Ричардсона уравнение

Ричардсона уравнение эмиссии 46 [c.507]

В равновесие со сжатым газом. Другими словами, твердое вещество и жидкость как бы растворяются в сжатом газе. Если пары и газ образуют идеальную смесь, то растворимость будет пропорциональна их давлению с небольшой поправкой на внешнее давление (эффект Пойнтинга). Отклонение от идеальности приводит к изменению в растворимости, из которого можно получить сведения по вириальным коэффициентам взаимодействия. Общий обзор этого метода был сделан Роулинсоном и Ричардсоном [189]. Они вывели уравнение для случая увеличения растворимости при условии, что газ не растворяется в жидкости или твердом веществе и что мольная доля паров в газовой фазе мала [c.116]

Следовательно, наклон прямых Фаулера — Нордхейма дает приближенные значения работы выхода в слабых полях. Здесь явно видна аналогия со случаем термоэлектронной эмиссии [53], когда наклон прямых уравнения Ричардсона в координатах п 1 Т ) —1/7 примерно соответствует величинам работы выхода при Г = 0. [c.170]

Годард и Ричардсон используя практически тот же метод анализа и те же данные предположили, что отклонения от уравнения (У,32) объясняются, главным образом, более быстрым движением отдельных газовых пробок по сравнению с изолированной пробкой и что увеличение скорости связано с коалесценцией пробок. Эти выводы, как и ранее были основаны на использовании в уравнении (У,32) средней высоты слоя. Однако недавно было установлено что основное значение для реакторов [c.195]

Таким образом, величина Кср в псевдоожиженном слое почти не должна зависеть от скорости ожижающего агента, а значит — и от порозности. Согласно уравнению (IX,19) величина Кор пропорциональна е и Если принять по Ричардсону [c.391]

Величина термоэлектронной эмиссии зависит от температуры и материала катода. Эта зависимость изучалась Ричардсоном он исходил из соображений, что, для того чтобы электрон мог покинуть металл, должно удовлетворяться уравнение [c.25]

Если бы поведение однородного псевдоожиженного слоя было аналогично поведению неподвижного слоя такой же порозности, то можно было бы предсказать зависимость между С/ и е(т. е. результаты опытов Ричардсона и Заки), базируясь на уравнениях для неподвижного слоя, при точно измеренных значениях е. Как будет показано, уравнения для неподвижного слоя дают результаты, близкие к полученным Ричардсоном и Заки, хотя и в совершенно иной форме. [c.33]

Плотность тока насыщения термоэлектронной эмиссии эмиттера с однородной поверхностью при слабом внешнем электрическом поле, не влияюш,ем на работу выхода, определяется уравнением Ричардсона — Деш-мана [31 [c.445]

Сопоставление результатов расчета по формулам Ричардсона и Заки [94 типа 11111 — г" н по эмпирическим уравнениям для неподвижного слоя [c.34]

Из табл. 1 видно, что для однородного псевдоожиженного слоя характерно некоторое соответствие между результатами, полученными по формуле Ричардсона и Заки и по уравнениям (1.22) и (1.23). Однако табл. 1 обнаруживает следующие систематические отклонения. [c.34]

Согласно интерпретации Рамзая в случае металлов непропорциональность диффузии давлению может бьп-ь приписана не диффузии молекулярного водорода, а скорее водороду в атомарном или диссоциированном состоянии. Однако Ричардсон доказал, что скорость диффузии водорода через платину значительно выше, чем можно было бы ожидать, учитывая диссоциацию газа. Он полагал, что газ полностью диссоциирован внутри металла и находится в равновесии с молекулярным водородом снаружи металла. На основании закона действия масс Ричардсон вывел уравнение [c.133]

Теперь можно сказать, что формула Ричардсона - Дэшмана п уравнение Тафеля генетически связаны друг с другом и описывают один и тот же физический процесс — выход электронов металла за пределы его поверхности под влиянием теплового движения и внешнего поля. Тот факт, что в одном случае Weq имеет смысл работы выхода, а в другом — энергии активации реакции выделения водорода, не меняет вида зависимости j = j r ), поскольку последняя определяется величиной энергетического скачка W [c.334]

В связи с отмеченными ранее жидкостными трудностями строгой теории, следует уделить внимание решению уравнений с суперпозиционной аппроксимацией, с дальнейшим улучшением решений в духе соображений, изложенных выше. Следует вести поиски других аппроксимаций и приближенных вариационных приемов типа попытки Ричардсона [56]. Наконец, в связи с этими же трудностями, возникающими при больших концентрациях, следует попытаться объединить строгие методы функций распределения комплексов частиц с теориями реальных комплексов , развитыми Я. И. Френкелем [57], В. Бандом [58] и в последнее время в несколько иной трактовке Т. Хиллом [59]. [c.15]

Уравнение изостеры (56) также линейно и может быть проверено путем нанесения экспериментальных точек в координатах (1/7 , lg р1Т). На рис. 45 изображены изостеры адсорбции аммиака на угле, построенные Вильямсом на основании экспериментальных данных Ричардсона [ "], причем по оси ординат отложены зна- [c.127]

Таким образом, вольта-потенциал между двумя металлами равен отрицательной разности работ выхода электрона из первого и из второго металлов, деленной на заряд электрона. Работа выхода электрона доступна непосредственному экспериментальному определению и поэтому при помощи уравнения (441) можно рассчитать величину вольта-потенциала. Работу выхода электрона находят, например, из изменения термоэлектронного тока с температурой по уравнению Ричардсона [c.212]

Наблюдения Герцберга [27, 28] побудили Ричардсона, Симмонса и Дворецкого [54] предположить, что сравнительно высокая селективность газообразного метилена объясняется тем, что во всех экспериментах в паровой фазе в некоторой степени происходит переход метилена в триплетное состояние. Они предположили далее, что внедрение триплетного метилена представляет собой селективный процесс и, более того, сопровождается промежуточным образованием свободных радикалов [уравнение (4)] [c.287]

Теперь можно сказать, что формула Ричардсона - Дэшмана и уравнение Тафеля генетически связаны друг с другом и описывают один и тот же [c.77]

Показатель функции порозности обычно рекомендуют рассчитывать по уравнениям Ричардсона и Заки [1]. Сопоставление этих зависимостей с опытными данными других авторов провел М. Лева [1 ]. Однако в качестве определяющей скорости им была принята, видимо, некоторая средняя скорость между критической н скоростью витания. Проведенное нами обобщение опытных данных различных авторов (рис. 3) показало, что эти уравнения дают при Аг < 10 заниженные значения показателя функции порозности. [c.56]

Уравнением (IX,5) невозможно воспользоваться, пока не известны зависимость в от С7 и показатель степени т в выражении (IX,4). Корреляция для I/ (е), предложенная применительно к однородному псевдоожижению Ричардсоном и Заки может быть использована для оценки оптимального состояния лишь с небольшой точностью 0,6 обзоре литературы по теплообмену между псевдоожиженным слоем и поверхностью приводят следующее выражение как наиболее надежное [c.381]

При изучении движения нефти в воде, неоднородной по температуре и плотности, с учетом поля сил тяжести существенно усложняются методы решения задач гидромеханики. В этом случае кроме уравнений движения необходимо привлечь к анализу и уравнение переноса для теплоты или концентрации примеси. Наличие в уравнениях движения нефти, записанных в приближении Буссинеска [1], членов, выражающих действие сил плавучести, приводит к тому, что динамическая и тепловая задачи в общем случае не разделяются. Необходимо учесть еще и то, что силы плавучести нефти определяются еще и тем, что плотность нефти меньше плотности жидкости в природном водоеме. Кроме того, свободные плавучие струи нефти будут искривляться под действием архимедовых сил плавучести в зависимости от знака начального числа Ричардсона [2]. [c.89]

Экспериментальное определение работы выхода электрона основано на измерении 1из1м нения термоэлектронного тока и с температурой и использовании при обработке опытных данных уравнения Ричардсона it=A P (- W MeikT). [c.208]

Плотность тока электронов, уходящих из металла при его нагреве термоэлектронная эмиссия, которую впервые наблюдал Эдисон), описывается уравнением Ричардсона — Дешмена [c.265]

При л = О / (0) = л 12. Легко проверить, что при со = О и а = 1 (при этом X = (—Йсоо/ г) < 0) из формулы (733) сразу получаем уравнение Ричардсона для термоэлектронной эмиссии (см. гл. IX). [c.414]

Несмотря на то, что уравнение (119) приводит к правильным результатам при е = 1, когда и равно скорости свободного падения 7 для единичной частицы, работами Хаппеля [34], а также Адлера и Хаппеля [2] было показано, что в очень разбавленной фазе, когда е близко к единице, отношение О/С/ должно в своем изменении следовать соотношению 1—соп51(1—е) з. Это означает, что частицы оказывают заметное влияние одна на другую даже в том случае, если расстояния между ними достаточно велики. Такого вывода нельзя сделать из работы Ричардсона и Заки, поскольку в их опытах значение е почти всегда было меньше 0,95. Надо иметь в виду, что это значение (0,95), видимо, является верхним пределом порозности Е при практическом применении техники псевдоожижения. [c.33]

Д ж. Б. Моррис написал в своей статье Ричардсон и Зекели отмечают, что минимальная величина критерия Шервуда должна быть 2. Фактически минимальная величина будет несколько больше, чем 2 таким образом получается подтверждение аномальности их результатов. Как хорошо известно, мгшимальиая величина 2. тля сферы получена при решении дифференциального уравнения лля диффузии в нзотропио среде с граничны.ми условиями [c.173]

Экспериментальные данные Ричардсона и Эйрса [267] удовлетворительно совпадают с данными Кеттенринга, Мендерфилда и Смита [169]. Последние предложили следующее эмпирическое уравнение для систем, псевдоожиженных газом [c.108]

Глубокое исследование процесса массоотдачи проведено Дж. Ричардсоном и К. Зекели [118], которые подобрали такую систему, чтоб Ы на скорость массо- и теплопередачи внутренняя диффузия в частицах не оказывала значительного влияния. Наклон изотермы адсорбции должен быть достаточным, чтобы создавались б1лагопри--ятные условия поглощения пара. Для точного расчета движущей силы ограничили высоту кипящего слбя с таким расчетом, чтобы она соответствовала активной зоне процесса. Этим условиям удовлетворяла система, в которой четыреххлористый углерод адсорбировался из воздушного потока частицами активированного угля и силикагеля. В результате были получены критериальные уравнения [c.120]

Катализатор действует электродинамически [56], когда силы электрической природы, считающиеся эффективными на расстоянии 3-10- см от поверхности и, вероятно, обусловливающие термоионную эмиссию газов, индуцируют химическое действие благодаря комбинации излучаемых ионов. Эмиссия ионов подчиняется уравнению Ричардсона, концентрация их изменяется обратно пропорционально кубу расстояния от соответствующей поверхности. Если бы даже электродинамическая концепция катализа не связывала каталитический эффект исключительно с действием ионов металлического катализатора, следовало бы обратить внимание на то, что ионизация происходит тем легче, чем меньше радиус и чем больше заряд иона, и что ионы различных валентностей имеют свои радиусы, ограниченные определенными величинами [228] (одновалент- [c.68]

Неоги и Чош [96] исследовали водную эмульсию ксилола, стабилизированную разными эмульгаторами, и на этом примере проверили уравнения, предложенные разными авторами. Они установили, что наиболее совпадающие с экспериментальными результатами дает модифицированное уравнение Ричардсона [c.335]

Ричардсон иПаркс [33] определили, кроме того, теплоту горения жидкого н-гексадекана. Препарат Истмена-Кодака с точкой плавления 16° С 4 раза был перекристаллизован из смеси метилового и н-пропилового спирта (1 1). Точка плавления 17,0° С. Проба на хлор — отрицательная. Приведённое в табл. 45 число — среднее из 9 опытов. Экстраполяция уравнения Джессупа к п = 16 приводит к числу, на 0,13% более высокому, чем число Паркса и Ричардсона, что указывает на хорошее согласие между данными обоих исследований. [c.169]

Цензе применил уравнение Лэнгмюра к экспериментальным данным Гом ей[ ], Титова[ ] и Ричардсона [ ], измерявших адсорбцию многих газов на угле. В общих чертах он получил вполне удовлетворительное согласие между теорией и опытом, однако при этом он вычислял каждую изотерму отдельно и независимо от других. Некоторые кривые Цейзе показаны на рис. 38. Они представляют собой изотермы, полученные Титовым при опытах по адсорбции аммиака и углекислого газа и Гомфрей — при опытах по адсорбции углекислого газа на угле. [c.110]

Если оба газа в бинарной смеси адсорбируются слабо, то должны быть применимы уравнения (7) и (8), т, е. адсорбция смеси должна быть равна сумме величин адсорбции отдельных компонентов. Это соотношение также проверялось, и было найдено, что оно выражает экспериментальные результаты вполне удовлетворительно. Ричардсон и Вудхауз [ ] исследовали адсорбцию углекислого газа и закиси азота на угле как отдельно, так и из трех смесей 50% СО2—50% N2O, 75% СО2—25% N2O и 25% СО2 —75% NgO. Если адсорбция обоих газов аддитивна, то объем адсорбированной смеси может быть вычислен из уравнения [c.647]

В случае углерода, как и для металлов, справедливо уравнение Ричардсона — Дашмена для тока эмиссии / [c.678]

Уравнение (15.14) отличается от уравнения Ричардсона — Дэшмана лишь тем, что в показателе экспоненты фигурирует не просто работа выхода, а высота потенциального барьера W = Wq" — (/i + к Т ln oju ) — е ] = = Weq — е ], зависящая как от состава раствора, так и от перенапряжения ]. В (15.14) приняты следующие обозначения [c.327]

Уравнение (3.14) отличается от уравнения Ричардсона — Дэшмана лишь тем, что в показателе экспоненты фигурирует не просто работа выхода, а высота потенциального барьера + квТХп Ссоль) — егу = [c.70]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология