Константы термоэлектронной эмиссии

Здесь/ у - плотности тока термоэлектронной эмиссии с поверхности вольфрама, покрытой слоем адсорбированных атомов титана, и чистой вольфрамовой нити, А, В, С — константы Т — температура вольфрама, соответствующая равновесной концентрации адсорбированных атомов титана при плотности потока осаждаемых атомов .р.. Выбирая температуру Т таким образом, чтобы равновесный коэффициент заполнения подложки в отвечал требованию Вд . < 1, можно [c.91]

Пучок электронов получить значительно легче, чем пучок нейтронов, если использовать термоэлектронную эмиссию с поверхности нагретой вольфрамовой проволоки, помещенной в вакуум,иро-ванную трубку. Дифракционную картину регистрируют на флуоресцирующем экране и фотографируют. Для получения электроно-грамм необходимо использовать очень тонкие (10—100 нм) образцы. Информация, получаемая с помощью гармонического анализа электронограмм, отражает скорее распределение областей с высоким электростатическим потенциалом, чем распределение электронной плотности. Атомный фактор рассеяния для электронов равен iэll = Z— х), где С — константа. Поэтому с помощью электронной дифракции легче определить расположение легких атомов, чем тяжелых. Этот метод можно использовать для изучения соединений, которые не образуют крупных кристаллов, а также для газообразных веществ, которые вводят в виде. молекулярного пучка перпендикулярно электронному пучку. [c.57]

Для металлических катодов определение термоэлектронных, констант методом прямой Ричардсона (по наклону прямой в координатах lgi T и 5040/7, пост 9енной по экспериментальным данным для плотности тока насыщения при температуре Т) дает удовлетворительные результаты, однако в случае неметаллических катодов на прямой Ричардсона могут наблюдаться изломы, и значения работы выхода, полученные по наклону этой прямой в разных, температурных интервалах, сильно отличаются от значений фт . вычисленных из теоретического уравнения термоэлектронной эмиссии твердого тела (уравнение Ричардсона—Дешмана) [c.14]