Я. М. Р., применяемая Блохом, показана на рис. 2. [c.119]

Рассматриваются кооперативные модели эволюции тонкой структуры приповерхностного слоя при растворении в электролитах с малым пересыщением моно- и поликристаллов 3d -металлов. 1фи-тически сопоставлены нелинейные решения уравнений кооперативных актов растворения, от моделей Хирса-Раса-Паунда, Лайтхила-Уит-хема до современных решений, основанных на теории солитонов. В задачах о растворении М, не базирующихся на модели кристалла Косселя-Странского, анализируются решения уравнения Буссинеска [c.33]

Эти представления нашли отражение в работах Сомораи [99] и Паунда [100]. На рис, 39 показана схема модели, где изображены некоторые положения частиц на различных участках поверхности кристалла, которые отличаются величиной энергии связи с соседями. Частицы на модели поверхности находятся в таких позициях а — на поверхности Ь — ъ узле с - на выступе d — адсорбирована на поверхности. Молекулы в процессе сублимации проходят ряд стадий отрываются от узлового положения или с выступа, рассеиваются по поверхности и испаряются из адсорбированного положения. [c.75]

Эксперименты по испарению со свободной поверхности, так же как и измерение скорости эффузии, обычно проводят в высоком вакууме, однако, как отмечено в работе Паунда [100], между ними есть и существенные различия. При испарении из ячейки Кнудсена в ней устанавливается давление пара, близкое к равновесному, поэтому скорость эффузии подчиняется уравнению (18) для эффузионной ячейки. При свободном испарении по Лэнгмюру концентращ1я частиц на поверхности может быть меньше, чем равновесная концентрация, и, следовательно, скорость десорбции ниже, чем для потока при р.звновесии. При этом а < 1- [c.78]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология