Тензор напряжений Максвелла

Лифшиц [28] развил макроскопический подход для тел, взаимодействующих через вакуум, решая уравнения Максвелла с введенными в них источниками флуктуационного поля и вычисляя тензор напряжения электромагнитного ноля в пустой щели. Сила взаимодействия между телами представляет собой нормальную компоненту усредненного максвелловского тензора напряжений. [c.50]

Подход классической динамики, по-видимому, более подходит для теоретических исследований. Предполагается, что справедлив релаксационный закон Максвелла, и его можно применить к межфазной поверхности, рассматривая поверхностное (межфазное) натяжение как двумерный тензор напряжений [2]. Отклонение последнего от равновесного значения представляет приложенное напряжение, [c.194]

Максвелл [57], повторив наблюдения Брюстера [47] на напряженных стекле и каучуке, предложил использовать двулучепреломление, возникающее в прозрачных, изотропных, упругих твердых телах, для экспериментального выявления полей напряжения. Максвелл высказал основополагающую гипотезу о том, что тензор показателя преломления п изменяется линейно и соосно с тензором девиатора напряжения как [c.138]

Если х. представляет /-тую компоненту тензора напряжения, действующую на вид п, то мы получаем для каждого вида обобщенное уравнение Максвелла [c.224]

В качестве уравнения связи, т. е. уравнения, связывающего-деформации е (5 = 1,2) с напряжениями и временем при данной температуре, мы будем использовать обещенное нелинейное уравнение Максвелла в форме, предложенной для жестких полимеров Г. И. Гуревичем и А. Л. Рабиновичем [28, 329]. Для компонент тензоров напряжений и деформаций в трехмерном случае для изотропного полимера оно имеет следующий вид. в ортогональном базисе [c.223]

Постоянство Р в переходной зоне предполагает равенство нулю суммы объемных сил, действующих на элементарную прослойку толщиной 2 (см. рис. 11.5). Роль таких сил могут играть электрические силы, действующие на заряды двойных диффузных слоев, и силы молекулярного притяжения со стороны смежных слоев. Учитывая электромагнитную природу последних, можно использовать представления Фарадея-Максвелла о том, что электростатические и электромагнитные силы передаются эквивалентными силами натяжения, зависящими от локальных значений напряженности электрического и магнитного полей. Эта идея конкретно была реализована в макроскопической теории ван-дер-ваальсовых сил [11, 12], которая позволила заменить дальнодействующие молекулярные силы тензором Лифшица [11] и включить его наряду с тензором электростатического поля в тензор поля давления. [c.37]

Пока речь идет о статическом случае, когда электростатистика и магнитостатистика разделяются, можно отдельно говорить о квантовых осцилляциях магнитного момента и электросопротивления. В переменном электромагнитном поле измеряется одна величина — тензор полного поверхностного импеданса,— связывающая напряженность поля на поверхности проводника и протекающий через него полный ток. В хороших проводниках с высокой плотностью зарядов удержание в уравнениях Максвелла тока смещения является обычно превышением точности. Поэтому полный ток определяется напряженностью переменного магнитного поля на поверхности. В одномерном случае проводника, заполняющего полупространство ), импеданс 2 выражается равенством (/ обозначает тангенциальную компоненту, 5 — поверхность, п-—нормаль к поверхпости, Е и Я — напряженности переменных полей) [c.370]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология