Адиабатическое расширение

Изменение энтропии при адиабатическом расширении идеального газа определяют по формуле [c.70]

Вычислите W, AU, АН, AS для процессов перехода идеального газа из состояния 1 (Я,, Тi) в состояние 2 (Р2, Т2) 1) при изотермическом расширении и изобарическом нагревании 2) при изотермическом расширении и изохорическом нагревании 3) при адиабатическом расширении и изобарическом нагревании 4) при адиабатическом расши рении и изохорическом нагревании. [c.92]

В идеальной форме, как показано на рис. 3.25, простой (т. е. без промежуточного охлаждения воздуха и регенерации тепла) цикл ГТД (цикл Брайтона) состоит из обратимого адиабатического (изоэнтропийного) сжатия (линия 1—2), подвода тепла при постоянном давлении (линия 2—< ), адиабатического расширения (линия 3—4) и охлаждения при постоянном давлении до начального состояния (линия 4—1). На практике охлаждение достигается непрерывным выпуском отработавших газов и замещением их воздухом из окружающей среды. [c.160]

Уравнение работы адиабатического расширения идеального газа было получено ранее [см. уравнение (I, 28)1. Подставляя в [c.54]

При адиабатическом расширении газа тепло не подводится и не отводится, т. е. = О, и уравнение энергетического баланса (7-28) принимает вид /ад, = 4 — откуда затрачивае-мая работа [c.554]

В то время как при адиабатическом расширении любого газа, происходящем с совершением внешней работы, его температура сильно меняется, температура идеального газа при расширении без совершения внешней работы остается постоянной в течение всего процесса. Однако опыт показывает, что при адиабатическом расширении без совершения внешней работы температура реальных газов хотя и незначительна, но снижается снижение его происходит за счет работы внутримолекулярных, так называемых ван-дер-ваальсовых, сил. Это явление носит название холодильного эффекта, для подсчета которого существует ряд эмпирических формул [c.74]

Так как при расширении работа совершается самим газом, то I имеет отрицательное значение. По абсолютной величине работа, совершаемая при адиабатическом расширении газа, равна [c.555]

Р е ш е н и е. Так как по условию задачи адиабатическое расширение СО2 протекает без совершения внешней работы, то здесь по одному из уравнений (44)—(446) следует подсчитать холодильный эффект. [c.78]

Работа, производимая адиабатическим расширением газа при разрыве сосуда, может быть описана следующим соотношением [c.298]

С учетом исключительно важного значения комплекса — (показатель адиабатического расширения [c.129]

Уравнение (41) дает выражение работы так называемого а б с о л ю т н о г о адиабатического процесса, т. е. такого процесса, при котором рабочее тело (газ) при своем адиабатическом расширении или сжатии не совершает замкнутого [c.71]

АР = Р —Рг — перепад давления при адиабатическом расширении газа [c.74]

В поршневых паровых машинах рабочее тело—водяной пар охлаждается не в рабочем цилиндре, а в отдельном конденсаторе, что ухудшает теоретический коэффициент полезного действия, но уменьшает практические потери теплоты. Цикл процессов в паровой машине, без учета неравновесности их, отражается циклом Рэнкина (рис. I. 5). Изобарно-изотермический процесс АВ отвечает испарению воды в котле и наполнению рабочего цилиндра. После отсечки пара (точка В) происходит адиабатическое расширение пара в цилиндре (кривая ВС), а затем выбрасывание охлажденного пара при обратном движении поршня (изобарно-изотермический процесс СО). Коэффициент полезного действия цикла Рэнкина с насыщенным паром равен 0,29—0,36, а с перегретым паром составляет 0,34—0,46. [c.46]

Существует ряд вариантов метода компрессии и охлаждения. Так например пытались заставить работать в моторах и газ, прибегая -к охлаждению, вызываемому адиабатическим расширением. Выход конденсата таким путем мог быть увеличен на 15—20%. [c.134]

Удельная работа изменения давления при адиабатическом расширении воздуха, равная изменению энтальпии, [c.159]

Применяемая в этом случае аппаратура представляет собой полые кристаллизаторы камерного типа. Пересыщение в системе создается тремя способами либо в результате смешения горячей ПГС с охлаждающим газом, либо в результате химической реакции реагентов, либо в результате адиабатического расширения паров. [c.240]

Задача. Определить работу адиабатического расширения 1 моля одноатомного газа при снижении Т от 323 до 273 К. [c.61]

Вводят еще понятие критической скорости звука а р. Разница между йкр и а заключается в том, что а — скорость звука при действительной температуре в данной точке, а р — скорость потока, равная скорости звука при температуре, которая установилась бы после того, как газ в процессе адиабатического расширения из состояния покоя получил бы скорость, равную скорости звука. Эта температура меньше температуры торможения [c.13]

Решение. Для определения работы адиабатического расширения воспользуемся уравнением (VI.15). Величину у определим из Ср и Су. Аргон — одноатомный газ. Следовательно, его изохорная теплоемкость на основании молекулярно-кинетической теории идеальных газов равна v= /2 R = 1,5-9,3143 = 12,4715 Дж/(моль К) [c.47]

Для четвёртой стадии цикла работа адиабатического процесса будет отрицательна и численно равна работе во второй стадии, так как в результате адиабатического расширения газ возвращается к первоначальной температуре [c.74]

Как будет показано ниже, в вихревой трубе происходит организованное течение газа в высоконапряженном поле центробежных сил со сложной структурой при непрерывном изменении всех характеризующих газ параметров. Безусловно, при влажном газе, при наличии конденсирующих компонентов, а также жидкой или твердой дисперсной фаз процессы, протекающие в вихревой трубе, должны еще больше усложняться. При этом следует ожидать значительной интенсификации процессов конденсации и сепарации. При движении парогазовых смесей в каналах сопловых вводов (пар одного компонента) условием конденсации является пересыщение пара и, чем быстрее идет расширение смеси, тем к большему пересыщению приходит система, что приводит к конденсации. Как следует из данных А. Стодола, исследовавшего конденсацию водяного пара в сопле, в этих условиях возможна и гомогенная конденсация даже при наличии некоторой доли дисперсной фазы (данные представлены в монографии Л. Е. Стернина [6]). При медленном расширении пара в сопле пересыщение может и не происходить, так как пар успевает конденсироваться на посторонних частицах. Из этого следует, что для начала конденсации важную роль играет промежуток времени, в течение которого создается пересыщение. В монографии отмечается и такой факт, что при наличии в потоке газа даже небольшого количества другого вещества с более высокой температурой и давлением насыщения в первую очередь происходит гомогенная конденсация этого вещества с образованием большого количества зародышей, на которых в дальнейшем конденсируется основной компонент. Пересыщение пара при этом может и отсутствовать. О том, что конденсация в соплах возможна, можно сделать вывод, если сопоставить уравнение Клаузиуса-Клайперона (1.2) и уравнение изменения давления при адиабатическом расширении в сопле совершенного газа [c.10]

Исходя из точки (Гд, Ра), проведем квазистатическое адиабатическое расширение, в результате которого эмпирическая температура станет равной Т. Для этого процесса 5 = О, т. е. энтропия имеет то же значение, что и в точке (Гд, Рг). Этим показано, что на прямой Р=0 можно определить энтропийную шкалу, не зависящую от эмпирической шкалы Т. [c.57]

Если скорость реакции становится достаточно большой и реакция экзотермична, то адиабатическое расширение реакционной зоны будет происходить с линейной скоростью, сравнимой со скоростью звука. В таких условиях перед реакционной зоной возникает волна давления, распространяюш аяся как ударная волна со сверхзвуковой скоростью в несгоревших газах. (Обычно ударная волна имеет градиент давлений, так что отношение р1/р2 > 2.) По мере того как ударная волна проходит через реакционную смесь, она вызывает адиабатическое сжатие. Если температура в этой адиабатически сжатой зоне за ударной волной превышает температуру воспламенения, то образуется новая зона воспламенения, вызывающая образование новых ударных волн. Таким образом, ударная волна распространяется в газе со сверхзвуковой скоростью. [c.399]

Пример 6. В баллоне находится углекислый газ под манометрическим давлением 45 кг1см температура его 27° С. Кран баллона быстро открывают и углекислый газ выпускают в окружающую среду, т. е. пооизводят адиабатическое расширение. Определить температуру газа в момент его выпуска. [c.78]

Авария началась с отрыва крышки иитратора под воздействием адиабатического расширения образовавшихся в аппарате газов. Затем последовал второй более мощный взрыв, приведший к разрушению оборудования, части здания и др. [c.361]

Точка С отвечает исходному состоянию цилиндр заполнен воздухом при атмосферном давлении. Затем воздух сжимается адиабатически (кривая СО). После этого открывается вентиль и в цилиндр подается под давлением жидкое топливо, которое воспламеняегся (при высокой температуре). Точка О отвечает состоянию системы в момент воспламенения топлива. Горение топлива проходит при постоянном давлении (прямая ОА), газ расширяется до объема, которому отвечает точка А. В этот момент подача топлива прекращается. Остальной части хода поршня соответствует адиабатическое расширение (кривая АВ). По достижении объема и давления, характеризуемых точкой В, открывается выхлопной клапан и давление в цилиндре быстро падает (прямая ВС). [c.47]

Заметим, что для у принимают о цно и то же зиачепие как. для адиабатического с жатая воздуха, так и для адиабатического расширения го1рящето таза, что дает возможность брать вместо 1,41 для воздуха среднее значение 1,388, [c.498]

Но если в автомобильных моторах превьисить степень сжатия, лежащую обычно между 4,5 и 5, то мотор начинает работать с перебоями в нем замечается стучание, и производительность работы быстро понижается. Эти стучания приписываются различным причинам воспламенению от адиабатического расширения, преждевременной вспышке от перегрева и детонации. [c.502]

Воспламенение от адиабатического расширения. Дтя того чтобы это могло иметь место, в чаогности при три- [c.502]

Результаты расчета затрат (см. табл. 1У-6) на реализацию такой схемы процесса позволяют сделать следующие выводы основные затраты связаны с потерями этилена и высокой стоимостью низкотемпературного хладагента (хладагент второго типа). Здесь следует подчеркнуть тот факт, что величина потерь этилена полностью определяется температурой сепаратора на выходе хвостовых газов , т. е. чем ниже температура в сепараторе, тем меньще потери этилена. При модификации схемы № 1 оказалось возможным достичь более низких температур в сепараторе путем введения дополнительного охлаждения за счет адиабатического расширения хвостовых газов и введения допсГлнительного реку-перационного теплообменника. Достигаемый эффект самоохлаж-дения , кроме того, позволяет несколько снизить расход хладагента для дефлегматора. Схема № 2, полученная в результате модификации исходного простейшего варианта, представлена на рис. 1У-19. [c.184]

Р е ш е н и е. Для определения работы адиабатического расширения поспользуемся уравнением (VI.15). Величину определим из Ср и С /. Аргон — одноатомный газ. Следовательно, его изохорная теплоемкость на основании выводов из молекулярно-кинетической теории идеальных газов = /2 =1,5-8,3143=12,4715 Дж/(моль-К) [c.49]

В сосуде при 273 К и 1,01 10 Па находится 10 моль одноатом- юго газа в идеальном состоянии. Рассчитайте конечную температуру, давление газа и работу процесса расширения газа до объема, в дьз раза превышающего первоначальный а) при медленном изотермическом расширении в цилиндре с поршнем, двигающемся без трения б) п])И адиабатическом расширении в аналогичных условиях в) при мгновенном удалении перегородки между сосудом и вакуумированным просгранством того же объема. Объясните различие результатов, полученных в трех процессах. [c.58]

Изменение энтропии при адиабатическом расширении идеальгюго газа определяют [c.66]

Для четвертой стадии цикла работы адиабатического процесса буде отрицательна и численно равна работе во второй стадии, так как в реаультаге адиабатического расширения газ возвраш,ается к первоначальной температуре [c.69]

Определите изменение U,H,S,AhGk конечные значения V и Т при адиабатическом расширении до 1,013-10 Па 1- 1Q- м кислорода, взятого при 298,2 К и 5,066-10 Па. Молярная теплоемкость кислорода при постоянном давлении 20,63 ДжУ(моль-К), молярная энтропия при [c.93]

Обычно во всех экспериментальных работах давление и температуру определяют непосредственно с помощью манометров и термометров, хотя не менее точные результаты измерений дают и относительные методы. Для определения молярного объема и плотности применяются самые различные методы измерения. Наиболее простым и прямым путем является определение массы газа и занимаемого им объема, по которым можно найти и = У1п и р = п1У. Непосредственное определение плотности можно также осуществить с помощью метода ядерного магнитного резонанса (ЯМР) и по результатам измерений показателя преломления. Можно использовать также относительный метод определения плотности, если имеется газ, отклонение которого от идеального газа хорошо известно. Кроме того, для определения плотности можно использовать методы, основанные на эффекте расширения газа. Из этих методов широко известны метод адиабатического расширения (метод Джоуля— Томсона) и метод последовательного изотермического расширения (метод Барнетта). [c.73]

Процесс дегазации жидкости производят с помощью технических агрегатов, работа которых основывается на явлениях термического или адиабатического расширения, вакуумирования, ультразвуковой кавитации, десорбции, специ-ал ,н 51х химических методов. Оборудонание, используемое для этих ггроцессов, не всегда является эффективным. Применение вихревых аппаратов является одним из путей увеличения эффективности дегазации. [c.264]

Эта величина представляет собой прирост температуры на единицу объема при квазистатически-адиабатическом расширении. Согласно (20.5) и (20.14), [c.94]

Для выделения водорода из газовых смесей в промышленной практике применяют холодильные циклы, основанные на использовании дроссельного эффечта, адиабатического расширения с отдачей внешней работы и каскадного метода охлаждения. Наиболее экономичны циклы, основанные на каскадном методе охлаждения, однако осуществление этого метода весьма сложно. [c.108]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология