Эйринга теория

А.4. Уравнение Эйринга (теория переходного состояния) [c.158]

Вышла книга С. Глесстона, К. Лейдлера, Г. Эйринга Теория абсолютных скоростей реакций . [c.372]

Во второй половине 30-х годов XX в. Хаммет детально рассмотрел пределы практического использования правила ЛСЭ и наметил пути его более широкого применения к реакциям различных классов органических молекул. Результаты этих исследований были обобщены Хамметом в первой монографии по физической органической химии, опубликованной в 1940 г., которая вместе с книгой Глесстона, Лейдлера, Эйринга Теория абсолютных скоростей реакций (1941 г.) подвела итог периоду развития представлений о связи строения и реакционной способности органических молекул, рассмотренному в настоящей работе. [c.139]

Основы, теории Эйринга. Теория Эйринга [29] вводит представление о коэффициенте диффузии на основе относительно простой модели жидкого состояния, исходя из теории абсолютных скоростей реакций. При этом предполагается, что процесс диффузии можно описать аналогично скорости мономолекулярной реакции, включая промежуточное образование такой конфигурации частицы и ее окружения, которое можно считать активированным состоянием. [c.191]

Уравнение (2) содержит два важных параметра — нред-эксноненциальный множитель А и энергию активации Е. Энергия активации была рассмотрена в предыдущем разделе, а теперь обратимся к теориям, относящимся к пред-экспоненциальному множителю. Здесь возникла некоторая трудность, которая была преодолена лишь в 1918 г. Только спустя 29 лет после создания аррениусовой теории энергии активации было дано удовлетворительное объяснение смысла предэкспоненциального множителя. Это было сделано Льюисом [3], который определил предэкспоненциальный множитель как число столкновений и рассчитал его величину, использовав кинетическую теорию газов, в которой молекулы рассматриваются как жесткие шары. Такая трактовка по существу справедлива, и все позднейшие теории рассматривают предэкспоненциальный множитель как число столкновений. Однако несомненно, что расчет частоты столкновений на основе моделей жестких шаров слишком груб, и теория Льюиса хорошо согласуется с экспериментом только для атомов или очень простых молекул, поведение которых в действительности почти соответствует модели жестких шаров. Для реакций более сложных молекул необходимо более точное рассмотрение механизма столкновений такое рассмотрение впервые провел в 1935 г. Эйринг, теория которого более удовлетворительна для интерпретации скоростей химических реакций. Теории Льюиса и Эйринга обсуждаются ниже. [c.62]

Приложение статистической теории хроматографии, развитой Гиддингсом и Эйрингом (теория тарелок), к аффинной хроматографии осуществлено Денизо и Делаажем [2]. С помощью удобных выражений установлены моменты приближения к распределению Лапласа — Гаусса. Гауссовский характер не сохраняется, если принимать во внимание другие причины дисперсии, но выражение в общем виде может быть получено. Эти авторы также нашли простой способ выражения фундаментальных констант для модели, основанной только на экспериментальных данных. [c.43]

Реология полимеров (1966) -- [ c.25 , c.26 , c.28 ]

Реология полимеров (1977) -- [ c.150 , c.153 ]

Методы измерения в электрохимии Том2 (1977) -- [ c.27 , c.79 ]

Равновесие и кинетика реакций в растворах (1975) -- [ c.122 ]

Явления переноса в водных растворах (1976) -- [ c.24 , c.120 , c.123 , c.124 , c.260 , c.275 , c.323 , c.324 , c.328 ]

Сверхвысокомодульные полимеры (1983) -- [ c.71 ]

Теоретическая электрохимия (1981) -- [ c.35 , c.121 ]

Явления переноса (1974) -- [ c.0 ]

Лакокрасочные покрытия (1968) -- [ c.411 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология