Эмиссия Эмиссия

Предполагалось, что большая вторичная эмиссия сложных кислородно-цезиевых катодов [491—493, 496, 527—532, 567 —570] так же, как и фотоэффект, обусловливается низким потенциалом ионизации адсорбированных в поверхностной плёнке атомов цезия. Однако параллельное исследование фотоэффекта и вторичной эмиссии кислородно-цезиевых катодов показывает, что это не так [503—505, 536, 537]. При утомлении кислородно-цезиевых катодов путём их интенсивного освещения, а также при изменении толщины поверхностей плёнки цезия путём дополнительного прогрева всего прибора ход изменения коэффициента вторичной эмиссии далеко не соответствует ходу изменения фототока. Максимумы обеих кривых не совпадают. Точно так же не совпадают изменения вторичной эмиссии и фототока и при изменении структуры промежуточного слоя сложного катода. Поэтому при построении теории вторичной электронной эмиссии из сложных катодов их надо рассматривать как примесные полупроводники ) (как и в случае других видов электронной эмиссии со сложных катодов). При этом надо учитывать, что вторичные электроны вылетают не с самой поверхности сложного катода, а с некоторой глубины и что основной причиной, тормозящей их движение, является взаимодействие их с электронами полосы проводимости. Таким образом, влияние факторов, приводящих к увеличению числа этих электронов, должно отзываться на вторичной эмиссии более сложным образом, чем при термоэлектронной эмиссии. Возрастание числа электронов проводимости сверх некоторого оптимального значения должно уменьшать вторичную эмиссию из примесных полупроводников. [c.185]

При температурах до 1 000° К эмиссия не зависит от температуры и определяется выражением (1-13). При более высоких температурах начинает проявляться термоэмиссия. В условиях большой напряженности поля и высокой температуры у катода наблюдается как термоэлектронная, так и автоэлектронная эмиссия и суммарная плотность тока эмиссии равна [c.26]

Основное преимущество метода неразрушающего контроля на основе акустической эмиссии в том, что этот метод обеспечивает 9бнаружение и регистрацию только развивающихся дефектов. Это значит, что независимо от размера дефекта выявляются наиболее опасные дефекты, склонные к развитию или развивающиеся. Таким образом, метод акустической эмиссии позволяет классифицировать дефекты не по размерам, а по степени их опасности. Кроме того, достоинствами метода акустической эмиссии являются его высокая [c.51]

Изучение экзоэлектронной эмиссии алюминиевых сплавов показало, что окисные пленки быстрее образуются на сплавах Д1 и Д16, чем АМг-5В. Окисная пленка предельной толщины сформировалась в течение суток на всех указанных сплавах, после чего электронная эмиссия прекратилась. Наиболее ярко это было выражено у сплава Д16 (рис. III. 2). [c.50]

Эоловая Вулканическая эмиссия эмиссия [c.240]

Эоловая Вулканическая Антропогенная эмиссия эмиссия эмиссия [c.240]

Электронная эмиссия — испускание электронов телами под влиянием внешних воздействий нагревания, потока фотонов, электронов, ионов или сильного электрического поля. В зависимости от характера внешнего воздействия различают соответственно термоэлектронную, фотоэлектронную, вторичную электронную, ионно-электронную и автоэлектронную эмиссии. Во всех видах эмиссии, кроме автоэлектронной, роль внешних воздействий сводится к увеличению энергии части электронов или отдельных электронов тела до значения, позволяющего преодолеть потенциальный порог на границе тела, с последующим выходом в вакуум или в другую среду. В случае автоэлектронной эмиссии внешнее электрическое поле превращает потенциальный порог на границе тела в барьер конечной ширины и уменьшает его высоту относительно высоты первоначального порога, вследствие чего становится возможным квантовомеханическое туннелирование электронов сквозь барьер. При этом эмиссия происходит без затраты энергии электрическим полем, чем и обусловлено название этого вида эмиссии. [c.444]

Чувствительность метода неодинакова для разных элементов в соответствии с различиями коэффициента вторичной ионной эмиссии. Этот коэффициент оказывается максимальным у А1, М у щелочных и редкоземельных металлов, минимальным — у тяжелых и благородных металлов. Бомбардировка ионами активных газов (в частности, кислорода) резко усиливает вторичную эмиссию. Очистка поверхности и использование сверхвысокого вакуума снижает эмиссию. Эмиссия положительных ионов в случае сплавов за- [c.580]

Поскольку работа выхода электрона из металла при его погружении в среду понижается, то вероятность эмиссии электронов сильно увеличивается. Подвод отрицательного заряда к катоду от внешнего источника тока еще более увеличивает эту вероятность так, что концентрация электронов, покинувших поверхность металла может быть довольно значительной. Первой стадией процесса эмиссии является переход электрона за пределы двойного электрического слоя, в котором реализуется наибольший скачок потенциала. По всей вероятности, в этом слое электрон все еще принадлежит металлу и является как бы сухим . Выйдя за пределы двойного слоя, электрон уже не находится в мощном электрическом поле поверхности металла и за время порядка 10 -10 с превращается в тепловой электрон с энергией квТ. Процесс термализации происходит на довольно значительных расстояниях от поверхности металла, достигающих 10 - 50 ангстрем. Следующей стадией является процесс сольватации, обычно продолжающийся в течение 10 с (для воды, например, это время равно 2,10 с, а для метанола 10 с). На рис. 2.6 изображена условная схема эмиссии электрона из металла-эмиттера. [c.44]

Выдвигались предположения о том, что локальные поля, обусловленные шероховатостями поверхности, могут быть на самом деле намного больше, или что эмиссионные константы, используемые в расчетах, относятся к чистым металлам, в то время как поверхность катодов в разряде может быть покрыта какими-либо слоями, увеличивающими эмиссию. Однако в настоящее время нет убедительных доказательств за или против теории автоэлектронной эмиссии. Другое предположение заключается в том, что термическая ионизация раскаленных газов над катодным пятном создает нужные плотности заряженных частиц. Катод притягивает положительные ионы, которые обусловливают ток в области катодного падения. Механизм электронной эмиссии с катода до сих пор неясен. [c.288]

Основные проблемы в электрических схемах для ионизационных манометров возникают в связи со стабилизацией эмиссии [44] и усилением малых токов положительных ионов. Отдельные ионизационные лампы вследствие отравления катода или охлаждения газом могут требовать в течение короткого времени работы до пятикратного изменения мощности накала для получения заданной эмиссии. Для поддержания постоянства эмиссии ток накала управляется автоматическими устройствами. Для точного измерения положительных ионных токов предпочитают работать с большими токами эмиссии (от 5 до 20 ма) и измеряют ионный ток непосредственно хорошим микроамперметром на 200 мка. [c.134]

Здесь имеются в виду методы, которые основываются на явлениях фотоэффекта, получаемого при использовании монохроматического электромагнитного излучения, и вторичной электронной эмиссии. Собственно фотоэлектронной спектроскопией (ФЭС) называют метод, в котором вещество облучают в вакуумной УФ области электромагнитного спектра. Приоритет открытия явления эмиссии фотоэлектронов в газах под действием УФ облучения, положившего начало развитию метода ФЭС, принадлежит Ф. И. Вилесову (СССР). В рентгеноэлектронной спектроскопии (РЭС, или ЭСХА, что означает электронная спектроскопия для химического анализа) используют монохроматическое рентгеновское излучение. Создателем этого метода применительно к изучению поверхности твердых тел является шведский ученый К. Зигбан. Для возбуждения эмисии электропов может использоваться также электронный пучок, тогда говорят о методе индуцированной электронной эмиссии спектроскопии . [c.134]

Третий метод определения заключается в подсчёте v из эффективной работы выхода ср, определённой из измерений термоэлектронной эмиссии. Это метод наиболее простой, но для его применения надо, во-первых, иметь возможность нагреть данный катод без его разрушения или изменения его агрегатного состояния до температуры, достаточно высокой для заметной термоэлектронной эмиссии, во-вторых, надо быть уверенным, что состояние поверхности катода одно и то же как в опытах по термоэлектронной эмиссии, так и при исследовании фотоэффекта. [c.139]

Вторичные электроны. Свободные электроны, которые появляются в газе или в высоком вакууме в результате какого-либо элементарного процесса ионизации в объёме или на поверхности, принято называть вторичными электронами, а те частицы, которые вызывают появление вторичных электронов, — первичными. Эмиссия вторичных электронов или вторичная электронная эмиссия в широком смысле слова обнимает собой все процессы выхода электронов из поверхности твёрдого или жидкого тела при ударах об эту поверхность каких-либо первичных частиц. В узком смысле слова вторичной электронной эмиссией называют выход вторичных электронов из поверхности тела под действием бомбардировки этого тела тоже электронами [489—498]. [c.175]

Для создания электронных пучков используют специальные электронные пушки с катодами в виде проволочной петли из вольфрама или сплава вольфрама с рением [14]. Плотность тока термоэлектронной эмиссии достигает 5 А/см2. В. игольчатых катодах к вершине петли прикрепляют иглу с радиусом кривизны менее 1 мкм, с поверхности которой в полях напряженностью 10 -10 В/см в результате электронной эмиссии плотность тока возрастает до 10 Л/рм2. В технологических установ1 ах с интенсивными (сильноточными) электронными потоками находят применение плазменные эмиттеры на основе тлеющих и дуговых разрядов [15]. В этих эмиттерах площадь и форма эмиссионной границы определяется свойствами плазмы и условиями токоотбо- [c.102]

Основными источниками электризации деталей трибосопряжения являются гальваноЭДС и термоЭДС, при этом, однако, заметный вклад в суммарный электрический сигнал вносят различные процессы, связанные с эмиссией электронов (экзоэлектронная и термоэлектронная эмиссия, эмиссия электронов высоких энергий, электроакустические и электро-адгезионные явления). [c.654]

Особый класс полупроводниковых фотоэлементов с запирающим слоем, работающих на основе внутреннего фотоэффекта, не требует питания током от внешнего источлика, так как в них создается фото-электродвижущая сила при освещении. Фотоэлементы широко используются в автоматике, сигнализации, звуковом кино, изготовлении солнечных батарей и т.д. Цезий используется также для активации термоэлектронной эмиссии с вольфрамовых катодов электронных ламп. Если работа выхода с поверхности чистого вольфрама порядка 4,5 эв, то с поверхности вольфрама, активированного напыленной пленкой цезия, она снижается до 1,4 эв. Ток эмиссии при заданной температуре может возрасти на 10 порядков и больше. [c.274]

После взаимод. пучка первичных электронов с пов-стью исследуемого образца можно регистрировать упруго или неупруго рассеянные электроны, вторичную элегаронную эмиссию, эмиссию десорбированных атомов или ионов, алектро-мага. излучение в рентгеновской или оптич. области, наведенный в образце электрич. ток или эдс. [c.443]

Существует также ряд других электрических методов экзоэле-ктронной эмиссии (эмиссия ионов с поверхности изделия под влиянием внутренних напряжений), электроискровой (измерения характеристик среды по параметрам электрического пробоя в ней), электростатического порошка (определение дефектов в диэлектриках с использованием в качестве индикатора наэлектризованного порошка). Эти методы пока находят сравнительно узкое практическое применение, но интенсивно изучаются. [c.13]

Флуоресцентный a aлиз основан на вторичной эмиссии с меньшей частотой (большей длиной волны), которая наблюдается в некоторых случаях при возбуждении молекул данного вещества фотонами с определенной длиной волны, чаще в ультрафиолетовой области спектра (см. гл. VII). Интенсивность вторичной эмиссии при других пЪстоянных условиях зависит от концентрации возбужденного вещества, но связь между этими величинами является линейной только в сравнительно узкой области низких. концентраций. Это заставляет обычно работать при [c.398]

Имеется еще один метод исследования метастабильных ионов, образующихся во второй бесполевой области. Поскольку кинетическая энергия метастабильных ионов меньше энергии нормальных ионов, эти два типа ионов можно разделить, подавая на коллектор отражающий потенциал. Если энергия поступательного движения нормальных ионов равна V вольт, а метастабильных — V вольт, то при отражающем потенциале Уг, превышающем V (а следовательно, и V ) все ионы будут отражаться и, попадая на металлическую пластину, вызывать эмиссию вторичных электронов, которые будут регистри-)оваться сцинтилляционным фотоумножителем (рис. 5.6). Если же отражающий потенциал Уг меньше V, но больше V, то отражаться будут только метастабильные ионы, вызывая в свою очередь эмиссию вторичных электронов. Таким образом, указанный метод позволяет при отражающем потенциале Ут>У получить обычный масс-спектр, а затем, после изменения отражающего потенциала так, чтобы выполнялось условие У>Fr>l записать спектр только метастабильных ионов, образую- [c.188]

При помощи ионного микроскопа (ИМ) Попп и Уолчер [1] исследовали изменения во времени ионного изображения образца биологической ткани, укреиленного на аноде из инвара (36% N1, 64 Ге). При использованных токах накала (температурах) они получали три типа изображепия в разные интервалы времени — так называемые первичное, промежуточное и конечное изображения. Беглое исследование конечного изображения показывает, что оно является негативным по отношению к первичному ( обращение изображения ), Масс-сиектрометрическое исследование изменений со временем ионной эмиссии из таких образцов ткани было проделано Гофманом [2]. Он использовал термоионный источник с анодом из вольфрама, имеющий конструкцию, отличную от применяемой в ИМ. Для всех исследованных температур он обнаружил, что сначала эмиссия ионов калия значительно превышает эмиссию ионов натрия, а затем, с уменьшением эмиссии К (при постоянном нагреве) начинает возрастать [c.130]

Эмиссия свободных электронов в жидкость дает возможность исследовать ряд явлений, связанных с проводимостью и пробоем жидких диэлектриков. Это может быть осуществлено несколькими способами а) фотоэффектом, б) термоэмиссией из нагретого электрода, в) холодной эмиссией электронов из катода, г) нанесением / -излучающего вещества на один из электродов. Изучение температурной зависимости самостоятельной проводимости чистых жидкостей показало линейную зависимость логарифма тока от обратной температуры. Вычисленная из этих данных энергия активации электропроводности для многих исследованных углеводородов составляет так же, как и в водных растворах электролитов, величину порядка 3 ккал/моль, что позволяет сделать предпо-ложепие о независимости самостоятельной проводимости от структуры жидкости. Правда, существуют и другие мнения о механизме проводимости. Поскольку многие явления в жидких и твердых диэлектриках обнаруживают большое сходство, поэтому теория, разработанная для твердых диэлектриков может быть применима и для жидких диэлектриков. В кристалличе ских структурах большое влияние оказывают различного рода примеси, создающие своеобразные ловушки , энергетиче ские уровни которых располагаются в промежутке между валентной зоной и зоной проводимости кристалла. Переход электрона, положим, с валентного уровня на промежуточный значительно облегчается, что и служит причиной увеличения проводимости загрязненных кристаллов. Точной теории подвижности заряженных частиц в жидких диэлектриках, а тем более в смесях или растворах, до сих пор нет. [c.191]

В основе метода лежит так называемый галоидный эффект открытый в 1944 г. Райсом [20]. Он состоит в том, что эмиссия положительных ионов из накаленного платинового анода чрезвычайно сильно возрастает, если в окружающей анод атмосфере присутствуют следы веществ, содержащих галоиды. Принципиальная схема наблюдения состоит из двухэлектродного датчика (диода), через который протекает анализируемый газ, источника постоянного напряжения и усилителя постоянного тока. Платиновый цилиндрический анод нагревается помещенной внутри него спиралью до 850—950° С. Катодом служит наружный платиновый цилиндр, помещенный на расстоянии 1 мм от внутреннего. Измерение производится непосредственно прн атмосферном давлении при этом наблюдаемый ионный ток составляет доли микроампера-Наличие галоидных соединений внутри диода вызывает резкие увеличения ионного тока, который регистрируется измерительным прибором. Механизд эффекта до настоящего времени полностью не выяснен, однако установлено, что он обусловлен присутствием в платиновом аноде небольших примесей щелочных металлов, и что ток переносится положительными однозарядными ионами натрия или калия. Поскольку щелочно-галоидные соединения обнаруживают заметную эмиссию ноложпте.гтьных понов [c.254]

При изучении кинетики пленкообразования, структуры и свойств пленок, получаемых эмиссией в вакууме, использовали полимерные материалы, существенно различающиеся по химическому составу и строению цепи поликапроамид, полиарилат (на основе фенолфталеина и изофталевой кислоты), полиэтилен низкого давления, политетрафторэтилен [85], политрифторхлорэтилен, полипропилен [86]. Технологические пара.метры процесса остаточное давление — не выше 5-10 Па, расстояние от испарителя до подложки 6-10 2—10-10 2 м, скорость нагрева полимера — 0,5— 1 град/с, температура подложки — комнатная, температура эмиссии полиэтилена — 673 К, поликапроамида — 693 К, полиарила-та — 773 К, политетрафторэтилена— 1473 К. [c.166]

Разработаны косвенные эмиссионно-спектроскопические методы. Брикер и Фурман [159] использовали эффект подавления фосфатом эмиссии кальция и магния. Этот метод характеризуется ограниченной областью определяемых концентраций фосфора. Использовали еще одну систему, только с другим вторым металлом, например барием (II) [160], который частично замещает кальций в невозбуждающихся соединениях. Измеряли эмиссию кальция и бария в растворах, содержащих фосфат, при этом общая концентрация металлов была постоянной. Эмиссия кальция при 630 нм линейно зависит от концентрации кальция, наклон этой прямой пропорционален концентрации фосфата. Очевидно, метод пригоден для быстрого определения фосфата. Существенно мешает определению 10-кратный по отношению к фосфату избыток А1, Сг, Со, Fe, Sr, Sn и NO3. В некоторой степени влияют на определение эквимолекулярные концентрации цинка и ртути, 10-кратные концентрации Мп, К и Na. [c.465]

Холодная эмиссия. Сог.ласно формуле (4,27) эмиссионный ток г ири малом Т очень мал. С другой стороны, внешнее поле, уменьшая работу выхода, увеличивает эмиссионный ток. Спрашивается, нельзя лп настолько увеличить внешнее поле, чтобы эмисснонный ток достиг заметной величины при температуре металла порядка комнатной. Опыт показывает, что подобное явление действительно имеет место. Если в вакууме поместить на очен1. близком расстоянии один от другого два металлических электрода п постепенно увеличивать наложенную между ними разность потенциалов, то вакуум, как бы высок он ни был, пробивается. Однако формула (6,8) к этому случаю не приложима, и при комнатной температуре электронная эмиссия наблюдается при напряжённостях поля, в 100 раз меньших, чем вытекает из этой формулы. Это явление называют холодной эмиссией. Оно не находит объяснения, если рассматривать любое явление электронной эмиссии только как выход электронов из металла благодаря перескакиванию наиболее быстрых из пих через потенциальный барьер на границе металла. Такое рассмотрение основано на представлении об электроне как о частице, обладающей электрическим -зарядом и массой и двигающейся в электрическом поле по законам классической электродинамики и механики. [c.36]

Теорпп вторичной электронной эмиссии.. Эмиссия вторичных электронов, так же как и фотоэффект, невозможна для свободных электронов, так как и в этом случае не могли бы быть одновременно соблюдены закон сохранения энергии и закон сохранения импульса при передаче энергии от первичных электронов вторичным. [c.84]

Предпробивпой ток при неразрушающем пробое экспоненциально зависит от напряженности поля, но не зависит от температуры, подчиняясь соотношению Фаулера — Нордгейма для авто-злектронной эмиссии. Эмиссия электронов из катода играет существенную роль в развитии-неразрушающего пробоя, что доказывается отсутствием этого эффекта, если в качестве материала катода используется проводящее стекло. На основании совокупности экспериментальных данных [131] можно заключить, что механизм неразрушающего пробоя сводится к эмиссии электронов из катода и ударной ионизации электронами в объеме диэлектрика. Взаимодействие трех процессов — эмиссия, ударная ионизация, образование объемного заряда — при определенном критическом напряжении ведет к неустойчивости тока — неразрушающему пробою. [c.77]

Существующие методы теоретического описания фотоэлектронной эмиссии развивались, в основном, для случая эмиссии в вакуум и не могут быть неносредственно использованы для рассмотрения закономерностей фотоэмиссии на межфазной границе электрод—электролит. В настоящей главе теоретическое описание этого явления будет проведено в рамках общей пороговой теории фотоэлектронной эмиссии. Возможность единого порогового описания обусловливается тем, что при представляющих наибольший интерес частотах излучения (видимый свет и ближний ультрафиолет) кинетическая энергия эмиттированных электронов оказывается меньше энергетических параметров, характеризующих внутреннюю структуру электрода-эмиттера. Ниже будут )ассмотрены основы пороговой теории, развитой впервые в работах 71, 72]. Более детальный анализ теории, требующий привлечения сравнительно сложного математического аппарата, содержится в [73]. [c.30]

Теории вторичной электронной эмиссии. Эмиссия вторичных электронов, так же как и фотоэффект, невозможна для свободных электронов проводимости, так как в этом случае не jMor бы быть одновременно соблюдён закон сохранения энергии [c.181]

Автоионная эмиссия. В зазоре между электродами перед пробоем вакуумного промежутка градиент напряженности электрического поля обычно достигает 10 —10 в/см, что может при-вест11 к образованию ионов. Если в этот момент в зазоре находятся молекулы или атомы пробы, они поляризуются и ионизируются в сильном электрическом поле в результате туннельного перехода электронов, как это было показано в работах [8—10]. Этот процесс называют автоионизацней или автононной эмиссией. [c.33]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология