Жидкая фаза течение жидкости по плоской поверхности

Существенное влияние на течение жидкой пленки и массоперенос в ней оказывают динамические воздействия со стороны газовой фазы. В [251] рассмотрен массоперенос при ламинарном течении по плоской вертикальной стенке тонкой пленки вязкой жидкости, свободная поверхность которой контактирует с ламинарным или турбулентным газовым потоком. Найдены области значений толщины пленки, при которых имеет место только турбулентный или только молекулярный перенос. В [252] экспериментально исследован массоперенос в газовую фазу из жидкой пленки, стекающей по гладкой поверхности. Получены уравнения для расчета коэффициента массопередачи для псев-доламинарного, переходного и турбулентного режимов течения пленки. Найдено, что граница турбулентной области соответствует значению Re = 1080, отличающемуся от ранее известных результатов. [c.126]

В термодинамической теории фазовых превращений рассматривается лишь равновесие между исходной и новой фазами при допущении, что последняя фаза достигла полного развития и поверхность раздела между обеими фазами является плоской. При этом под температурой перехода понимают температуру, при которой обе фазы могут оставаться в равновесии друг с другом неограниченно долгое время. Образование и начальное развитие новой фазы с достаточной для ее обнаружения скоростью возможно только при некотором отступлении от условий равновесия. Отступления от условия равновесия могут быть гораздо более существенными, чем необходимо для роста новой образующейся фазы. Фазовый переход пар— жидкость (жидкость— кристалл) возможен только в том случае, когда исходная паровая фаза оказывается в состоянии, исключаемом из рассмотрения в обычной термодинамике как термодинамически неравновесное. Оно может сохраняться в течение более или менее продолжительного времени, поскольку скорость возникновения новой фазы достаточно мала. Подобные состояния называются ме-тастабильными. Возникновение новой фазы в метастабильной паровой фазе происходит в форме зародышей, которые рассматриваются как маленькие капельки. Предположение, что маленькие капельки или комплексы частиц отличаются от макроскопических тел в жидком состоянии только своими размерами, не может считаться правильным [97]. В случае зародышей малых размеров в чрезвычайной степени возрастает роль поверхностной энергии и поверхностного натяжения при оценке общей и свободной энергии образуемой ими системы. Кульер в 1875 г. и Айткен в 1880 г. [98] обнаружили, что для образования облака путем адиабатического расширения влажного воздуха необходимо наличие маленьких частиц ш.ши. Если же воздух пыли не содержит, то образование облака начинается только при очень сильном расширении. [c.825]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология