Гамильтониан для поля электромагнитного излучения

Для физиков нашего времени несомненно, что излучение должно рассматриваться в согласии с общей схемой электромагнитной теории Максвелла, однако известно также, что эти законы требуют некоторых квантово-теоретических изменений для того, чтобы они могли войти в общую теорию квантовой электродинамики. Нельзя сказать, что такая теория квантовой электродинамики уже существует в законченной форме. Когда эта теория будет развита, она вероятно вызовет изменения в гамильтониане, что в свою очередь изменит детали существующей теории уровней энергии атомов. Однако она вряд ли окажет большое воздействие на общую структуру теории уровней энергии, так как эта теория обладает большим количеством точек, в которых она соприкасается с экспериментальными данными. Точно так же в настоящее время возможно развить теорию излучения по таким общим направлениям, что можно быть в значительной степени уверенным в том, что изменения, которые будут внесены в дальнейшем вследствие пересмотра теории электромагнитного поля, не повлияют на большинство наших заключений. [c.84]

Пусть квантовомеханическая система с гамильтонианом Н — Но + V, где V — малое возмущение, описывающее процессы диссипации энергии, взаимодействует с падающей плоской монохроматической электромагнитной волной. На основании принципа соответствия для описания к. р. следует вычислить мат])ичный элемент удельного дипольного момента между начальным и конечным состояниями, причем необходимо использовать волновые функции, возмущенные взаимодействием с полем излучения Б качестве базисных употребляются собственные функции оператора Но, а также используется формула, приведенная в работе [5] [c.198]

Одним из первых исследований по теории комбинационного рассеяния в кристаллах явилась работа И. Е. Тамма [366]. В этой работе комбинационное рассеяние света рассматривается как результат взаимодействия нормальных колебаний, соответствующих электромагнитным волнам, с механическими нормальными колебаниями кристаллической решетки — фононами. Формально такие процессы возникают при включении в гамильтониан системы, состоящей из электронов, ядер и поля излучения, наряду с квадратичными слагаемыми слагаемых третьего и более высоких порядков по амплитудам кристаллических колебаний. [c.407]

Уточним три условия, при которых мы будем пользоваться формулой (3.14), соответствующей двухфотонным процессам. Во-первых, мы предполагаем, что кристалл прозрачен для падающего и рассеянного излучения, т. е. что энергия рассматриваемых фотонов Ь(й намного меньше энергии бюе электронных переходов кристалла. Во-вторых, мы предполагаем, что энергия бсй намного больше энергии колебательных квантов кристалла и что то же самое относится к разностям Ьсзе — йо). Второе из этих условий означает, что в гамильтониан взаимодействия Ж ) [формула (1.9)] должны входить только члены, связанные с электронами, так как ядра слишком инертны для того, чтобы следовать за высокочастотным электромагнитным полем [формула (4.3) из гл. 6]. [c.215]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология