Излучение с энергией меньшей 1 кэв

Изменение проницаемости для данного материала зависит от длины волны излучения (или длины, которой соответствует максимум интенсивности излучения). Чем меньше длина волны, тем более проницаемо излучение. Однако по закону Вина [см. уравнение (1У-76)] длина волны связана с абсолютной температурой источника излучения. Чем выше температура, тем меньше длина волны, соответствующая максимальной интенсивности энергии в спектре, и, следовательно, тем более проницающее излучение. [c.656]

Инфракрасное излучение Электромагнитное излучение с энергией, меньшей, чем у видимого света. При поглощении ИК-излучения температура повышается Ион [c.544]

Поскольку основная часть энергии электронного пучка преобразуется в тепловую энергию, в качестве анодов рентгеновских трубок выбираются достаточно тугоплавкие металлы с хорошей теплопроводностью (Сг, Ре, Со, N1, Си, Мо). Длины волн характеристического излучения лежат для этих металлов (кроме молибдена) в интервале 2,3-1,5 А, что удобно для исследования поликристаллических образцов, так как обеспечивает хорошую разрешающую способность. Рентгеновские трубки с Мо-анодом широко используются в рентгеноструктурном анализе монокристаллов, так как в этом случае важно иметь возможно полный набор экспериментальных данных, а это, как будет показано ниже, обеспечивается выбором излучения с меньшей длиной волны. [c.8]

Энергия, испускаемая во время радиоактивного распада, является одной из форм электромагнитного излучения высокой энергии. Видимый свет, мик-ро- и радиоволны тоже являются электромагнитным излучением, но меньшей энергии. На, рис. V.1 показаны главные составляющие спектра электромагнитного излучения и их источники. [c.303]

К области фотохимии ( 208) относится рассмотрение химических реакций, возбуждаемых видимым светом или инфракрасными и ультрафиолетовыми лучами, т. е. практически колебаниями с длинами волн от 1000 до 10 ООО А. Энергия этих колебаний примерно 1,2—12 эв. При поглощении этих излучений усиливается вращательное движение молекул или колебания атомов и атомных групп, составляющих молекулу, и могут быть возбуждены электроны наружных оболочек атомов. Под действием излучений с меньшей длиной волны может происходить и отделение наиболее слабо связанных электронов. В отличие от этого, при поглощении рентгеновских лучей, обладающих много большей энергией, возбуждаются или отделяются электроны внутренних оболочек атома. Поэтому химическое действие рентгеновских лучей по своему характеру сильно отличается от действия видимого света или инфракрасных и ультрафиолетовых лучей. [c.551]

Закон Ламберта. Изменение интенсивности излучения по различным направлениям определяется законом Ламберта. Согласно этому закону излучение энергии элементом поверхности в направлении элемента Р (рис. 6-3) пропорционально излучению dQ по направлению нормали к йР ), телесному углу под которым виден элемент Р из элемента dPу) и косинусу угла ф, образованного прямой, соединяющей элементы ёР и ёР . и нормалью к элементу ёР . При этом лучеиспускательная способность в направлении нормали в я раз меньше полной лучеиспускательной способности тела. [c.129]

Проницаемость излучения зависит от его энергии. Если энергия излучения достигает 1 МэВ=10 эВ (электронвольт), то излучение называется жестким, если энергия меньше 10 эВ, то — мягким. [c.25]

Согласно законам классической механики частицы (или тела), на которые действуют силы притяжения с энергией взаимодействия, обратно пропорциональной расстоянию до центра притяжения, вращаются относительно этого центра (или, как говорят, движутся по орбитам), если их кинетическая энергия меньше абсолютного значения потенциальной, т. е. полная энергия отрицательна (при положительной суммарной энергии частицы разлетятся на бесконечное расстояние). Так описывается, например, движение планет и комет вокруг Солнца и спутников вокруг Земли. Для описания движения электрона в пространстве атомных размеров, как было показано ранее (см. 1.1), классическая механика непригодна даже в качестве грубого приближения. Более того, по законам классической физики электрон при своем движении вокруг ядра должен непрерывно терять энергию в виде излучения и за очень короткое время упасть на ядро. Однако атомы являются устойчивыми образованиями и могут существовать неопределенно долгое время. Имея наименьшую массу, электрон является самой квантовой частицей в химических системах, и именно это обстоятельство определяет своеобразие строения и поведения таких систем. Все химические свойства веществ обусловлены квантовой природой образующих их частиц и прежде всего электронов. [c.33]

Кванты рентгеновского излучения обладают меньшей энергией, чем 7-кванты. Основные процессы, происходящие при взаимодействии рентгеновского излучения с веществом, — фотоэффект и комптоновский эффект. Массовый коэффициент поглощения резко возрастает с увеличением заряда) ядра атома элемента (вероятность фотоэффекта пропорциональна 2 ), т. е. анализ следует проводить в области таких энергий рентгеновского излучения, в которой наблюдается значительное различие коэффициентов погло- [c.322]

Так как характеристическое рентгеновское излучение возникает за счет переходов между оболочками, в то время как процесс ионизации включает в себя удаление электрона с оболочки на бесконечность вне атома, энергия характеристического рентгеновского излучения всегда меньше критической энергии ионизации оболочки, с которой вылетел первоначально электрон. Таким образом, аг = аг— l, а Ек = к — Ем, а Ес = Ец—0. [c.74]

Глубина генерации рентгеновского излучения является критическим параметром при оценке размера области выхода излучения для анализа. В общем случае область выхода рентгеновского излучения будет меньше, чем область взаимодействия, из-за необходимости для электронов превысить критическую энергию возбуждения изучаемого элемента. Как видно из рис. 3.43, область выхода рентгеновского излучения будет раз- [c.84]

Идея многоквантовых процессов на первый взгляд кажется противоречащей основам квантовой теории. Эйнштейн показал, что наблюдающийся фотоэлектрический эффект согласуется с представлением об излучении как о потоке фотонов, чья энергия определена частотой или длиной волны интенсивность излучения измеряется числом фотонов (в единицу времени), но не влияет на энергию каждого отдельного фотона. Подобные рассуждения применимы и к фотохимическим изменениям. Приведенный в разд. 1.2 закон Штарка — Эйнштейна служил следующим подтверждением идей квантования. Только один фотон необходимо поглотить частице, чтобы вызвать ее различные фотохимические превращения. Следовательно, фотоны с энергией меньшей, чем необходимо для какого-то определенного превращения, например диссоциации, не могут быть эффективны, как бы ни была высока их интенсивность. Очевидно, что если частота излучения не соответствует разнице между двумя энергетическими уровнями молекулы или атома, то поглощение и, следовательно, реакция не могут произойти. Однако в последнее время выполнено большое число экспериментов, [c.73]

При взаимодействии р-частиц с окружающим веществом так же, как и в случае а-частиц, происходит ионизация молекул этого вещества. Ионизирующая способность р-излу-чения меньше по сравнению с а-излучением — соответственно меньшему заряду и массе. Р-частица с энергией порядка [c.55]

Многофотонная ионизация газообразных в-в происходит в результате одновременного поглощения молекулой неск. фотонов. Такие процессы наблюдаются при взаимод. с в-вом достаточно интенсивного пучка лазерного излучения, энергия квантов к-рого меньше потенциала ионизации. Для этой цели используют перестраиваемые лазеры на красителях, образующие излучения с длинами волн 250-700 нм. Для ионизации большинства молекул достаточно поглощение 2-3 фотонов с энергией 1,77-4,96 эВ. [c.660]

На рис. 8.3-4 показана билогарифмическая зависимость массового коэффициента ослабления алюминия, железа и свинца от энергии рентгеновского излучения в диапазоне от 1 до 50 кэВ. Отчетливо видны скачки краев поглощения, связанные с фотоэлектронным поглощением. Атомы с низким Z (А1) ослабляют рентгеновское излучение в меньшей степени, чем атомы с высоким Z (РЬ). Рентгеновское излучение высокой энергии (жесткое) ослабляется меньше, чем излучение низкой энергии (мягкое). [c.62]

Полученное значение длины волны света для рассматриваемой реакции диссоциации является критическим. Излучение с меньшей длиной волны будет химически эффективнее, поскольку фотоны имеют энергию больше, чем необходимо для диссоциации фотоны с большей длиной волны обладают малой энергией и не могут вызвать диссоциацию хлора. Энергия фотона, соответствующая кри- [c.274]

Излучение серого тела мало отличается от излучения черного тела, уступая последнему в интенсивности. излучения энергии по спектру. Что же касается распределения энергии по спектру у избирательного излучателя, то оказывается, что оно совсем иное и не подчиняется законам абсолютно черного тела. Обычно у тел с избирательным лучеиспусканием относительный максимум излучения находится в видимой части спектра при меньшем количестве энергии, излучаемой в других участках спектра. Поэтому, для того чтобы получить источник света с большой экономичностью, не обходимо иметь избирательное излучение. [c.55]

В рентгеновское излучение преобразуется меньше 1 % кинетической энергии электронов. Например, в случае трубки с медным анодом, работающей при 40 кВ, непосредственно в рентгеновское излучение превращается всего 0,2 % от потребляемой энергии. Остальная энергия тратится на разогрев анода, поэтому трубки нуждаются в принудительном охлаждении, а поток электронов (ток между катодом и анодом) ограничивают до приемлемой величины. Вывод рентгеновского излучения осуществляется через тонкое берил-лиевое окно (рис. 14.74, б). [c.4]

Еще одним из способов выделения аналитического сигнала является сочетание селективного фильтра и вторичного излучателя (рис. 14.85, а). Исследуемое излучение, пройдя через селективный фильтр, попадает на вторичный излучатель, в качестве материала излучателя обычно используется элемент с атомным числом, на единицу меньшим атомного числа элемента фильтра. При этом излучение с энергией, превосходящей потенциал возбуждения фильтра, задерживается фильтром, а излучение с энергией, меньшей потенциала возбуждения излучателя, не возбуждает излучатель, и только кванты с энергией, лежащей между потенциалами возбуждения фильтра и излучателя, вызывают флуоресценцию последнего и регистрируются детектором (рис. 14.85, б). [c.20]

Термоупругий эффект приводит к расширению среды в зоне энерговыделения, вследствие чего возникает волна сжатия в окружающем пространстве. Если длительность импульса излучения существенно меньше времени Тд, за которое происходит так называемая акустическая релаксация, т.е. разгрузка зоны выделения энергии за счет возникновения упругой волны, то в результате отражения волны от облучаемой поверхности и релаксации в объеме облучаемого вещества распространяется характерный биполярный импульс (рис. 4.2). Если энергия выделяется в течение короткого промежутка времени в тонком поверхностном слое, полуволна разрежения практически налагается на [c.82]

Однако эти счетчики непригодны для регистрации частиц с энергией меньше 0,2 мэВ, полностью задерживаемых алюминиевой фольгой. Поэтому "мягкое" / -излучение регистрируют с помощью особых торцовых счетчиков. Они называются так потому, что снабжены тонким слюдяным окошком, помещенным с торца. Через слюдяное окошко / -частицы легко проникают внутрь счетчика. [c.454]

Фотоны с энергией меньше 30 кэВ несущественны для у-постоянной из-за значительного поглощения излучения в материале источника. [c.301]

Б. Излучение с энергией меньшей 1 кэв [c.206]

Рассмотрим эффекты, которые возникают при действии электронов с энергией меньшей нескольких сот электрон-вольт. Мы уже видели, что эти электроны уносят более 80% общей энергии, рассеянной при действии различных видов радиации, за исключением испускания быстрых нейтронов в присутствии тяжелых элементов мишени. Следует напомнить, что эти электроны получаются 1) под действием гамма- и бета-излучений в результате большого числа последовательно идущих процессов 2) под действием протонов, дейтонов и альфа-частиц после небольшого числа последовательных процессов и 3) непосредственно под действием облучения осколками деления. [c.210]

Тритий — изотоп водорода, в составе ядра которого имеется два нейтрона и один протон. Его молекулярный вес равен шести. Тритий распадается 1Г0 реакции —> Не, + у с периодом полураспада 12,43 года. Максимальная энергия р-частиц достигает 18,6 кэВ, средняя энергия — 5,54 кэВ. Только 15% от всех частиц имеют энергию больше 10 кэВ. Средняя длина пробега Р-ча-стиц трития в воздухе при нормальных условиях составляет 0,8—0,9 мм, а в тканях — 1 мкм. Средняя длина пробега Р-частиц трития в среде трития — 4,5 мм при нормальных условиях. Данные о поглощении и глубине проникновения Р-частиц трития в сульфиде цинка противоречивы считается, что электроны с энергией меньше 10 кэВ проникают на глубину 0,1—1 мкм. Из-за столь малой глубины проникновения для возбуждения очень существенным фактором оказывается состояние поверхности частиц люминофора. Известно, что объемная люминесценция, как правило, является более эффективной, чем поверхностная. Так, показано, что при уменьшении энергии пучка электронов (и, следовательно, глубины их проникновения) от 10 до 5 кэВ эффективность катодолюминесценции снижается на 40—50%. Для лучших катодолюминофоров энергетическая эффективность составляет 0,18—0,22 при ЮкэВ, поэтому можно ожидать, что при тритиевом возбуждении (средняя энергия электронов 5кэВ) эффективность будет не больше 0,1, а светоотдача для люминофоров с желто-зеленым излучением 30—50 лм/Вт. Следует ответить, что, несмотря на высокую светоотдачу, тритиевые источники света не могут обеспечить получение высокого уровня яркости, так как повышение интенсивности возбуждения ограничивается самопоглощением излучения трития. Яркость свечения люминофора, возбуждаемого р-излучением трития, возрастает пропорционально его давлению только в ограниченном интервале давлений, а затем изменяется очень слабо. Величина давления, при котором наблюдается насыщение, завпсит от габаритов баллона. [c.164]

Источниками фотонов с энергией меньшей или равной 1 кэв могут служить, как было указано выше 1) тормозное излучение, 2) переход возбужденных ионов в основное состояние и [c.238]

Важное значение для аналитической практики имеет рентгеновский флуоресцентный анализ. При облучении исследуемого вещества рентгеновскими лучами от атомов отрываются электроны внутренних уровней, которые занимаются электронами выше расположенных орбиталей. Освобожденная при этом энергия выделяется в виде вторичного рентгеновского излучения с меньшей частотой, чем у возбуждающего. Длина волны полученного вторичного излучения служит характеристикой элементов, присутствующих в исследуемой пробе, а интенсивность соответствующих рентгеновских спектральных линий — мерой содержания этих элементов в пробе. [c.170]

Перед тем как поглотить свет, электролы обычно находятся на самом низком энергетическом уровне, — основное состояние. Из него, путем поглощения энергии падающего света, они поднимаются в более высокие, возбужденные квантовые состояния. Если этот уровень возбуждения расположен не непосредственно рядом с основным состоянием, а выше, то для электрона, находящегося в возбужденном состоянии, возникают возможности снова спуститься в более бедные энергией состояния путем отдачи меньшей энергии излучения, чем та, которая была затрачена на возбуждение при поглощении. При этом излучение энергии определяется квантовыми условиями. [c.115]

Поглощение излучения некоторыми образцами приводит к испусканию вторичного излучения с меньшей энергией это явление называется флуоресценцией. Измерение интенсивности вторичного излучения используется для количественного анализа. Этот способ анализа является одним из многих методов, основанных на измерении испускаемого излучения (табл. 1.4). [c.24]

В настоящее время почти во всех аналитических применениях этого метода атомный пар образуют распылением раствора образца в пламени. При этом растворитель испаряется и, в конечном счете, происходит диссоциация мельчайших твердых частиц на атомы (раздел 5, II, А, 1). Небольшая доля этих атомов возбуждается пламенем и испускает излучение, в то время как большая их часть остается в основном состоянии. Эти атомы могут быть возбуждены вследствие поглощения излучения, но энергия квантов этого излучения hv должна в точности соответствовать разности между двумя энергетическими уровнями, между которыми происходит электронный переход. Желательно также, чтобы полуширина используемой линии излучения была меньше, чем полуширина полосы поглощения. Для тех типов пламен, которые обычно используются для этих целей, ширина полосы поглощения обычно меньше, чем 0,005 нм, поэтому в идеале линия излучения, проходящего сквозь пламя, должна иметь полуширину около 0,001 нм. [c.132]

Наибольшей ионизирующей способностью обладают а-лучи. Одна а-частица па пути 1 см создает в среднем 300 тысяч пар ионов. Проникающая способность а-лучей невелика. В зависимости от энергии а-частиц, которая колеблется в пределах 2—9 МэВ, в воздухе они способны преодолеть расстояние 2,5—8,6 см. В более плотных средах проникающая способность а-излучения еще меньше. Лист обычной писчей бумаги полностью его поглощает. [c.194]

Избирательное поглощение ультрафиолетового излучения, свойственное многим химическим соединениям, связано с возможностью перехода внешних валентных электронов на более высокие энергетические уровни. Необходимая для такого перехода энергия сравнительно велика, и ей обычно соответствуют частоты порядка 25 ООО — 200 000 слГ ), поэтому соответствующие полосы поглощения, как правило, лежат в ультрафиолетовой области спектра. У соединений, содержащих системы сопряженных кратных связей, необходимая для возбуждения электронов энергия меньше, и такие соединения дают полосы поглощения в области более длинных волн. [c.5]

Величина фэи зависит от длины волны возбуждающего излу чения (закон Вавилова). Однако спектр люминесценции слож ных молекул в конденсированной фазе не зависит от длинь волны возбуждающего излучения, потому что излучение кван тов флуоресценции осуществляется только с одного уровня (5l >, см. рис. 1.32). Так как наблюдается одновременное и не зависимое друг от друга свечение очень большого числа моле кул, суммарное излучение некогерентно. Энергия излученных квантов меньше энергии поглощенных, поэтому максимум спектра флуоресценции сдвинут в сторону длинных волн по отношению к максимуму спектра поглощения этого же соединения (правило Стекса — Ломмеля). [c.95]

Если первичное возбуждение частиц осуществляется вследствие поглощения рентгеновских лучей, может наблюдаться эффект каскадного, или многократного, возбуждения. При облучении высокоэнерге-тичными рентгеновскими квантами некоторые тцпы атомов в образце испускают характеристическое рентгеновское излучение с меньшей энергией. Вторичные рентгеновские лучи могут быть ц9глощены атома-, ми других элементов, входящих в состав образца. Это приводит к снижению интенсивности высокоэнергетичных составляющих и увеличению интенсивности низкоэнергетичного излучения, поскольку при поглощении высокоэнергетичного вторичного излучения могут быть последовательно возбуждены атомы нескольких элементов. [c.53]

Рассмотрим для примера осушение материала почти черным электрическим пагревательн1,[М элементом, нахо-дяш имся на расстоянии 10 см. имеющим диаметр 2,5см и излучающим энергию 1850 Вт/м. Материал поглощает 95% излучения с длиной волны, больн ей 2,7 мкм, и только 30% излучения с меньшей длиной волны. Требуется определить плотность поглощенного потока. Напомним, что в предыдущем примере для той же геометрии мы получили /- = 2944 Вт/м-. Согласно закину Стефана [c.454]

Волна, подобная рэлеевской (квазирэлеевская), может распространяться не только вдоль плоской, но и вдоль искривленной поверхности. На вогнутых участках поверхности она испытывает дополнительное затухание (тем большее, чем меньше радиус кривизны) вследствие излучения энергии в глубь изделия. На вогнутых участках скорость волны уменьшается, а на выпуклых увеличивается. [c.23]

На рис. 5.10 приведены фотоэлектронные спектры молекул N2, О2 и N0. Для каждой молекулы имеются две разные области спектра, одна — соответствующая энергиям в несколько сотен электрон-вольт, другая — десяткам электронвольт. Последняя область разделена на две части при энергии примерно 20 эВ, поскольку для ионизации молекул с энергиями, большими и меньшими этого значения, применяют различные источники фотонов. В области энергий, меньших 20 эВ (возбуждаемой линией Hel), разрешение выше, чем в остальных частях Спектра, что обусловлено отчасти техническими причинами, отчасти меньшей спектральной шириной ионизирующего излучения. Тонкая структура в этой области спектра обусловлена колебательными уровнями положительного иона. Другими словами, образующийся в результате ионизации ион может находиться не только в различных электронных состояниях, но н на разных колебательных уровнях, соответствующих каждому пз Tiix состояний. Форма огибающей колебательной полосы [c.81]

Метод трех поправок часто используют для получения количественных результатов, исходя из измеренных значений относительных интенсивностей. Этот метод, по-видимому, применим к любому классу образцов. Однако при анализе рентгеновского излучения с энергией меньше 1 кэВ он не дает хороших результатов главным образом из-за отсутствия знания входных параметров и аппроксимации в моделях, лежащих в основе метода. По этим причинам анализ с использованием низкоэпергетнче-ских рентгеновских линий обеспечивает меньшую точность, чем в случае использования высокоэнергетических. Точность анализа с использованием низкоэнергетических рентгеновских линий можно улучшить при использовании правильно подготовленных (гл. 8) эталонов, близких но составу к образцу. [c.32]

Рис. 8.3-3 демонстрирует зависимость фотоэлектронного сечения меди от энергии взаимодействующего фотона. При высоких энергиях, например бОкэВ, вероятность отрыва К-электрона крайне мала, а вероятность отрыва Ь-электрона еще меньше. По мере уменьшения энергии рентгеновских фотонов сечение растет, т. е. образуется больше вакансий. При 8,98 кэВ имеется резкое уменьшение сечения, поскольку рентгеновское излучение с меньшей энергией может взаимодействовать только с Ь- и М-электронами. Затем сечение вновь возрастает вплоть до скачков, соответствующих энергии связи Ьг- и Ьз-электронов. Эти скачки сечения фотоэлектронного поглощения называют краями поглощения. Отношение сечений сразу перед и сразу после края поглощения называется отношением скачка г. Так как флуоресценция есть результат селективного поглощения излучения с последующим спонтанным испускаии- [c.60]

Мы обозначаем все характеристические рентгеновские линии, образующиеся из вакансий в К-оболочке, как К-линии. На рис. 8.3-5 показана диаграмма электронных переходов железа. К-вакансия может быть заполнена электронами с уровней Ьг, Ьз или Мз г- Переход Ьз —>К приводит к рентгеновскому излучению с энергией 6,404кэВ (1,9360 A). Эта рентгеновская линия обозначается Fe К-Ьз или Fe Kai. Другая Ка-линия, Каг, соответствует переходу L-2 — К. Обе линии являются диаграммными, поскольку правила отбора соблюдены. Так как разность энергии между этими двумя линиями крайне мала и спектрометр не всегда их разрешает, то для этого дублета используют обозначение К-Ьз 2 (или Ка). Линии, включающие переходы с оболочек М и N, называют К/З-линиями. К/З-линии имеют более высокую энергию (меньшую длину волны), чем Ка-линии. Первоначальное обозначение рентгеновских линий (Ка, Куб) ввел в 1920 г. Зигбан. Сейчас предпочитают использовать более систематическое обозначение по ИЮПАК (К-Ьз, К-Мз,2), включающее начальное и конечное состояние атома (табл. 8.3-5). [c.65]

При рассмотрении взаимодействий с электронной оболочкой следует обратить внимание на два важных свойства 1) в противоположность бета-излучениро можно провести четкую границу между исходным и вторичным излучением. Последнее состоит из электронов и фотонов 2) статистически энергия, переданная электрону мишени входящей частицей, зависит от соотношения масс обеих взаимодействующих частиц. Протоны, дейтоны и альфа-частицы с энергиями около I Мэе могут сообщать электрону энергию в количестве лишь 1 кэв. Поэтому, когда мишени состоят из элементов с атомными номерами большими 10, при облучении частицами с энергией менее нескольких миллиоьюв электрон-вольт только внешние электроны могут взаимодействовать с поступающими частицами. Кроме того, в случае протонов, дейтонов и альфа-частиц, энергия которых значительно больше 1 кэв, основным фактором, обусловливающим рассеяние энергии, является возбуждение, а не ионизация, тогда как при бета-излучении этот процесс становится заметным лишь для энергий меньших 100 эв. [c.200]

Вероятность этого перехода определяется расстоянием а между кривыми потенциальной энергии двух комбинирующих состояний вблизи точки максимального сближения кривых. При этом чем меньше величина а, тем больше вероятность неадиабатического перехода из одного состояния в другое (см. 12). Так, согласно расчетам Маги, для квазимолекулы Na l величина а = 219 кал и вероятность неадиабатического перехода составляет 0,07 (при 500° К), т. е. сравнительно малую величину, в то время как для LiF а = 12 кал и вероятность перехода равна 0,99. Это значит, что практически каждое столкновение атомов Li и F ведет к переходу из основного состояния, каким является состояние молекулы LiF, возникающее из нормальных атомов, в возбужденное состояние и, следовательно, к возможности стабилизации квазимолекулы при помощи излучения энергии электронного возбуждения. [c.247]

При регистрации излучения са огасящимися счетчиками сопротивление Я выбирается небольшим, чтобы время восстановления потенциала нити было меньше или равно времени собирания положительных ионов на катоде. Как и в случае медленных счетчиков, гашение разряда осуществляется пространственным зарядом положительных ионов. Первая часть разряда при регистрации ядерной частицы происходит совершенно аналогично регистрации в не-самогасящемся счетчике. Однако весь разряд происходит вблизи нити, а не во всем объеме, как в медленном счетчике. После завершения собирания электронной лавины образуется чехол положительных ионов инертного (аргона) и многоатомного газов (этилового спирта). Потенциал ионизации атома аргона больше потенциала ионизации молекулы спирта и поэтому во время движения все положительные ионы аргона в результате столкновения передадут свои положительные заряды молекулам этилового спирта. Другими словалга, к катоду будет подходить только лавина положительно заряженных ионов этилового спирта. Положительно заряженные ионы этилового спирта при рекомбинации на катоде не выбивают электронов и не высвечивают кванты ультрафиолетового излучения. Энергия рекомбинации многоатомных ионов тратится на диссоциацию образовавшихся нейтральных молекул. [c.48]